Η παρουσίαση φορτώνεται. Παρακαλείστε να περιμένετε

Η παρουσίαση φορτώνεται. Παρακαλείστε να περιμένετε

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ

Παρόμοιες παρουσιάσεις


Παρουσίαση με θέμα: "ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ"— Μεταγράφημα παρουσίασης:

1 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ
ΤΙΤΛΟΣ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ

2 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ
ΤΙΤΛΟΣ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΓΕΝΝΑΤΑΙ ΤΟ ΕΡΩΤΗΜΑ ΠΟΙΟ ΕΙΝΑΙ ΤΟ ΑΝΤΙΚΕΙΜΕΝΟ ΤΟΥ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΑΥΤΟΥ;

3 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ
ΤΙΤΛΟΣ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΓΕΝΝΑΤΑΙ ΤΟ ΕΡΩΤΗΜΑ ΠΟΙΟ ΕΙΝΑΙ ΤΟ ΑΝΤΙΚΕΙΜΕΝΟ ΤΟΥ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΑΥΤΟΥ; ΕΙΝΑΙ Η ΜΕΛΕΤΗ ΤΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ ΠΟΥ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΟΥΝΤΑΙ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΚΥΚΛΩΜΑΤΑ;

4 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ
ΤΙΤΛΟΣ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΓΕΝΝΑΤΑΙ ΤΟ ΕΡΩΤΗΜΑ ΠΟΙΟ ΕΙΝΑΙ ΤΟ ΑΝΤΙΚΕΙΜΕΝΟ ΤΟΥ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΑΥΤΟΥ; ΕΙΝΑΙ Η ΜΕΛΕΤΗ ΤΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ ΠΟΥ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΟΥΝΤΑΙ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΚΥΚΛΩΜΑΤΑ; Ή Η ΜΕΛΕΤΗ ΤΗΣ ΕΞΥΠΗΡΕΤΗΣΗΣ ΣΥΓΚΕΚΡΙΜΕΝΩΝ ΑΝΑΓΚΩΝ ΠΟΥ ΘΑ ΠΡΟΚΥΨΟΥΝ ΑΠΟ ΤΗΝ ΣΥΝΔΕΣΜΟΛΟΓΙΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΤΗΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ;

5 ΤΙΤΛΟΣ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ
ΓΕΝΝΑΤΑΙ ΤΟ ΕΡΩΤΗΜΑ ΠΟΙΟ ΕΙΝΑΙ ΤΟ ΑΝΤΙΚΕΙΜΕΝΟ ΤΟΥ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΑΥΤΟΥ; ΕΙΝΑΙ Η ΜΕΛΕΤΗ ΤΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΩΝ ΥΛΙΚΩΝ ΠΟΥ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΟΥΝΤΑΙ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ ΚΥΚΛΩΜΑΤΑ; Ή Η ΜΕΛΕΤΗ ΤΗΣ ΕΞΥΠΗΡΕΤΗΣΗΣ ΣΥΓΚΕΚΡΙΜΕΝΩΝ ΑΝΑΓΚΩΝ ΠΟΥ ΘΑ ΠΡΟΚΥΨΟΥΝ ΑΠΟ ΤΗΝ ΣΥΝΔΕΣΜΟΛΟΓΙΑ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΤΗΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ; Η ΑΠΑΝΤΗΣΗ ΕΙΝΑΙ ΑΠΛΗ. Η ΦΥΣΙΚΗ ΤΩΝ ΗΜΙΑΓΩΓΙΜΩΝ ΔΙΑΤΑΞΕΩΝ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΟ ΤΗΝ ΣΕ ΒΑΘΟΣ ΓΝΩΣΗ ΤΗΣ ΦΥΣΙΚΗΣ ΤΩΝ ΜΗΧΑΝΙΣΜΩΝ ΠΟΥ ΔΙΕΠΟΥΝ ΤΗΝ ΣΥΜΠΕΡΙΦΟΡΑ ΤΩΝ ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ

6 ΥΛΗ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΦΥΣΙΚΗ ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ Φυσική και ιδιότητες ημιαγωγών.
Κρυσταλλική δομή. Ενεργειακές ζώνες. Συγκέντρωση φορέων και θερμική ισορροπία. Φαινόμενα μεταφοράς φορέων. Φάσματα φωνονίων και Ιδιότητες Ημιαγωγών (Οπτικές, Θερμικές και Εφαρμογής Ισχυρού Πεδίου). ΔΙΠΟΛΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ Δίοδοι p-n. Βασική Τεχνολογία Διατάξεων Περιοχές έλλειψης φορτίου και έλλειψης χωρητικότητας. Χαρακτηριστικές καμπύλες ρεύματος – τάσης. Κατάρρευση επαφής. Μεταβατική συμπεριφορά και θόρυβος. Τελικές συναρτήσεις. Ετεροεπαφές. ΕΠΑΦΕΣ ΜΕΤΑΛΛΟΥ - ΗΜΙΑΓΩΓΟΥ Εισαγωγή. Ενεργειακά διαγράμματα. Φαινόμενο Schottky. Διαδικασίες μεταφοράς ρεύματος. Χαρακτηρισμός ενεργειακού φράγματος. Δομές διατάξεων. Ωμικές επαφές.

7 ΕΙΔΙΚΕΣ ΜΙΚΡΟΚΥΜΑΤΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ
Εισαγωγή. Δίοδος σήρραγκας. Αντίστροφη δίοδος. MIS δίοδος σήρραγκας. MIS δίοδος διακόπτη. MIM δίοδος σήρραγκας. Τρανζίστορ σήραγκας. ΦΩΤΟΝΙΚΕΣ ΔΙΑΤΑΞΕΙΣ ΛΕΪΖΕΡ ΗΜΙΑΓΩΓΏΝ Εισαγωγή. Ακτινοβολούσες μεταβάσεις. Δίοδοι που εκπέμπουν φως (LED). Φυσική ημιαγώγιμων λεϊζερ. Χαρακτηριστικά λειτουργίας λέϊζερ. ΦΩΤΟΑΝΙΧΝΕΥΤΕΣ Εισαγωγή Φωτοαγωγός. Φωτοδίοδος. Φωτοδίοδος χιονοστιβάδας. Φωτοτρανζίστορ. ΗΛΙΑΚΑ ΚΥΤΤΑΡΑ Εισαγωγή. Ηλιακή ενέργεια και ιδανικός συντελεστής μετατροπής. Ηλιακά κύτταρα επαφής p-n. Ετεροεπαφές, διεπιφάνειες και ηλιακά κύτταρα λεπτών υμενίων. Οπτική συγκέντρωση.

8 ΑΡΧΙΚΑ ΘΑ ΓΙΝΕΙ ΕΚΤΕΝΗΣ ΑΝΑΦΟΡΑ ΣΤΟΥΣ ΤΡΕΙΣ ΠΙΟ ΣΠΟΥΔΑΙΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ.
ΤΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟ (Ge) ΤΟ ΠΥΡΙΤΙΟ (Si) ΚΑΙ ΤΟ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥΧΟ ΓΑΛΛΙΟ (GaAs) ΚΑΘΕ ΕΝΑ ΑΠΟ ΤΑ ΠΑΡΑΠΑΝΩ ΒΡΙΣΚΟΥΝ ΠΡΑΚΤΙΚΕΣ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ. ΕΙΔΙΚΟΤΕΡΑ ΤΟ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥΧΟ ΓΑΛΛΙΟ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΕΙΤΑΙ ΣΕ ΦΩΤΟΝΙΚΕΣ ΚΑΙ ΣΕ ΜΙΚΡΟΚΥΜΑΤΙΚΕΣ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ

9 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ

10 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ Ο ΟΡΟΣ ΣΥΜΠΥΚΝΩΜΕΝΗ ΑΝΑΦΕΡΕΤΑΙ ΣΕ ΣΤΕΡΕΑ ΚΑΙ ΣΕ ΥΓΡΑ. ΚΑΙ ΣΤΙΣ ΔΥΟ ΠΕΡΙΠΤΩΣΕΙΣ ΟΙ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΕΙΣ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΚΑΙ ΤΩΝ ΜΟΡΙΩΝ ΕΊΝΑΙ ΑΡΚΕΤΑ ΙΣΧΥΡΕΣ ΏΣΤΕ Ο ΟΓΚΟΣ ΠΟΥ ΚΑΤΑΛΑΜΒΑΝΟΥΝ ΝΑ ΜΕΤΑΒΑΛΛΕΤΑΙ ΕΛΑΧΙΣΤΑ ΜΕ ΤΙΣ ΕΦΑΡΜΟΖΟΜΕΝΕΣ ΤΑΣΕΙΣ.

11 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ Ο ΟΡΟΣ ΣΥΜΠΥΚΝΩΜΕΝΗ ΑΝΑΦΕΡΕΤΑΙ ΣΕ ΣΤΕΡΕΑ ΚΑΙ ΣΕ ΥΓΡΑ. ΚΑΙ ΣΤΙΣ ΔΥΟ ΠΕΡΙΠΤΩΣΕΙΣ ΟΙ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΕΙΣ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΚΑΙ ΤΩΝ ΜΟΡΙΩΝ ΕΊΝΑΙ ΑΡΚΕΤΑ ΙΣΧΥΡΕΣ ΏΣΤΕ Ο ΟΓΚΟΣ ΠΟΥ ΚΑΤΑΛΑΜΒΑΝΟΥΝ ΝΑ ΜΕΤΑΒΑΛΛΕΤΑΙ ΕΛΑΧΙΣΤΑ ΜΕ ΤΙΣ ΕΦΑΡΜΟΖΟΜΕΝΕΣ ΤΑΣΕΙΣ. ΣΤΗΝ ΣΥΜΠΥΚΝΩΜΕΝΗ ΥΛΗ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΆΤΟΜΑ ΕΛΚΟΝΤΑΙ ΜΕΤΑΞΎ ΤΟΥΣ ΜΕΧΡΙΣ ΟΤΟΥ ΤΑ ΝΕΦΗ ΤΩΝ ΕΞΩΤΕΡΙΚΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΛΛΗΛΟΕΠΙΚΑΛΥΠΤΟΝΤΑΙ ΣΗΜΑΝΤΙΚΑ. ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΑΥΤΗΣ ΤΗΣ ΑΛΛΗΛΟΕΠΙΚΑΛΥΨΗΣ ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΑΠΟΣΤΑΣΕΙΣ ΜΕΤΑΞΥ ΓΕΙΤΟΝΙΚΩΝ ΑΤΟΜΩΝ (ΔΗΛΑΔΗ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΚΕΝΤΡΩΝ ΤΩΝ ΠΥΡΗΝΩΝ) ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΙΔΙΑΣ ΤΑΞΗΣ ΜΕ ΤΙΣ ΔΙΑΜΕΤΡΟΥΣ ΤΩΝ ΙΔΙΩΝ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ, ΔΗΛΑΔΗ ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ 0.1nm ΜΕΧΡΙ 0.5nm.

12 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΕΡΩΤΗΜΑ: ΠΟΙΑ ΕΊΝΑΙ Η ΜΙΚΡΟΣΚΟΠΙΚΗ ΔΙΑΦΟΡΑ ΜΕΤΑΞΥ ΓΙΑΛΙΟΥ Ή ΒΟΥΤΥΡΟΥ ΚΑΙ ΣΤΕΡΕΩΝ ΌΠΩΣ Ο ΠΑΓΟΣ Ή Ο ΧΑΛΚΟΣ; Ο ΠΑΓΟΣ ΚΑΙ Ο ΧΑΛΚΟΣ ΕΊΝΑΙ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΣΤΕΡΕΑ ΣΤΑ ΟΠΟΙΑ ΤΑ ΑΤΟΜΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΤΑΞΗ ΜΕΓΑΛΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ, ΔΗΛΑΔΗ ΕΠΑΝΑΛΑΜΒΑΝΟΜΕΝΗ ΔΙΑΤΑΞΗ ΤΩΝ ΘΕΣΕΩΝ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΠΟΥ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΗ ΔΟΜΗ. ΑΝΤΙΘΕΤΑ, ΤΟ ΓΥΑΛΙ ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΈΝΑ ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑ ΑΜΟΡΦΟΥΣΤΕΡΕΟΥ, ΣΤΕΡΕΟΥ ΠΟΥ ΕΜΦΑΝΙΖΕΙ ΤΑΞΗ ΜΙΚΡΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ. ΤΑ ΥΓΡΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΤΑΞΗ ΜΙΚΡΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ. ΤΑ ΟΡΙΑ ΜΕΤΑΞΥ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ, ΑΜΟΡΦΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΚΑΙ ΥΓΡΩΝ ΕΊΝΑΙ ΑΣΑΦΗ ΜΕΡΙΚΕΣ ΦΟΡΕΣ. ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΣΤΕΡΕΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΤΟΣΕΣ ΠΟΛΛΕΣ ΑΤΕΛΕΙΕΣ ΣΤΗΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥΣ ΏΣΤΕ ΝΑ ΕΞΑΦΑΝΙΖΕΤΑΙ Η ΤΑΞΗ ΜΕΓΑΛΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ. ΕΠΙΣΗΣ, ΕΊΝΑΙ ΔΥΝΑΤΟ ΜΕΡΙΚΑ ΡΕΥΣΤΑ ΝΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΤΑΞΗ ΜΕΓΑΛΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ ΚΑΙ ΚΑΛΟΥΝΤΑΙ ΥΓΡΟΙ ΛΡΥΣΤΑΛΛΟΙ.

13 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΕΡΩΤΗΜΑ: ΠΟΙΑ ΕΊΝΑΙ Η ΜΙΚΡΟΣΚΟΠΙΚΗ ΔΙΑΦΟΡΑ ΜΕΤΑΞΥ ΓΙΑΛΙΟΥ Ή ΒΟΥΤΥΡΟΥ ΚΑΙ ΣΤΕΡΕΩΝ ΌΠΩΣ Ο ΠΑΓΟΣ Ή Ο ΧΑΛΚΟΣ;

14 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΕΡΩΤΗΜΑ: ΠΟΙΑ ΕΊΝΑΙ Η ΜΙΚΡΟΣΚΟΠΙΚΗ ΔΙΑΦΟΡΑ ΜΕΤΑΞΥ ΓΙΑΛΙΟΥ Ή ΒΟΥΤΥΡΟΥ ΚΑΙ ΣΤΕΡΕΩΝ ΌΠΩΣ Ο ΠΑΓΟΣ Ή Ο ΧΑΛΚΟΣ; Ο ΠΑΓΟΣ ΚΑΙ Ο ΧΑΛΚΟΣ ΕΊΝΑΙ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΣΤΕΡΕΑ ΣΤΑ ΟΠΟΙΑ ΤΑ ΑΤΟΜΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΤΑΞΗ ΜΕΓΑΛΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ, ΔΗΛΑΔΗ ΕΠΑΝΑΛΑΜΒΑΝΟΜΕΝΗ ΔΙΑΤΑΞΗ ΤΩΝ ΘΕΣΕΩΝ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΠΟΥ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΗ ΔΟΜΗ. ΑΝΤΙΘΕΤΑ, ΤΟ ΓΥΑΛΙ ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΈΝΑ ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑ ΑΜΟΡΦΟΥΣΤΕΡΕΟΥ, ΣΤΕΡΕΟΥ ΠΟΥ ΕΜΦΑΝΙΖΕΙ ΤΑΞΗ ΜΙΚΡΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ. ΤΑ ΥΓΡΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΤΑΞΗ ΜΙΚΡΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ.

15 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΕΡΩΤΗΜΑ: ΠΟΙΑ ΕΊΝΑΙ Η ΜΙΚΡΟΣΚΟΠΙΚΗ ΔΙΑΦΟΡΑ ΜΕΤΑΞΥ ΓΙΑΛΙΟΥ Ή ΒΟΥΤΥΡΟΥ ΚΑΙ ΣΤΕΡΕΩΝ ΌΠΩΣ Ο ΠΑΓΟΣ Ή Ο ΧΑΛΚΟΣ; Ο ΠΑΓΟΣ ΚΑΙ Ο ΧΑΛΚΟΣ ΕΊΝΑΙ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΣΤΕΡΕΑ ΣΤΑ ΟΠΟΙΑ ΤΑ ΑΤΟΜΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΤΑΞΗ ΜΕΓΑΛΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ, ΔΗΛΑΔΗ ΕΠΑΝΑΛΑΜΒΑΝΟΜΕΝΗ ΔΙΑΤΑΞΗ ΤΩΝ ΘΕΣΕΩΝ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΠΟΥ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΗ ΔΟΜΗ. ΑΝΤΙΘΕΤΑ, ΤΟ ΓΥΑΛΙ ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΈΝΑ ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑ ΑΜΟΡΦΟΥΣΤΕΡΕΟΥ, ΣΤΕΡΕΟΥ ΠΟΥ ΕΜΦΑΝΙΖΕΙ ΤΑΞΗ ΜΙΚΡΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ. ΤΑ ΥΓΡΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΤΑΞΗ ΜΙΚΡΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ. ΤΑ ΟΡΙΑ ΜΕΤΑΞΥ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ, ΑΜΟΡΦΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΚΑΙ ΥΓΡΩΝ ΕΊΝΑΙ ΑΣΑΦΗ ΜΕΡΙΚΕΣ ΦΟΡΕΣ. ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΣΤΕΡΕΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΚΑΜΙΑ ΦΟΡΑ ΤΟΣΕΣ ΠΟΛΛΕΣ ΑΤΕΛΕΙΕΣ ΣΤΗΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥΣ ΏΣΤΕ ΝΑ ΕΞΑΦΑΝΙΖΕΤΑΙ Η ΤΑΞΗ ΜΕΓΑΛΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ. ΕΠΙΣΗΣ, ΕΊΝΑΙ ΔΥΝΑΤΟ ΜΕΡΙΚΑ ΡΕΥΣΤΑ ΝΑ ΕΜΦΑΝΙΖΟΥΝ ΤΑΞΗ ΜΕΓΑΛΗΣ ΕΜΒΕΛΕΙΑΣ ΚΑΙ ΚΑΛΟΥΝΤΑΙ ΥΓΡΟΙ ΛΡΥΣΤΑΛΛΟΙ.

16 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ Ο,ΤΙ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΣΧΕΤΙΚΑ ΜΕ ΤΗΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΗ ΔΟΜΗ ΕΧΕΙ ΕΠΙΤΕΥΧΘΕΙ ΑΡΧΙΚΑ ΜΕ ΑΚΤΙΝΕΣ Χ ΚΑΙ ΑΡΓΟΤΕΡΑ ΜΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΝΕΤΡΟΝΙΑ.

17 ΠΕΡΙΘΛΑΣΗ ΑΠΌ ΠΟΛΛΕΣ ΣΧΙΣΜΕΣ

18 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΑΚΤΙΝΕΣ Χ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ 12.4 keV

19 ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΝΕΤΡΟΝΙΑ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ eV

20 ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΗ ΔΟΜΗ Η ΚΡΣΤΑΛΛΙΚΗ ΚΥΨΕΛΛΙΔΑ ΕΊΝΑΙ Η ΕΠΑΝΑΛΑΜΒΑΝΟΜΕΝΗ ΜΟΡΦΗ ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΩΝ ΣΗΜΕΙΩΝ ΠΟΥ ΕΚΤΕΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ. ΥΠΑΡΧΟΥΝ 14 ΓΕΝΙΚΟΙ ΤΥΠΟΙ ΕΠΑΝΑΛΑΜΒΑΝΟΜΕΝΗΣ ΜΟΡΦΗΣ .

21 ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΠΛΕΓΜΑΤΑ ΑΠΛΟ ΚΥΒΙΚΟ

22 ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΠΛΕΓΜΑΤΑ ΕΔΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ

23 ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΠΛΕΓΜΑΤΑ ΧΩΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ

24 ΕΞΑΓΩΝΙΚΟ ΠΛΕΓΜΑ ΠΥΚΝΗΣ ΚΑΤΑΛΗΨΗΣ
ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΠΛΕΓΜΑΤΑ ΕΞΑΓΩΝΙΚΟ ΠΛΕΓΜΑ ΠΥΚΝΗΣ ΚΑΤΑΛΗΨΗΣ ΚΑΤΟΨΗ

25 ΧΩΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ ΕΔΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ ΕΔΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ
ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΗ ΔΟΜΗ ΑΠΛΟ ΚΥΒΙΚΟ P ΧΩΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ Na, W ΕΔΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ Al, Au ΕΔΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ Al, Au ΔΙΑΜΑΝΤΙ C, Ge, Si

26 ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΑ ΠΛΕΓΜΑΤΑ ΕΔΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ ΧΩΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ
ΠΥΚΝΗΣ ΚΑΤΑΛΗΨΗΣ

27 ΔΟΜΗ NaCl (ΕΔΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ ΠΥΚΝΗΣ ΚΑΤΑΛΗΨΗΣ)

28 ΔΟΜΗ NaCl (ΕΔΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ ΠΥΚΝΗΣ ΚΑΤΑΛΗΨΗΣ)

29 ΧΩΡΟΚΕΝΤΡΩΜΕΝΟ ΚΥΒΙΚΟ ΠΥΚΝΗΣ ΚΑΤΑΛΗΨΗΣ

30 ΔΟΜΗ ΠΥΡΙΤΙΟΥ (ΚΥΒΙΚΟ ΠΥΚΝΗΣ ΚΑΤΑΛΗΨΗΣ)

31 ΔΟΜΗ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ (ΚΥΒΙΚΟ ΠΥΚΝΗΣ ΚΑΤΑΛΗΨΗΣ)

32

33 ΜΕΛΕΤΗ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΗΣ ΔΟΜΗΣ
Η ΜΕΛΕΤΗ ΤΗΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΗΣ ΔΟΜΗΣ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ ΓΙΝΕΤΑΙ ΜΕ ΤΗΝ ΧΡΗΣΗ ΤΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟΥ ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΑΚΤΙΝΩΝ Χ, ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΝΕΤΡΟΝΙΩΝ. ΜΗΚΟΣ ΚΥΜΑΤΟΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΦΩΤΟΝΙΩΝ, ΝΕΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ

34 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG Η ΜΕΛΕΤΗ ΤΗΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΗΣ ΔΟΜΗΣ ΓΙΝΕΤΑΙ ΜΕ ΤΗΝ ΧΡΗΣΗ ΦΩΤΟΝΙΩΝ ΑΚΤΙΝΩΝ Χ, ΝΕΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ. Η ΣΚΕΔΑΣΗ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ ΚΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΜΗΚΟΣ ΚΥΜΑΤΟΣ. ΌΤΑΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΟΥΜΕ ΦΩΤΟΝΙΑ ΠΟΥ ΕΜΠΙΤΟΥΝ ΣΤΗΝ ΟΡΑΤΗ ΠΕΡΙΟΧΗ, π.χ Α, ΤΟ ΑΠΟΤΈΛΕΣΜΑ ΕΊΝΑΙ ΑΠΛΑ ΠΕΡΙΘΛΑΣΗ ΤΗΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ. ΌΤΑΝ ΌΜΩΣ ΤΟ ΜΉΚΟΣ ΚΥΜΑΤΟΣ ΕΊΑΝ ΣΥΓΚΡΙΣΙΜΟ Ή ΜΙΚΡΟΤΕΡΟ ΜΕ ΤΗΝ ΣΤΑΘΕΡΑ ΤΟΥ ΠΛΕΓΜΑΤΟΣ ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕ ΣΚΕΔΑΖΟΜΕΝΗ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑ ΣΕ ΕΝΤΕΛΩΣ ΔΙΑΦΟΡΕΤΙΚΕΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΕΙΣ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ ΤΗΣ ΠΡΟΣΠΙΠΡΟΥΣΑΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ

35 Ο W.L. BRAGG ΕΔΩΣΕ ΜΙΑ ΑΠΛΗ ΕΡΜΗΝΕΙΑ ΤΗΣ ΣΚΕΔΑΖΟΜΕΝΗΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ ΑΠΌ ΈΝΑ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ. ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ ΤΑ ΠΡΟΣΠΊΠΤΟΝΤΑ ΚΥΜΑΤΑ ΑΝΑΚΛΩΝΤΑΙ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ ΑΠΌ ΠΑΡΑΛΛΗΛΑ ΕΠΙΠΕΔΑ ΑΤΟΜΩΝ ΣΤΟΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ. ΚΆΘΕ ΕΠΙΠΕΔΟ ΑΝΑΚΛΑ ΜΙΚΡΟ ΠΟΣΟΣΤΟ ΤΗΣ ΠΡΟΣΠΙΠΤΟΥΣΑΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ. ΣΤΗΝ ΧΩΡΙΚΗ ΠΡΟΣΠΤΩΣΗ Η ΓΩΝΙΑ ΠΡΟΣΠΤΩΣΗΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΜΕ ΤΗΝ ΓΩΝΙΑ ΑΝΑΚΛΑΣΗΣ. ΟΙ ΣΚΕΔΑΖΟΜΕΝΕΣ ΑΚΤΙΝΕΣ ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΝΤΑΙ ΜΟΝΟ ΌΤΑΝ ΣΥΜΒΑΛΛΟΥΝ ΕΠΙΚΟΔΟΜΗΤΙΚΑ ΑΠΌ ΤΑ ΑΤΟΜΑ. ΘΑ ΘΕΩΡΗΣΟΥΜΕ ΌΤΙ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΩΝ ΑΝΑΚΛΩΜΕΝΩΝ ΦΩΤΟΝΙΩΝ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΕ ΕΛΑΣΤΙΚΗ ΣΚΕΔΑΣΗ.

36 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG

37 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG

38 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG

39 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG

40 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG

41 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG

42 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG

43 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG

44 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG ΠΡΟΣΟΧΗ: ΚΑΤΆ ΤΗΝ ΣΚΕΔΑΣΗ Η ΓΩΝΙΑ θ ΜΕΤΡΙΕΤΑΙ ΩΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΤΟΥ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ ΚΑΙ ΌΧΙ ΩΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΘΕΤΗ ΣΤΟ ΕΠΙΠΕΔΟ ΤΗΣ ΔΙΑΤΑΞΗΣ ΤΩΝ ΣΧΙΣΜΩΝ Ή ΤΟΥ ΦΡΑΓΜΑΤΟΣ.

45 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG ΠΡΟΣΟΧΗ: ΚΑΤΆ ΤΗΝ ΣΚΕΔΑΣΗ Η ΓΩΝΙΑ θ ΜΕΤΡΙΕΤΑΙ ΩΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΤΟΥ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ ΚΑΙ ΌΧΙ ΩΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΘΕΤΗ ΣΤΟ ΕΠΙΠΕΔΟ ΤΗΣ ΔΙΑΤΑΞΗΣ ΤΩΝ ΣΧΙΣΜΩΝ Ή ΤΟΥ ΦΡΑΓΜΑΤΟΣ. ΓΙΑ NaCl d =0.282 nm

46 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG ΠΡΟΣΟΧΗ: ΚΑΤΆ ΤΗΝ ΣΚΕΔΑΣΗ Η ΓΩΝΙΑ θ ΜΕΤΡΙΕΤΑΙ ΩΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΤΟΥ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ ΚΑΙ ΌΧΙ ΩΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΘΕΤΗ ΣΤΟ ΕΠΙΠΕΔΟ ΤΗΣ ΔΙΑΤΑΞΗΣ ΤΩΝ ΣΧΙΣΜΩΝ Ή ΤΟΥ ΦΡΑΓΜΑΤΟΣ. ΓΙΑ NaCl d =0.282 nm

47 ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ BRAGG ΠΡΟΣΟΧΗ: ΚΑΤΆ ΤΗΝ ΣΚΕΔΑΣΗ Η ΓΩΝΙΑ θ ΜΕΤΡΙΕΤΑΙ ΩΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΤΟΥ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ ΚΑΙ ΌΧΙ ΩΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΘΕΤΗ ΣΤΟ ΕΠΙΠΕΔΟ ΤΗΣ ΔΙΑΤΑΞΗΣ ΤΩΝ ΣΧΙΣΜΩΝ Ή ΤΟΥ ΦΡΑΓΜΑΤΟΣ. ΓΙΑ NaCl d =0.282 nm ΤΑ ΠΑΡΑΠΑΝΩ ΜΗΚΗ ΚΥΜΑΤΟΣ ΕΜΠΠΤΟΥΝ ΣΤΗΝ ΠΕΡΙΟΧΗ ΤΩΝ ΑΚΤΙΝΩΝ Χ

48 ΠΑΡΑΤΗΡΗΣΗ ΑΝ ΚΑΙ ΟΙ ΑΝΑΚΛΑΣΕΙΣ ΑΠΌ ΚΆΘΕ ΕΠΙΠΕΔΟ ΣΥΜΒΑΙΝΟΥΝ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ, ΜΟΝΟ ΓΙΑ ΣΥΓΚΕΚΡΙΜΕΝΕΣ ΓΩΝΙΕΣ ΟΙ ΑΝΑΚΛΑΣΕΙΣ ΑΠΌ ΠΑΡΑΛΛΗΛΑ ΕΠΙΠΕΔΑ ΣΥΜΒΑΛΛΟΥΝ ΣΕ ΦΑΣΗ ΓΙΑ ΝΑ ΔΩΣΟΥΝ ΑΝΑΚΛΩΜΕΝΗ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑ ΜΕ ΙΣΧΥΡΗ ΕΝΤΑΣΗ.ΑΝ ΚΆΘΕ ΕΠΙΠΕΔΟ ΑΝΑΚΛΟΥΣΕ 100% ΤΗΝ ΠΡΟΣΠΙΠΤΟΥΣΑ ΔΕΣΜΗ, ΘΑ ΑΡΚΟΥΣΕ ΜΟΝΟ ΤΟ ΠΡΩΤΟ ΑΝΑΚΛΩΝ ΕΠΙΠΕΔΟ. ΌΜΩΣ ΚΆΘΕ ΕΠΙΠΕΔΟ ΑΝΑΚΛΑ ΠΟΣΟΣΤΟ 10-3 ΜΕΧΡΙ 10-5 Της ΠΡΟΣΠΙΠΤΟΥΣΑΣ ΑΚΤΙΝΟΒΟΛΙΑΣ ΚΑΙ ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΑΠΑΙΤΟΥΝΤΑΙ 103 ΜΕΧΡΙ 105 ΑΝΑΚΛΩΝΤΑ ΕΠΙΠΕΔΑ ΣΕ ΤΕΛΕΙΟ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ.

49 Κατευθύνετε μια δέσμη ακτίνων Χ μήκους κύματος 0
Κατευθύνετε μια δέσμη ακτίνων Χ μήκους κύματος nm σε συγκεκριμένα επίπεδα κρύσταλλου πυριτίου. Καθώς αυξάνετε την γωνία πρόπτωσης από 0, βρίσκετε ότι το πρώτο ισχυρό μέγιστο από τα επίπεδα αυτά παρατηρείται όταν η δέσμη σχηματίζει γωνία 34.5ο με τα επίπεδα. (a) Ποια είναι η απόσταση μεταξύ των επιπέδων; (b) Θα παρατηρήσετε άλλα μέγιστα συμβολής από αυτά τα επίπεδα σε μεγαλύτερες γωνίες;

50 Κατευθύνετε μια δέσμη ακτίνων Χ μήκους κύματος 0
Κατευθύνετε μια δέσμη ακτίνων Χ μήκους κύματος nm σε συγκεκριμένα επίπεδα κρύσταλλου πυριτίου. Καθώς αυξάνετε την γωνία πρόπτωσης από 0, βρίσκετε ότι το πρώτο ισχυρό μέγιστο από τα επίπεδα αυτά παρατηρείται όταν η δέσμη σχηματίζει γωνία 34.5ο με τα επίπεδα. (a) Ποια είναι η απόσταση μεταξύ των επιπέδων; (b) Θα παρατηρήσετε άλλα μέγιστα συμβολής από αυτά τα επίπεδα σε μεγαλύτερες γωνίες; Λύση (a) Λύνουμε την σχέση του Bragg ως προς d για m=1.

51 Κατευθύνετε μια δέσμη ακτίνων Χ μήκους κύματος 0
Κατευθύνετε μια δέσμη ακτίνων Χ μήκους κύματος nm σε συγκεκριμένα επίπεδα κρύσταλλου πυριτίου. Καθώς αυξάνετε την γωνία πρόπτωσης από 0, βρίσκετε ότι το πρώτο ισχυρό μέγιστο από τα επίπεδα αυτά παρατηρείται όταν η δέσμη σχηματίζει γωνία 34.5ο με τα επίπεδα. (a) Ποια είναι η απόσταση μεταξύ των επιπέδων; (b) Θα παρατηρήσετε άλλα μέγιστα συμβολής από αυτά τα επίπεδα σε μεγαλύτερες γωνίες; Λύση (a) Λύνουμε την σχέση του Bragg ως προς d για m=1. (b) Για τον υπολογισμό άλλων γωνιών λύνουμε την σχέση Bragg ως προς sinθ

52 Κατευθύνετε μια δέσμη ακτίνων Χ μήκους κύματος 0
Κατευθύνετε μια δέσμη ακτίνων Χ μήκους κύματος nm σε συγκεκριμένα επίπεδα κρύσταλλου πυριτίου. Καθώς αυξάνετε την γωνία πρόπτωσης από 0, βρίσκετε ότι το πρώτο ισχυρό μέγιστο από τα επίπεδα αυτά παρατηρείται όταν η δέσμη σχηματίζει γωνία 34.5ο με τα επίπεδα. (a) Ποια είναι η απόσταση μεταξύ των επιπέδων; (b) Θα παρατηρήσετε άλλα μέγιστα συμβολής από αυτά τα επίπεδα σε μεγαλύτερες γωνίες; Λύση (a) Λύνουμε την σχέση του Bragg ως προς d για m=1. (b) Για τον υπολογισμό άλλων γωνιών λύνουμε την σχέση Bragg ως προς sinθ Για τιμές m=2 ή μεγαλύτερες προκύπτουν τιμές του sinθ μεγαλύτερες του 1 που είναι αδύνατες. Επομένως δεν υπάρχουν άλλες γωνίες όπου να παρατηρούνται άλλα μέγιστα συμβολής.

53 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ

54 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΟΔΗΓΕΙ ΣΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΗΣΗ ΤΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΩΝ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΌΠΩΣ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ, ΜΑΓΝΗΤΙΚΗ ΕΠΙΔΕΚΤΙΚΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΕΣ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ. ΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΑΥΤΌ ΑΠΟΤΥΓΧΑΝΕΙ ΣΤΟ ΝΑ ΔΩΣΕΙ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΣΕ ΑΛΛΑ ΘΕΜΑΤΑ, ΌΠΩΣ ΣΤΗ ΔΙΑΚΡΙΣΗ ΜΕΤΑΞΥ ΜΕΤΑΛΛΩΝ, ΗΜΙΜΕΤΑΛΛΩΝ , ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ ΚΑΙ ΜΟΝΩΤΙΚΩΝ ΥΛΙΚΩΝ.

55 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΟΔΗΓΕΙ ΣΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΗΣΗ ΤΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΩΝ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΌΠΩΣ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ, ΜΑΓΝΗΤΙΚΗ ΕΠΙΔΕΚΤΙΚΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΕΣ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ. ΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΑΥΤΌ ΑΠΟΤΥΓΧΑΝΕΙ ΣΤΟ ΝΑ ΔΩΣΕΙ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΣΕ ΑΛΛΑ ΘΕΜΑΤΑ, ΌΠΩΣ ΣΤΗ ΔΙΑΚΡΙΣΗ ΜΕΤΑΞΥ ΜΕΤΑΛΛΩΝ, ΗΜΙΜΕΤΑΛΛΩΝ , ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ ΚΑΙ ΜΟΝΩΤΙΚΩΝ ΥΛΙΚΩΝ. Η ΗΛΕΚΡΙΚΗ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΣΕ ΚΑΛΟ ΑΓΩΓΟ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ Ohm.m ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ 1 Κ ΚΑΙ Η ΗΛΕΚΡΙΚΗ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΣΕ ΚΑΛΟ ΜΟΝΩΤΗ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ 1022 Ohm.m. ΤΟ ΕΥΡΟΣ ΑΥΤΌ ΤΩΝ ΤΙΜΩΝ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΥΡΥΤΕΡΟ ΓΙΑ ΟΠΟΙΑΔΗΠΟΤΕ ΦΥΣΙΚΗ ΙΔΙΟΤΗΤΑ ΣΤΕΡΕΩΝ.

56 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΟΔΗΓΕΙ ΣΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΗΣΗ ΤΩΝ ΦΥΣΙΚΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΩΝ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΌΠΩΣ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ, ΜΑΓΝΗΤΙΚΗ ΕΠΙΔΕΚΤΙΚΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΟΜΑΓΝΗΤΙΚΕΣ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ. ΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΑΥΤΌ ΑΠΟΤΥΓΧΑΝΕΙ ΣΤΟ ΝΑ ΔΩΣΕΙ ΑΠΑΝΤΗΣΕΙΣ ΣΕ ΑΛΛΑ ΘΕΜΑΤΑ, ΌΠΩΣ ΣΤΗ ΔΙΑΚΡΙΣΗ ΜΕΤΑΞΥ ΜΕΤΑΛΛΩΝ, ΗΜΙΜΕΤΑΛΛΩΝ , ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ ΚΑΙ ΜΟΝΩΤΙΚΩΝ ΥΛΙΚΩΝ. Η ΗΛΕΚΡΙΚΗ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΣΕ ΚΑΛΟ ΑΓΩΓΟ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ Ohm.m ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ 1 Κ ΚΑΙ Η ΗΛΕΚΡΙΚΗ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΣΕ ΚΑΛΟ ΜΟΝΩΤΗ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ 1022 Ohm.m. ΤΟ ΕΥΡΟΣ ΑΥΤΌ ΤΩΝ ΤΙΜΩΝ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΥΡΥΤΕΡΟ ΓΙΑ ΟΠΟΙΑΔΗΠΟΤΕ ΦΥΣΙΚΗ ΙΔΙΟΤΗΤΑ ΣΤΕΡΕΩΝ. ΚΆΘΕ ΣΤΕΡΕΟ ΠΕΡΙΕΧΕΙ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ. ΓΕΝΝΑΤΑΙ ΤΟ ΕΡΩΤΗΜΑ ΠΩΣ ΑΝΤΑΠΟΚΡΙΝΟΝΤΑΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ.ΘΑ ΔΟΥΜΕ ΟΤΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΔΙΑΤΑΣΣΟΝΤΑΙ ΣΕ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ. ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΔΙΑΧΩΡΙΖΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΠΕΡΙΟΧΕΣ ΣΤΙΣ ΟΠΟΙΕΣ ΔΕΝ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ. ΟΙ ΠΕΡΙΟΧΕΣ ΑΥΤΕΣ ΟΝΟΜΑΖΟΝΤΑΙ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΑ ΧΑΣΜΑΤΑ.

57 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ

58 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ

59 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ

60 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ

61 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ

62 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ

63 ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΜΕΤΑΛΛΟ ΑΝ ΜΙΑ Ή ΠΕΡΙΣΣΟΤΕΡΕΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΣΤΑΘΜΕΣ ΕΊΝΑΙ ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ . ΤΟ ΠΟΣΟΣΤΟ ΚΑΤΑΛΕΙΨΗΣ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΥΜΑΙΝΕΤΑΙ ΜΕΤΑΞΥ 10-90%. ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΜΟΝΩΤΗΣ ΑΝ ΟΙ ΕΠΙΤΡΕΠΟΜΕΝΕΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ Ή ΑΔΕΙΕΣ. ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ ΑΝ ΜΙΑ Ή ΔΥΟ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΕΊΝΑΙ ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ. ΟΝΟΜΑΖΟΥΜΕ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΕ ΜΟΝΩΤΗ ΚΑΙ ΣΕ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΗ (ΜΟΝΩΤΕΣ) Ή ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΗ (ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ) ΚΑΙ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΗΝ ΠΛΗΡΩΣ ΚΕΝΗ ΖΩΝΗ.

64 ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΜΕΤΑΛΛΟ ΑΝ ΜΙΑ Ή ΠΕΡΙΣΣΟΤΕΡΕΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΣΤΑΘΜΕΣ ΕΊΝΑΙ ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ . ΤΟ ΠΟΣΟΣΤΟ ΚΑΤΑΛΕΙΨΗΣ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΥΜΑΙΝΕΤΑΙ ΜΕΤΑΞΥ 10-90%. ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΜΟΝΩΤΗΣ ΑΝ ΟΙ ΕΠΙΤΡΕΠΟΜΕΝΕΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ Ή ΑΔΕΙΕΣ. ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ ΑΝ ΜΙΑ Ή ΔΥΟ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΕΊΝΑΙ ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ. ΟΝΟΜΑΖΟΥΜΕ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΕ ΜΟΝΩΤΗ ΚΑΙ ΣΕ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΗ (ΜΟΝΩΤΕΣ) Ή ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΗ (ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ) ΚΑΙ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΗΝ ΠΛΗΡΩΣ ΚΕΝΗ ΖΩΝΗ.

65 ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΜΕΤΑΛΛΟ ΑΝ ΜΙΑ Ή ΠΕΡΙΣΣΟΤΕΡΕΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΣΤΑΘΜΕΣ ΕΊΝΑΙ ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ . ΤΟ ΠΟΣΟΣΤΟ ΚΑΤΑΛΕΙΨΗΣ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΥΜΕΝΕΤΑΙ ΜΕΤΑΞΥ 10-90%. ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΜΟΝΩΤΗΣ ΑΝ ΟΙ ΕΠΙΤΡΕΠΟΜΕΝΕΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ Ή ΑΔΕΙΕΣ. ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ ΑΝ ΜΙΑ Ή ΔΥΟ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΕΊΝΑΙ ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ. ΟΝΟΜΑΖΟΥΜΕ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΕ ΜΟΝΩΤΗ ΚΑΙ ΣΕ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΗ (ΜΟΝΩΤΕΣ) Ή ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΗ (ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ) ΚΑΙ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΗΝ ΠΛΗΡΩΣ ΚΕΝΗ ΖΩΝΗ.

66 ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΜΕΤΑΛΛΟ ΑΝ ΜΙΑ Ή ΠΕΡΙΣΣΟΤΕΡΕΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΣΤΑΘΜΕΣ ΕΊΝΑΙ ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ . ΤΟ ΠΟΣΟΣΤΟ ΚΑΤΑΛΕΙΨΗΣ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΥΜΕΝΕΤΑΙ ΜΕΤΑΞΥ 10-90%. ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΜΟΝΩΤΗΣ ΑΝ ΟΙ ΕΠΙΤΡΕΠΟΜΕΝΕΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ Ή ΑΔΕΙΕΣ. ΕΝΑΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ ΑΝ ΜΙΑ Ή ΔΥΟ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΕΣ ΖΩΝΕΣ ΕΊΝΑΙ ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΕΣ. ΟΝΟΜΑΖΟΥΜΕ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΕ ΜΟΝΩΤΗ ΚΑΙ ΣΕ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΗ (ΜΟΝΩΤΕΣ) Ή ΜΕΡΙΚΩΣ ΚΑΤΕΙΛΛΗΜΕΝΗ (ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ) ΚΑΙ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΗΝ ΠΛΗΡΩΣ ΚΕΝΗ ΖΩΝΗ.

67 ΣΧΗΜΑΤΙΚΟ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΩΝ ΖΩΝΩΝ

68 ΣΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΟΙ ΚΥΜΑΤΟΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙΣ ΕΧΟΥΝ ΤΗΝ ΜΟΡΦΗ

69 ΣΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΟΙ ΚΥΜΑΤΟΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙΣ ΕΧΟΥΝ ΤΗΝ ΜΟΡΦΗ
ΟΙ ΠΕΡΙΟΔΙΚΕΣ ΣΥΝΟΡΙΑΚΕΣ ΣΥΝΘΗΚΕΣ ΕΙΝΑΙ

70 ΣΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΟΙ ΚΥΜΑΤΟΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙΣ ΕΧΟΥΝ ΤΗΝ ΜΟΡΦΗ
ΟΙ ΠΕΡΙΟΔΙΚΕΣ ΣΥΝΟΡΙΑΚΕΣ ΣΥΝΘΗΚΕΣ ΕΙΝΑΙ ΚΑΙ ΟΙ ΕΠΙΤΡΕΠΟΜΕΝΕΣ ΤΙΜΕΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΔΙΝΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

71 ΠΡΟΕΛΕΥΣΗ ΤΟΥ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟΥ ΧΑΣΜΑΤΟΣ
Η ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΩΝ ΖΩΝΩΝ ΣΕ ΈΝΑ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ ΕΊΝΑΙ ΔΥΝΑΤΟ ΝΑ ΕΡΜΗΝΕΥΘΕΙ ΜΕ ΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΣΧΕΔΟΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ. ΣΤΟ ΠΡΟΤΥΠΟ ΑΥΤΌ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΑΝΗΚΟΥΝ ΣΕ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΖΩΝΗ ΘΕΩΡΟΥΝΤΑΙ ΌΤΙ ΥΠΟΚΕΙΝΤΑΙ ΣΕ ΑΣΘΕΝΗ ΔΙΑΤΑΡΑΧΗ ΑΠΌ ΤΟ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΤΩΝ ΠΥΡΗΝΩΝ ΤΩΝ ΙΌΝΤΩΝ. Η ΑΝΕΞΑΡΤΗΤΗ ΤΟΥ ΧΡΟΝΟΥ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΠΕΡΙΓΡΑΦΕΤΑΙ ΑΠΌ ΣΤΑΣΙΜΑ ΚΥΜΑΤΑ. ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΣΧΗΜΑΤΙΣΟΥΜΕ ΔΥΟ ΔΙΑΦΟΡΕΤΙΚΑ ΣΤΑΣΙΜΑ ΚΥΜΑΤΑ ΑΠΌ ΤΑ ΔΥΟ ΤΡΕΧΟΝΤΑ ΚΥΜΑΤΑ. ΤΑ ΣΤΑΣΙΜΑ ΚΥΜΑΤΑ ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΖΟΝΤΑΙ ΜΕ ΤΑ (+) ΚΑΙ (-) ΑΝ ΑΛΛΑΖΟΥΝ Ή ΌΧΙ ΠΡΟΣΗΜΟ ΌΤΑΝ ΑΝΤΙΚΑΤΑΣΤΑΘΕΙ ΤΟ –x ΜΕ x. ΚΑΙ ΤΑ ΔΥΟ ΚΥΜΑΤΑ ΑΠΑΡΤΙΖΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΙΣΑ ΜΕΡΗ ΤΡΕΧΟΝΤΩΝ ΚΥΜΑΤΩΝ ΠΡΟΣ ΤΙΣ ΔΥΟ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΕΙΣ.

72 ΓΡΑΦΙΚΗ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗ ΤΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΟΥ ΚΥΜΑΤΑΡΙΘΜΟΥ k ΓΙΑ ΕΛΕΥΘΕΡΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ

73

74 ΓΕΝΝΑΤΑΙ ΤΟ ΕΡΩΤΗΜΑ ΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΑΙΤΙΟ ΠΟΥ ΣΥΓΚΡΑΤΕΙ ΤΟΥΣ ΔΟΜΙΚΟΥΣ ΛΙΘΟΥΣ ΣΕ ΈΝΑ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ. ΠΡΟΦΑΝΩΣ Η ΗΛΕΚΤΡΟΣΤΑΤΙΚΗ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΑΡΝΗΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΤΩΝ ΘΕΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΤΩΝ ΠΥΡΗΝΩΝ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΑΠΟΚΛΕΙΣΤΙΚΟ ΑΙΤΙΟ ΓΙΑ ΤΗΝ ΣΥΝΟΧΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ. ΜΑΓΝΗΤΙΚΕΣ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΕΧΟΥΝ ΑΣΘΕΝΗ ΕΠΙΔΡΑΣΗ ΣΤΗΝ ΣΥΝΟΧΗ ΚΑΙ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΒΑΡΥΤΗΤΑΣ ΕΊΝΑΙ ΑΜΕΛΗΤΕΕΣ.

75 ΓΕΝΝΑΤΑΙ ΤΟ ΕΡΩΤΗΜΑ ΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΑΙΤΙΟ ΠΟΥ ΣΥΓΚΡΑΤΕΙ ΤΟΥΣ ΔΟΜΙΚΟΥΣ ΛΙΘΟΥΣ ΣΕ ΈΝΑ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ. ΠΡΟΦΑΝΩΣ Η ΗΛΕΚΤΡΟΣΤΑΤΙΚΗ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΑΡΝΗΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΤΩΝ ΘΕΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΤΩΝ ΠΥΡΗΝΩΝ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΑΠΟΚΛΕΙΣΤΙΚΟ ΑΙΤΙΟ ΓΙΑ ΤΗΝ ΣΥΝΟΧΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ. ΜΑΓΝΗΤΙΚΕΣ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΕΧΟΥΝ ΑΣΘΕΝΗ ΕΠΙΔΡΑΣΗ ΣΤΗΝ ΣΥΝΟΧΗ ΚΑΙ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΒΑΡΥΤΗΤΑΣ ΕΊΝΑΙ ΑΜΕΛΗΤΕΕΣ. Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΟΧΗΣ ΕΝΌΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ ΟΡΙΖΕΤΑΙ ΩΣ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΠΟΥ ΑΠΑΙΤΕΙΤΑΙ ΝΑ ΠΡΟΣΦΕΡΘΕΙ ΣΤΟΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ ΓΙΑ ΝΑ ΔΙΑΧΩΡΙΣΤΕΙ ΣΤΑ ΣΥΣΤΑΤΙΚΑ ΤΟΥ ΣΕ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΗΡΕΜΙΑΣ ΣΕ ΑΠΕΙΡΗ ΑΠΟΣΤΑΣΗ ΜΕ ΤΗΝ ΙΔΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΔΟΜΗ.

76 ΓΕΝΝΑΤΑΙ ΤΟ ΕΡΩΤΗΜΑ ΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΑΙΤΙΟ ΠΟΥ ΣΥΓΚΡΑΤΕΙ ΤΟΥΣ ΔΟΜΙΚΟΥΣ ΛΙΘΟΥΣ ΣΕ ΈΝΑ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ. ΠΡΟΦΑΝΩΣ Η ΗΛΕΚΤΡΟΣΤΑΤΙΚΗ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΑΡΝΗΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΤΩΝ ΘΕΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΤΩΝ ΠΥΡΗΝΩΝ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΑΠΟΚΛΕΙΣΤΙΚΟ ΑΙΤΙΟ ΓΙΑ ΤΗΝ ΣΥΝΟΧΗ ΤΩΝ ΣΤΕΡΕΩΝ. ΜΑΓΝΗΤΙΚΕΣ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΕΧΟΥΝ ΑΣΘΕΝΗ ΕΠΙΔΡΑΣΗ ΣΤΗΝ ΣΥΝΟΧΗ ΚΑΙ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΒΑΡΥΤΗΤΑΣ ΕΊΝΑΙ ΑΜΕΛΗΤΕΕΣ. Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΟΧΗΣ ΕΝΌΣ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ ΟΡΙΖΕΤΑΙ ΩΣ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΠΟΥ ΑΠΑΙΤΕΙΤΑΙ ΝΑ ΠΡΟΣΦΕΡΘΕΙ ΣΤΟΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ ΓΙΑ ΝΑ ΔΙΑΧΩΡΙΣΤΕΙ ΣΤΑ ΣΥΣΤΑΤΙΚΑ ΤΟΥ ΣΕ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΗΡΕΜΙΑΣ ΣΕ ΑΠΕΙΡΗ ΑΠΟΣΤΑΣΗ ΜΕ ΤΗΝ ΙΔΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΔΟΜΗ. ΓΙΑ ΤΗΝ ΠΕΡΙΠΤΩΣΗ ΙΟΝΤΙΚΩΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΩΝ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΟΧΗΣ ΟΡΙΖΕΤΑΙ ΩΣ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΠΟΥ ΠΡΕΠΕΙ ΝΑ ΠΡΟΣΦΕΡΘΕΙ ΣΤΟΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ ΓΙΑ ΝΑ ΔΙΑΧΩΡΙΣΤΟΥΝ ΤΑ ΣΥΣΤΑΤΙΚΑ ΙΟΝΤΑ ΤΟΥ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ ΣΕ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΙΟΝΤΑ ΣΕ ΑΠΕΙΡΗ ΑΠΟΣΤΑΣΗ ΜΕΤΑΞΥ ΤΟΥΣ.

77 ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN DER WAALS-LONDON

78 ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN DER WAALS-LONDON

79 ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN DER WAALS-LONDON
ΑΝ ΟΙ ΚΑΤΑΝΟΜΕΣ ΤΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΗΤΑΝ ΑΚΛΟΝΗΤΕΣ, Η ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΘΑ ΗΤΑΝ ΜΗΔΕΝ ΕΠΕΙΔΗ ΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΣΤΑΤΙΚΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΣΦΑΙΡΙΚΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΟΥ ΦΟΡΤΙΟΥ ΣΤΟ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟ ΕΝΌΣ ΟΥΔΕΤΕΡΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΕΚΜΗΔΕΝΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ ΤΟΥ ΠΥΡΗΝΑ.

80 ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN DER WAALS-LONDON
ΑΝ ΟΙ ΚΑΤΑΝΟΜΕΣ ΤΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΗΤΑΝ ΑΚΛΟΝΗΤΕΣ, Η ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ ΘΑ ΗΤΑΝ ΜΗΔΕΝ ΕΠΕΙΔΗ ΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΣΤΑΤΙΚΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΣΦΑΙΡΙΚΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΟΥ ΦΟΡΤΙΟΥ ΣΤΟ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟ ΕΝΌΣ ΟΥΔΕΤΕΡΟΥ ΑΤΟΜΟΥ ΕΚΜΗΔΕΝΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ ΤΟΥ ΠΥΡΗΝΑ. ΑΝ ΙΣΧΥΕ ΑΥΤΉ Η ΘΕΩΡΗΣΗ, ΔΕΝ ΘΑ ΠΑΡΕΤΗΡΕΙΤΟ ΣΥΝΟΧΗ ΓΙΑ ΤΗΝ ΔΗΜΙΟΥΡΓΙΑ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥ. ΤΑ ΑΤΟΜΑ ΌΜΩΣ ΕΠΑΓΟΥΝ ΔΙΠΟΛΚΕΣ ΡΟΠΕΣ ΚΑΙ ΑΥΤΈΣ ΜΕ ΤΗΝ ΣΕΙΡΑ ΤΟΥΣ ΠΡΟΚΑΛΟΥΝ ΕΛΚΤΙΚΕΣ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΕΙΣ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΑΤΟΜΩΝ.

81 ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN DER WAALS-LONDON

82 Η ΧΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗ ΤΟΥ ΑΔΙΑΤΑΡΑΚΤΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ ΕΙΝΑΙ
ΟΠΟΥ p1, p2 ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΟΡΜΕΣ ΚΑΙ C Η ΣΤΑΘΕΡΑ ΕΛΑΤΗΡΙΟΥ. ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ

83 Η ΧΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗ ΤΟΥ ΑΔΙΑΤΑΡΑΚΤΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ ΕΙΝΑΙ
ΟΠΟΥ p1, p2 ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΟΡΜΕΣ ΚΑΙ C Η ΣΤΑΘΕΡΑ ΕΛΑΤΗΡΙΟΥ. ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ ΑΝ ΛΑΒΟΥΜΕ ΥΠ΄ΟΨΗ ΤΗΝ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΤΩΝ ΔΥΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΩΝ ΘΑ ΕΧΟΥΜΕ

84 Η ΧΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗ ΤΟΥ ΑΔΙΑΤΑΡΑΚΤΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ ΕΙΝΑΙ
ΟΠΟΥ p1, p2 ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΟΡΜΕΣ ΚΑΙ C Η ΣΤΑΘΕΡΑ ΕΛΑΤΗΡΙΟΥ. ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ ΑΝ ΛΑΒΟΥΜΕ ΥΠ΄ΟΨΗ ΤΗΝ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΤΩΝ ΔΥΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΩΝ ΘΑ ΕΧΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ

85 Η ΧΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗ ΤΟΥ ΑΔΙΑΤΑΡΑΚΤΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ ΕΙΝΑΙ
ΟΠΟΥ p1, p2 ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΟΡΜΕΣ ΚΑΙ C Η ΣΤΑΘΕΡΑ ΕΛΑΤΗΡΙΟΥ. ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ ΑΝ ΛΑΒΟΥΜΕ ΥΠ΄ΟΨΗ ΤΗΝ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΤΩΝ ΔΥΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΩΝ ΘΑ ΕΧΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ ΚΑΙ ΕΚΤΕΛΩΝΤΑΣ ΤΙΣ ΠΡΑΞΕΙΣ ΚΑΤΑΛΗΓΟΥΜΕ ΣΤΗΝ ΕΚΦΡΑΣΗ

86 Η ΟΛΙΚΗ ΗΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗ ΘΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΜΕ ΤΟ ΑΘΡΟΙΣΜΑ

87 Η ΟΛΙΚΗ ΗΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗ ΘΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΜΕ ΤΟ ΑΘΡΟΙΣΜΑ
ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΟΥΜΕ ΤΟΥΣ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΥΣ ΤΩΝ ΚΑΝΟΝΙΚΩΝ ΤΡΟΠΩΝ ΔΟΝΗΣΗΣ

88 ΚΑΙ ΛΥΝΟΝΤΑΣ ΩΣ ΠΡΟΣ x1 ΚΑΙ x2 ΠΡΟΚΥΠΤΟΥΝ ΟΙ ΣΧΕΣΕΙΣ
Η ΟΛΙΚΗ ΗΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗ ΘΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΜΕ ΤΟ ΑΘΡΟΙΣΜΑ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΟΥΜΕ ΤΟΥΣ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΥΣ ΤΩΝ ΚΑΝΟΝΙΚΩΝ ΤΡΟΠΩΝ ΔΟΝΗΣΗΣ ΚΑΙ ΛΥΝΟΝΤΑΣ ΩΣ ΠΡΟΣ x1 ΚΑΙ x2 ΠΡΟΚΥΠΤΟΥΝ ΟΙ ΣΧΕΣΕΙΣ

89 ΚΑΙ ΛΥΝΟΝΤΑΣ ΩΣ ΠΡΟΣ x1 ΚΑΙ x2 ΠΡΟΚΥΠΤΟΥΝ ΟΙ ΣΧΕΣΕΙΣ
Η ΟΛΙΚΗ ΗΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗ ΘΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΜΕ ΤΟ ΑΘΡΟΙΣΜΑ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΟΥΜΕ ΤΟΥΣ ΜΕΤΑΣΧΗΜΑΤΙΣΜΟΥΣ ΤΩΝ ΚΑΝΟΝΙΚΩΝ ΤΡΟΠΩΝ ΔΟΝΗΣΗΣ ΚΑΙ ΛΥΝΟΝΤΑΣ ΩΣ ΠΡΟΣ x1 ΚΑΙ x2 ΠΡΟΚΥΠΤΟΥΝ ΟΙ ΣΧΕΣΕΙΣ ΟΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΣΥΜΜΕΤΡΙΚΟΙ ΚΑΙ ΑΝΤΙΣΥΜΜΕΤΡΙΚΟΙ ΤΡΟΠΟΙ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗΣ

90 ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΥΠΑΡΧΕΙ ΚΑΙ ΓΙΑ ΤΙΣ ΟΡΜΕΣ

91 ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΥΠΑΡΧΕΙ ΚΑΙ ΓΙΑ ΤΙΣ ΟΡΜΕΣ

92 ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΥΠΑΡΧΕΙ ΚΑΙ ΓΙΑ ΤΙΣ ΟΡΜΕΣ
Η ΤΕΛΙΚΗ ΜΟΡΦΗ ΤΗΣ ΟΛΙΚΗΣ ΧΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗΣ ΠΑΙΡΝΕΙ ΤΗΝ ΜΟΡΦΗ

93 ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΥΠΑΡΧΕΙ ΚΑΙ ΓΙΑ ΤΙΣ ΟΡΜΕΣ
Η ΤΕΛΙΚΗ ΜΟΡΦΗ ΤΗΣ ΟΛΙΚΗΣ ΧΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗΣ ΠΑΙΡΝΕΙ ΤΗΝ ΜΟΡΦΗ ΟΙ ΔΥΟ ΣΥΧΝΟΤΗΤΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗΣ ΕΙΝΑΙ

94 ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΥΠΑΡΧΕΙ ΚΑΙ ΓΙΑ ΤΙΣ ΟΡΜΕΣ
Η ΤΕΛΙΚΗ ΜΟΡΦΗ ΤΗΣ ΟΛΙΚΗΣ ΧΑΜΙΛΤΟΝΙΑΝΗΣ ΠΑΙΡΝΕΙ ΤΗΝ ΜΟΡΦΗ ΟΙ ΔΥΟ ΣΥΧΝΟΤΗΤΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗΣ ΕΙΝΑΙ ΟΠΟΥ

95 ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ

96 ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΑΥΤΉ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN der WAALS Ή ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ LONDON Ή ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΔΙΠΟΛΟΥ-ΔΙΠΟΛΟΥ.

97 ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΑΥΤΉ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN der WAALS Ή ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ LONDON Ή ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΔΙΠΟΛΟΥ-ΔΙΠΟΛΟΥ. ΕΊΝΑΙ Η ΚΥΡΙΑ ΕΛΚΤΙΚΗ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΣΕ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥΣ ΑΔΡΑΝΩΝ ΑΕΡΙΩΝ ΚΑΙ ΣΕ ΠΟΛΛΑ ΟΡΓΑΝΙΚΑ ΜΟΡΙΑ.

98 ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΑΥΤΉ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN der WAALS Ή ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ LONDON Ή ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΔΙΠΟΛΟΥ-ΔΙΠΟΛΟΥ. ΕΊΝΑΙ Η ΚΥΡΙΑ ΕΛΚΤΙΚΗ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΣΕ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥΣ ΑΔΡΑΝΩΝ ΑΕΡΙΩΝ ΚΑΙ ΣΕ ΠΟΛΛΑ ΟΡΓΑΝΙΚΑ ΜΟΡΙΑ. Η ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN der WAALS ΔΕΝ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΑΛΛΗΛΟΕΠΙΚΑΛΥΨΗ ΚΑΤΑΝΟΜΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΤΩΝ ΔΥΟ ΑΤΟΜΩΝ

99 ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΑΥΤΉ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN der WAALS Ή ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ LONDON Ή ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΔΙΠΟΛΟΥ-ΔΙΠΟΛΟΥ. ΕΊΝΑΙ Η ΚΥΡΙΑ ΕΛΚΤΙΚΗ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΣΕ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟΥΣ ΑΔΡΑΝΩΝ ΑΕΡΙΩΝ ΚΑΙ ΣΕ ΠΟΛΛΑ ΟΡΓΑΝΙΚΑ ΜΟΡΙΑ. Η ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ VAN der WAALS ΔΕΝ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΑΛΛΗΛΟΕΠΙΚΑΛΥΨΗ ΚΑΤΑΝΟΜΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΤΩΝ ΔΥΟ ΑΤΟΜΩΝ Η ΑΛΛΗΛΟΕΠΙΚΑΛΥΨΗ ΤΩΝ ΚΑΤΑΝΟΜΩΝ ΤΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ ΔΥΟ ΑΤΟΜΩΝ ΠΡΟΚΑΛΕΙ ΤΗΝ ΕΜΦΑΝΙΣΗ ΑΠΩΣΤΙΚΩΝ ΔΥΝΑΜΕΩΝ ΚΑΙ ΕΝΕΡΓΟΠΟΙΕΙΤΑΙ Η ΑΠΑΓΟΡΕΥΤΙΚΗ ΑΡΧΗ ΤΟΥ PAULI

100 ΠΥΡΗΝΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΟ ΝΕΦΟΣ

101 ΠΥΡΗΝΕΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΟ ΝΕΦΟΣ

102 ΑΠΌ ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΑ ΔΕΔΟΜΕΝΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΌΤΙ Η ΑΠΩΣΤΙΚΗ ΑΛΛΗΛΕΠΙΔΡΑΣΗ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΜΟΡΦΗΣ
ΟΠΟΥ Β ΕΊΝΑΙ ΜΙΑ ΘΕΤΙΚΗ ΣΤΑΘΕΡΑ

103 Δίνεται η συνάρτηση του δυναμικού Lennard-Jones της δυναμικής ενέργειας της αλληλεπίδρασης δυο μορίων Όπου r είναι η απόσταση μεταξύ των κέντρων των μορίων και , είναι θετικές σταθερές. (α) Σχεδιάστε την συνάρτηση δυναμικού και την δύναμη συναρτήσει το r. (b) Θεωρείστε ότι r1 είναι η τιμή του r για την οποία η και r2 η τιμή του r για την οποία η Δείξτε στις γραφικές παραστάσεις τις θέσεις των r1,r2 .Ποια από αυτές τις δύο τιμές εκφράζει την απόσταση ισορροπίας μεταξύ των μορίων; (c) Βρείτε τις τιμές των r1,r2 συναρτήσει του R0 και βρείτε τον λόγο r1/r2. (d) Αν τα μόρια βρίσκονται σε απόσταση r2 πόσο έργο απαιτείται για να τα διαχωριστούν σε απόσταση ; Λύση

104 Οι γραφικές παραστάσεις των U και F φαίνονται στο παρακάτω σχήμα

105 (b) Η συνθήκη ισορροπίας απαιτεί όπως F=0, δηλαδή όταν η απόσταση μεταξύ των μορίων είναι r2 .
(c ) Όταν U=0 τότε

106 (b) Η συνθήκη ισορροπίας απαιτεί όπως F=0, δηλαδή όταν η απόσταση μεταξύ των μορίων είναι r2 .
(c ) Όταν U=0 τότε Από την οποία προκύπτει ότι

107 (b) Η συνθήκη ισορροπίας απαιτεί όπως F=0, δηλαδή όταν η απόσταση μεταξύ των μορίων είναι r2 .
(c ) Όταν U=0 τότε Από την οποία προκύπτει ότι

108 (b) Η συνθήκη ισορροπίας απαιτεί όπως F=0, δηλαδή όταν η απόσταση μεταξύ των μορίων είναι r2 .
(c ) Όταν U=0 τότε Από την οποία προκύπτει ότι

109 (b) Η συνθήκη ισορροπίας απαιτεί όπως F=0, δηλαδή όταν η απόσταση μεταξύ των μορίων είναι r2 .
(c ) Όταν U=0 τότε Από την οποία προκύπτει ότι (d)

110 ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ-ΚΛΑΣΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ
ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE ΤΟ ΥΠΌΔΕΙΓΜΑ DRUDE ΓΙΑ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΠΡΟΤΑΘΥΚΕ ΤΟ1900 ΑΠΌ ΤΟΝ PAUL DRUDE ΓΙΑ ΤΗΝ ΕΡΜΗΝΕΙΑ ΤΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΩΝ ΜΕΤΑΦΟΡΑΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ, ΚΥΡΙΩΣ ΣΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ. ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ,ΠΟΥ ΣΤΗΡΙΖΕΤΑΙ ΣΤΗΝ ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ, ΥΠΟΘΕΤΕΙ ΌΤΙ Η ΜΙΚΡΟΣΚΟΠΙΚΗ ΣΥΜΠΕΡΙΦΟΡΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΣΤΕΡΕΟ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΑΝΤΙΜΕΤΩΠΙΣΘΕΊ ΜΕ ΚΛΑΣΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΌΤΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΑΤΑΚΤΑ ΣΥΓΚΡΟΥΟΜΕΝΑ ΜΕ ΤΑ ΚΑΤΆ ΠΟΛΎ ΒΑΡΥΤΕΡΑ ΚΑΙ ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΑΚΙΝΗΤΑ ΘΕΤΙΚΑ ΙΟΝΤΑ.

111 ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ-ΚΛΑΣΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ
ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE Ο DRUDE ΥΠΕΘΕΣΕ ΌΤΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΟΝΤΑΙ ΩΣ ΈΝΑ ΙΔΑΝΙΚΟ ΑΕΡΙΟ ΣΤΗΝ ΠΡΟΣΠΑΘΕΙΑ ΤΟΥ ΝΑ ΕΡΜΗΝΕΥΣΕΙ ΤΗΝ ΜΕΓΑΛΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΚΑΙ ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ.

112 ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ-ΚΛΑΣΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ
ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE Ο DRUDE ΥΠΕΘΕΣΕ ΌΤΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΟΝΤΑΙ ΩΣ ΈΝΑ ΙΔΑΝΙΚΟ ΑΕΡΙΟ ΣΤΗΝ ΠΡΟΣΠΑΘΕΙΑ ΤΟΥ ΝΑ ΕΡΜΗΝΕΥΣΕΙ ΤΗΝ ΜΕΓΑΛΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΚΑΙ ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ. ΑΡΓΟΤΕΡΑ Ο LORENZ ΣΥΜΠΛΗΡΩΣΕ ΤΟΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΟΥ DRUDΕ ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΌΤΙ ΟΙ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ ΑΚΟΛΟΥΘΟΥΝ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ MAXWELL-BOLTZMANN.

113 ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ-ΚΛΑΣΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ
ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE Ο DRUDE ΥΠΕΘΕΣΕ ΌΤΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΟΝΤΑΙ ΩΣ ΈΝΑ ΙΔΑΝΙΚΟ ΑΕΡΙΟ ΣΤΗΝ ΠΡΟΣΠΑΘΕΙΑ ΤΟΥ ΝΑ ΕΡΜΗΝΕΥΣΕΙ ΤΗΝ ΜΕΓΑΛΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΚΑΙ ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ. ΑΡΓΟΤΕΡΑ Ο LORENZ ΣΥΜΠΛΗΡΩΣΕ ΤΟΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΟΥ DRUDΕ ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΌΤΙ ΟΙ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ ΑΚΟΛΟΥΘΟΥΝ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ MAXWELL-BOLTZMANN. ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΑΥΤΌ ΕΙΧΕ ΕΠΙΤΥΧΙΑ ΓΙΑΤΙ ΜΠΟΡΕΣΕ ΝΑ ΕΡΜΗΝΕΥΣΕΙ ΤΟ ΝΟΜΟ ΤΩΝ WIEDEMANN-FRANZ. ΔΕΝ ΜΠΟΡΕΣΕ ΝΑ ΕΡΜΗΝΕΥΣΕΙ ΌΜΩΣ ΤΗΝ ΕΙΔΙΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΚΑΙ ΆΛΛΕΣ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΠΟΥ ΕΙΧΑΝ ΠΑΡΑΤΗΡΗΘΕΙ ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΑ.

114 ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ-ΚΛΑΣΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ
ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE Ο DRUDE ΥΠΕΘΕΣΕ ΌΤΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΟΝΤΑΙ ΩΣ ΈΝΑ ΙΔΑΝΙΚΟ ΑΕΡΙΟ ΣΤΗΝ ΠΡΟΣΠΑΘΕΙΑ ΤΟΥ ΝΑ ΕΡΜΗΝΕΥΣΕΙ ΤΗΝ ΜΕΓΑΛΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΚΑΙ ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ. ΑΡΓΟΤΕΡΑ Ο LORENZ ΣΥΜΠΛΗΡΩΣΕ ΤΟΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΟΥ DRUDΕ ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΌΤΙ ΟΙ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ ΑΚΟΛΟΥΘΟΥΝ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ MAXWELL-BOLTZMANN. ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΑΥΤΌ ΕΙΧΕ ΕΠΙΤΥΧΙΑ ΓΙΑΤΙ ΜΠΟΡΕΣΕ ΝΑ ΕΡΜΗΝΕΥΣΕΙ ΤΟ ΝΟΜΟ ΤΩΝ WIEDEMANN-FRANZ. ΔΕΝ ΜΠΟΡΕΣΕ ΝΑ ΕΡΜΗΝΕΥΣΕΙ ΌΜΩΣ ΤΗΝ ΕΙΔΙΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΚΑΙ ΆΛΛΕΣ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΠΟΥ ΕΙΧΑΝ ΠΑΡΑΤΗΡΗΘΕΙ ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΑ. ΤΑ ΠΕΙΡΑΜΑΤΑ ΕΙΧΑΝ ΔΕΙΞΕΙ ΌΤΙ Η ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΣΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΑΠΟΚΛΕΙΣΤΙΚΑ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ. ΣΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΔΕΝ ΣΥΜΜΕΤΕΧΟΥΝ ΙΟΝΤΑ.

115 ΥΠΟΘΕΣΗ DRUDE: ΤΑ ΑΤΟΜΑ ΠΛΗΣΙΑΖΟΥΝ ΜΕΤΑΞΥ ΤΟΥΣ ΓΙΑ ΝΑ ΑΠΟΤΕΛΕΣΟΥΝ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ. ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΑΠΟΣΠΩΝΤΑΙ ΚΑΙ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ ΤΟΥ ΜΕΤΑΛΛΟΥ ΕΝΏ ΤΑ ΙΟΝΤΑ ΠΑΙΖΟΥΝ ΤΟΝ ΡΟΛΟ ΤΩΝ ΑΚΙΝΗΤΩΝ ΘΕΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ .

116 ΥΠΟΘΕΣΗ DRUDE: ΤΑ ΑΤΟΜΑ ΠΛΗΣΙΑΖΟΥΝ ΜΕΤΑΞΥ ΤΟΥΣ ΓΙΑ ΝΑ ΑΠΟΤΕΛΕΣΟΥΝ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ. ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΑΠΟΣΠΩΝΤΑΙ ΚΑΙ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ ΤΟΥ ΜΕΤΑΛΛΟΥ ΕΝΏ ΤΑ ΙΟΝΤΑ ΠΑΙΖΟΥΝ ΤΟΝ ΡΟΛΟ ΤΩΝ ΑΚΙΝΗΤΩΝ ΘΕΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ . ΘΕΤΙΚΑ ΙΟΝΤΑ ΜΕΤΑΛΛΟΥ

117 ΈΝΑ ΜΕΜΟΝΩΜΕΝΟ ΑΤΟΜΟ ΜΕΤΑΛΛΟΥ ΕΧΕΙ ΦΟΡΤΙΟ eZ ΟΠΟΥ Ζ ΕΊΝΑΙ Ο ΑΤΟΜΙΚΟΣ ΑΡΙΘΜΟΣ ΚΑΙ e ΤΟ ΦΟΡΤΙΟ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ. ΓΥΡΩ ΑΠΌ ΤΟΝ ΠΥΡΗΝΑ ΥΠΑΡΧΟΥΝ - eZ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΔΙΑΤΗΡΩΝΤΑΣ ΤΗΝ ΟΥΔΕΤΕΡΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ. ΕΝΑΣ ΑΡΙΘΜΟΣ z ΑΠΌ ΑΥΤΆ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΕΊΝΑΙ ΑΣΘΕΝΩΣ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΜΕ ΤΟΝ ΠΥΡΗΝΑ ΕΝΏ ΤΑ ΥΠΟΛΟΙΠΑ Z-z ΕΊΝΑΙ ΣΧΥΡΩΣ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΜΕ ΤΟΝ ΠΥΡΗΝΑ.

118 ΈΝΑ ΜΕΜΟΝΩΜΕΝΟ ΑΤΟΜΟ ΜΕΤΑΛΛΟΥ ΕΧΕΙ ΦΟΡΤΙΟ eZ ΟΠΟΥ Ζ ΕΊΝΑΙ Ο ΑΤΟΜΙΚΟΣ ΑΡΙΘΜΟΣ ΚΑΙ e ΤΟ ΦΟΡΤΙΟ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ. ΓΥΡΩ ΑΠΌ ΤΟΝ ΠΥΡΗΝΑ ΥΠΑΡΧΟΥΝ - eZ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΔΙΑΤΗΡΩΝΤΑΣ ΤΗΝ ΟΥΔΕΤΕΡΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΤΟΜΟΥ. ΕΝΑΣ ΑΡΙΘΜΟΣ z ΑΠΌ ΑΥΤΆ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΕΊΝΑΙ ΑΣΘΕΝΩΣ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΜΕ ΤΟΝ ΠΥΡΗΝΑ ΕΝΏ ΤΑ ΥΠΟΛΟΙΠΑ Z-z ΕΊΝΑΙ ΣΧΥΡΩΣ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΜΕ ΤΟΝ ΠΥΡΗΝΑ. Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ n ΥΠΟΛΟΓΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΟΠΟΥ d Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΥΛΙΚΟΥ ΚΑΙ Α Η ΑΤΟΜΙΚΗ ΜΑΖΑ ΤΟΥ ΣΤΟΙΧΕΙΟΥ.

119 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΣΥΝΕΧΟΥΣ ΕΝΌΣ ΜΕΤΑΛΛΟΥ DC CONDUCTIVITY
ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΜΕ ΤΟ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΟ ΠΛΕΓΜΑ ΜΕΤΑΚΙΝΗΣΗ

120 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΣΥΝΕΧΟΥΣ ΕΝΌΣ ΜΕΤΑΛΛΟΥ DC CONDUCTIVITY
ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΜΕ ΤΟ ΚΡΥΣΤΑΛΛΙΚΟ ΠΛΕΓΜΑ ΜΕΤΑΚΙΝΗΣΗ

121

122

123

124

125

126

127 ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ

128 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ

129 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ

130 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ

131 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ

132 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ

133 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ

134 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ

135 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ
ΣΕ ΜΟΝΙΜΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΚΆΘΕ ΧΡΟΝΙΚΗ ΠΑΡΑΓΩΓΟΣ ΤΗΣ ΤΑΧΥΤΗΤΑΣ ΜΗΔΕΝΙΖΕΤΑΙ ΚΑΙ ΟΡΙΖΟΥΜΕ ΤΗΝ ΚΥΚΛΟΤΡΟΝΙΚΗ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

136 ΛΥΝΟΥΜΕ ΤΙΣ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΣΧΕΣΕΙΣ ΩΣ ΠΡΟΣ ,

137 ΛΥΝΟΥΜΕ ΤΙΣ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΣΧΕΣΕΙΣ ΩΣ ΠΡΟΣ ,

138 ΛΥΝΟΥΜΕ ΤΙΣ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΣΧΕΣΕΙΣ ΩΣ ΠΡΟΣ ,
ΛΑΜΒΑΝΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΌΤΙ

139 ΛΥΝΟΥΜΕ ΤΙΣ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΣΧΕΣΕΙΣ ΩΣ ΠΡΟΣ ,
ΛΑΜΒΑΝΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΌΤΙ ΠΡΟΚΥΠΤΟΥΝ ΟΙ ΠΑΡΑΚΑΤΩ ΣΧΕΣΕΙΣ ΓΙΑ ΤΙΣ ΠΥΚΝΟΤΗΤΕΣ ΡΕΥΜΑΤΟΣ

140 ΟΙ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΣΧΕΣΕΙΣ ΓΡΑΦΟΝΤΑΙ ΥΠΟ ΜΟΡΦΗ ΠΙΝΑΚΑ ΩΣ ΕΞΗΣ:

141 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL

142 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y z z y y x z z

143 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y y z z z y y x z z

144 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y y z z z y y x z z

145 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y z y z z y y x z z

146 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y y z z z y y x z z

147 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y y z z y y z z z x

148 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y z y z z y y x z z

149 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL

150 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y x z

151 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL a b B VH y x z

152 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y x z b VH B a

153 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL y x z b VH B a

154 Ο χαλκός έχει πυκνότητα d=8,95 gr/cm3 , ηλεκτρική ειδική αντίσταση ρ=1,55x10-8 ohm.m σε θερμοκρασία δωματίου και Α.Β Να υπολογίσετε (a) την συγκέντρωση των ηλεκτρονίων αγωγιμότητας (b) τον μέσο ελεύθερο χρόνο τ (c) την ενέργεια Fermi, (d) την ταχύτητα Fermi υF (e) την μέση ελεύθερη διαδρομή lF

155 Ο χαλκός έχει πυκνότητα d=8,95 gr/cm3 , ηλεκτρική ειδική αντίσταση ρ=1,55x10-8 ohm.m σε θερμοκρασία δωματίου και Α.Β Να υπολογίσετε (a) την συγκέντρωση των ηλεκτρονίων αγωγιμότητας (b) τον μέσο ελεύθερο χρόνο τ (c) την ενέργεια Fermi, (d) την ταχύτητα Fermi υF (e) την μέση ελεύθερη διαδρομή lF Λύση (a) Η συγκέντρωση των ηλεκτρονίων δίνεται από την παρακάτω σχέση όπου z είναι ο αριθμός των ηλεκτρονίων που συνεισφέρει κάθε άτομο, d η πυκνότητα του υλικού και Α το ατομικό βάρος

156 Ο χαλκός έχει πυκνότητα d=8,95 gr/cm3 , ηλεκτρική ειδική αντίσταση ρ=1,55x10-8 ohm.m σε θερμοκρασία δωματίου και Α.Β Να υπολογίσετε (a) την συγκέντρωση των ηλεκτρονίων αγωγιμότητας (b) τον μέσο ελεύθερο χρόνο τ (c) την ενέργεια Fermi, (d) την ταχύτητα Fermi υF (e) την μέση ελεύθερη διαδρομή lF Λύση (a) Η συγκέντρωση των ηλεκτρονίων δίνεται από την παρακάτω σχέση όπου z είναι ο αριθμός των ηλεκτρονίων που συνεισφέρει κάθε άτομο, d η πυκνότητα του υλικού και Α το ατομικό βάρος Αντικαθιστούμε τα δεδομένα

157 Ο χαλκός έχει πυκνότητα d=8,95 gr/cm3 , ηλεκτρική ειδική αντίσταση ρ=1,55x10-8 ohm.m σε θερμοκρασία δωματίου και Α.Β Να υπολογίσετε (a) την συγκέντρωση των ηλεκτρονίων αγωγιμότητας (b) τον μέσο ελεύθερο χρόνο τ (c) την ενέργεια Fermi, (d) την ταχύτητα Fermi υF (e) την μέση ελεύθερη διαδρομή lF Λύση (a) Η συγκέντρωση των ηλεκτρονίων δίνεται από την παρακάτω σχέση όπου z είναι ο αριθμός των ηλεκτρονίων που συνεισφέρει κάθε άτομο, d η πυκνότητα του υλικού και Α το ατομικό βάρος Αντικαθιστούμε τα δεδομένα (b) Ο μέσος ελεύθερος χρόνος δίνεται από την σχέση

158 Ο χαλκός έχει πυκνότητα d=8,95 gr/cm3 , ηλεκτρική ειδική αντίσταση ρ=1,55x10-8 ohm.m σε θερμοκρασία δωματίου και Α.Β Να υπολογίσετε (a) την συγκέντρωση των ηλεκτρονίων αγωγιμότητας (b) τον μέσο ελεύθερο χρόνο τ (c) την ενέργεια Fermi, (d) την ταχύτητα Fermi υF (e) την μέση ελεύθερη διαδρομή lF Λύση (a) Η συγκέντρωση των ηλεκτρονίων δίνεται από την παρακάτω σχέση όπου z είναι ο αριθμός των ηλεκτρονίων που συνεισφέρει κάθε άτομο, d η πυκνότητα του υλικού και Α το ατομικό βάρος Αντικαθιστούμε τα δεδομένα (b) Ο μέσος ελεύθερος χρόνος δίνεται από την σχέση Αντικαθιστούμε τα δεδομένα

159 (c) Η ενέργεια Fermi είναι ίση προς

160 (c) Η ενέργεια Fermi είναι ίση προς
(d) Η ταχύτητα Fermi είναι ίση προς

161 (c) Η ενέργεια Fermi είναι ίση προς
(d) Η ταχύτητα Fermi είναι ίση προς (e) Η μέση ελεύθερη διαδρομή είναι ίση προς

162 Το βρωμιούχο κάλιο (KBr) έχει πυκνότητα και την ίδια δομή με το NaCl
Το βρωμιούχο κάλιο (KBr) έχει πυκνότητα και την ίδια δομή με το NaCl. Η μάζα του ατόμου του καλίου είναι και η μάζα του ατόμου του βρωμίου είναι (a) Υπολογίστε τη μέση απόσταση μεταξύ γειτονικών ατόμων στον κρύσταλλο του βρωμιούχου καλίου. (b) Να συγκρίνετε την τιμή του ερωτήματος (a) με την τιμή της μέσης απόστασης σε κρύσταλλο χλωριούχου νατρίου (0,24 nm). Είναι ποιοτικά σωστό το αποτέλεσμα από το αναμενόμενο;;

163 Το βρωμιούχο κάλιο (KBr) έχει πυκνότητα και την ίδια δομή με το NaCl
Το βρωμιούχο κάλιο (KBr) έχει πυκνότητα και την ίδια δομή με το NaCl. Η μάζα του ατόμου του καλίου είναι και η μάζα του ατόμου του βρωμίου είναι (a) Υπολογίστε τη μέση απόσταση μεταξύ γειτονικών ατόμων στον κρύσταλλο του βρωμιούχου καλίου. (b) Να συγκρίνετε την τιμή του ερωτήματος (a) με την τιμή της μεσης απόστασης σε κρύσταλλο χλωριούχου νατρίου (0,24 nm). Είναι ποιοτικά σωστό το αποτέλεσμα από το αναμενόμενο;; Λύση (a) Θεωρούμε ότι η μέση απόσταση μεταξύ των ιόντων είναι α. Επομένως η πυκνότητα είναι ίση προς

164 Το βρωμιούχο κάλιο (KBr) έχει πυκνότητα και την ίδια δομή με το NaCl
Το βρωμιούχο κάλιο (KBr) έχει πυκνότητα και την ίδια δομή με το NaCl. Η μάζα του ατόμου του καλίου είναι και η μάζα του ατόμου του βρωμίου είναι (a) Υπολογίστε τη μέση απόσταση μεταξύ γειτονικών ατόμων στον κρύσταλλο του βρωμιούχου καλίου. (b) Να συγκρίνετε την τιμή του ερωτήματος (a) με την τιμή της μεσης απόστασης σε κρύσταλλο χλωριούχου νατρίου (0,24 nm). Είναι ποιοτικά σωστό το αποτέλεσμα από το αναμενόμενο; Λύση (a) Θεωρούμε ότι η μέση απόσταση μεταξύ των ιόντων είναι α. Επομένως η πυκνότητα είναι ίση προς Λύνουμε ως προς α.

165 Το βρωμιούχο κάλιο (KBr) έχει πυκνότητα και την ίδια δομή με το NaCl
Το βρωμιούχο κάλιο (KBr) έχει πυκνότητα και την ίδια δομή με το NaCl. Η μάζα του ατόμου του καλίου είναι και η μάζα του ατόμου του βρωμίου είναι (a) Υπολογίστε τη μέση απόσταση μεταξύ γειτονικών ατόμων στον κρύσταλλο του βρωμιούχου καλίου. (b) Να συγκρίνετε την τιμή του ερωτήματος (a) με την τιμή της μεσης απόστασης σε κρύσταλλο χλωριούχου νατρίου (0,24 nm). Είναι ποιοτικά σωστό το αποτέλεσμα από το αναμενόμενο; Λύση (a) Θεωρούμε ότι η μέση απόσταση μεταξύ των ιόντων είναι α. Επομένως η πυκνότητα είναι ίση προς Λύνουμε ως προς α. (b) Τα μεγαλύτερα άτομα καταλαμβάνουν μεγαλύτερο όγκο.

166 Η απόσταση μεταξύ γειτονικών ατόμων σε κρύσταλλο χλωριούχου νατρίου είναι 0,282 nm. Η μάζα του ατόμου του νατρίου είναι και η μάζα του ατόμου του χλωρίου είναι Υπολογίστε την πυκνότητα του χλωριούχου νατρίου. Λύση.

167 Η απόσταση μεταξύ γειτονικών ατόμων σε κρύσταλλο χλωριούχου νατρίου είναι 0,282 nm. Η μάζα του ατόμου του νατρίου είναι και η μάζα του ατόμου του χλωρίου είναι Υπολογίστε την πυκνότητα του χλωριούχου νατρίου. Λύση. Κάθε άτομο καταλαμβάνει όγκο κύβου με ακμή 0,282 nm. Επομένως, ο όγκος που καταλαμβάνει κάθε άτομο είναι

168 Η απόσταση μεταξύ γειτονικών ατόμων σε κρύσταλλο χλωριούχου νατρίου είναι 0,282 nm. Η μάζα του ατόμου του νατρίου είναι και η μάζα του ατόμου του χλωρίου είναι Υπολογίστε την πυκνότητα του χλωριούχου νατρίου. Λύση. Κάθε άτομο καταλαμβάνει όγκο κύβου με ακμή 0,282 nm. Επομένως, ο όγκος που καταλαμβάνει κάθε άτομο είναι Στο χλωριούχο νάτριο υπάρχει το ίδιο πλήθος ατόμων νατρίου και ατόμων χλωρίου, Επομένως η μέση μάζα των ατόμων στον κρύσταλλο είναι

169 Η απόσταση μεταξύ γειτονικών ατόμων σε κρύσταλλο χλωριούχου νατρίου είναι 0,282 nm. Η μάζα του ατόμου του νατρίου είναι και η μάζα του ατόμου του χλωρίου είναι Υπολογίστε την πυκνότητα του χλωριούχου νατρίου. Λύση. Κάθε άτομο καταλαμβάνει όγκο κύβου με ακμή 0,282 nm. Επομένως, ο όγκος που καταλαμβάνει κάθε άτομο είναι Στο χλωριούχο νάτριο υπάρχει το ίδιο πλήθος ατόμων νατρίου και ατόμων χλωρίου, Επομένως η μέση μάζα των ατόμων στον κρύσταλλο είναι Και η πυκνότητα είναι επομένως ίση προς

170 ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ – ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ SOMMERFELD

171 ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ – ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ SOMMERFELD
ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ

172 ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ – ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ SOMMERFELD
ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΘΕΣΕΙΣ

173 ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ – ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ SOMMERFELD
ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΘΕΣΕΙΣ ΚΑΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΣΘΕΝΟΥΣ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΣΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ ΚΑΙ Η ΚΙΝΗΣΗ ΤΟΥ ΔΕΝ ΕΠΗΡΕΑΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΠΑΡΟΥΣΙΑ ΤΩΝ ΑΛΛΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΘΕΝΟΥΣ.

174 ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ – ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ SOMMERFELD
ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΘΕΣΕΙΣ ΚΑΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΣΘΕΝΟΥΣ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΣΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ ΚΑΙ Η ΚΙΝΗΣΗ ΤΟΥ ΔΕΝ ΕΠΗΡΕΑΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΠΑΡΟΥΣΙΑ ΤΩΝ ΑΛΛΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΘΕΝΟΥΣ. ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΣΤΟ ΕΣΩΤΕΡΙΚΟ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΕΊΝΑΙ ΣΤΑΘΕΡΟ ΜΕ ΣΥΝΕΠΙΑ ΝΑ ΜΗ ΑΣΚΟΥΝΤΑΙ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΕΦ΄ ΟΣΟΝ ΔΕΝ ΕΦΑΡΜΟΖΟΝΤΑΙ ΕΞΩΤΕΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ.

175 ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ – ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ SOMMERFELD
ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΘΕΣΕΙΣ ΚΑΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΣΘΕΝΟΥΣ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΣΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ ΚΑΙ Η ΚΙΝΗΣΗ ΤΟΥ ΔΕΝ ΕΠΗΡΕΑΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΠΑΡΟΥΣΙΑ ΤΩΝ ΑΛΛΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΘΕΝΟΥΣ. ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΣΤΟ ΕΣΩΤΕΡΙΚΟ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΕΊΝΑΙ ΣΤΑΘΕΡΟ ΜΕ ΣΥΝΕΠΙΑ ΝΑ ΜΗ ΑΣΚΟΥΝΤΑΙ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΕΦ΄ ΟΣΟΝ ΔΕΝ ΕΦΑΡΜΟΖΟΝΤΑΙ ΕΞΩΤΕΡΙΚΑ ΠΕΔΙΑ. ΚΆΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΠΕΡΙΓΡΑΦΕΤΑΙ ΚΑΒΑΝΤΟΜΗΧΑΝΙΚΑ ΑΠΌ ΜΙΑ ΚΥΜΑΤΟΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΠΟΥ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΛΥΣΗ ΤΗΣ ΧΡΟΝΙΚΑ ΑΝΕΞΑΡΤΗΤΗΣ ΕΞΙΣΩΣΗΣ SCHR0DINGER.

176

177 ΚΙΒΩΤΙΟ ΣΕ ΣΧΗΜΑ ΚΥΒΟΥ ΜΕ ΑΚΛΟΝΗΤΑ ΤΟΙΧΩΜΑΤΑ ΚΑΙ ΜΗΚΟΣ ΑΚΜΗΣ L

178 ΚΙΒΩΤΙΟ ΣΕ ΣΧΗΜΑ ΚΥΒΟΥ ΜΕ ΑΚΛΟΝΗΤΑ ΤΟΙΧΩΜΑΤΑ ΚΑΙ ΜΗΚΟΣ ΑΚΜΗΣ L
ΟΙ ΚΥΜΑΤΟΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙΣ ΠΟΥ ΠΡΟΚΥΠΡΟΥΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΛΥΣΗ ΤΗΣ ΕΞΙΣΩΣΗΣ SCHR0DINGER ΔΊΝΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

179 Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΣΧΕΣΗ ΤΩΝ ΚΥΜΑΤΟΣΥΝΑΡΤΉΣΕΩΝ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

180 Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΣΧΕΣΗ ΤΩΝ ΚΥΜΑΤΟΣΥΝΑΡΤΉΣΕΩΝ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ
ΟΙ ΕΠΙΤΡΕΠΤΕΣ ΤΙΜΕΣ ΤΩΝ ΚΒΑΝΤΙΚΩΝ ΑΡΦΙΘΜΩΝ ΕΊΝΑΙ

181 Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΣΧΕΣΗ ΤΩΝ ΚΥΜΑΤΟΣΥΝΑΡΤΉΣΕΩΝ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ
ΟΙ ΕΠΙΤΡΕΠΤΕΣ ΤΙΜΕΣ ΤΩΝ ΚΒΑΝΤΙΚΩΝ ΑΡΦΙΘΜΩΝ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΜΕΤΡΟ ΤΟΥ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑΤΟΣ ΕΙΝΑΙ

182 Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΤΡΙΣΔΙΑΣΤΑΤΟ ΠΗΓΑΔΗ ΔΥΝΑΜΙΚΟΥ ΑΠΕΙΡΟΥ ΒΑΘΟΥΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

183 Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΤΡΙΣΔΙΑΣΤΑΤΟ ΠΗΓΑΔΗ ΔΥΝΑΜΙΚΟΥ ΑΠΕΙΡΟΥ ΒΑΘΟΥΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΩΝΤΑΣ ΣΤΗΝ ΕΕΞΙΣΩΣΗ SCHR0DINGER ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

184 Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΤΡΙΣΔΙΑΣΤΑΤΟ ΠΗΓΑΔΗ ΔΥΝΑΜΙΚΟΥ ΑΠΕΙΡΟΥ ΒΑΘΟΥΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΩΝΤΑΣ ΣΤΗΝ ΕΕΞΙΣΩΣΗ SCHR0DINGER ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΠΡΟΚΎΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ ΔΙΑΣΚΕΔΑΣΜΟΥ, ΔΗΛΑΔΗ Η ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΡΟ ΤΟΥ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑΤΟΣ.

185 ΓΡΑΦΙΚΗ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗ ΤΗΣ ΣΧΕΣΗΣ ΔΙΑΣΚΕΔΑΣΜΟΥ

186 ΈΝΑ ΣΤΟΙΧΕΙΟ ΑΠΑΡΑΙΤΗΤΟ ΕΊΝΑΙ Η ΓΝΩΣΗ ΤΟΥ ΠΛΗΘΟΥΣ ΤΩΝ ΚΒΑΝΤΙΚΩΝ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ dn ΠΟΥ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΣΕ ΔΕΔΟΜΕΝΗ ΠΕΡΙΟΧΗ ΕΝΕΡΓΕΙΩΝ dE . ΤΟ ΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΠΕΡΙΟΧΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΚΑΙ ΣΥΜΒΟΛΙΖΕΤΑΙ ΜΕ ΤΗΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ

187 rs=ΑΚΤΙΝΑ ΣΦΑΙΡΑΣ

188 ΟΓΚΟΣ ΣΦΑΙΡΑΣ

189 ΟΓΚΟΣ ΣΦΑΙΡΑΣ ΟΓΚΟΣ ΣΦΑΙΡΑΣ ΟΓΔΟΗΜΟΡΙΟΥ ΣΦΑΙΡΑΣ

190 ΟΓΚΟΣ ΣΦΑΙΡΑΣ ΟΓΚΟΣ ΣΦΑΙΡΑΣ ΟΓΔΟΗΜΟΡΙΟΥ ΣΦΑΙΡΑΣ ΕΠΕΙΔΗ ΣΕ ΚΆΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΟΥΝ ΔΥΟ ΕΠΙΤΡΕΠΤΕΣ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΙΣ ΛΟΓΩ ΤΟΥ SPIN

191 ΟΓΚΟΣ ΣΦΑΙΡΑΣ ΟΓΚΟΣ ΣΦΑΙΡΑΣ ΟΓΔΟΗΜΟΡΙΟΥ ΣΦΑΙΡΑΣ ΕΠΕΙΔΗ ΣΕ ΚΆΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΟΥΝ ΔΥΟ ΕΠΙΤΡΕΠΤΕΣ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΙΣ ΛΟΓΩ ΤΟΥ SPIN ΕΠΟΜΕΝΩΣ Ο ΟΛΙΚΟΣ ΑΡΙΘΜΟΣ n ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΟ ΕΣΩΤΕΡΙΚΟ ΤΟΥ ΟΓΔΟΗΜΟΡΙΟΥ ΕΊΝΑΙ ΙΣΟΣ ΠΡΟΣ

192 Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΤΗΣ ΣΦΑΙΡΑΣ, ΔΗΛΑΔΗ Η ΜΕΓΙΣΤΗ ΕΠΙΤΡΕΠΟΜΕΝΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ,ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

193 Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΤΗΣ ΣΦΑΙΡΑΣ, ΔΗΛΑΔΗ Η ΜΕΓΙΣΤΗ ΕΠΙΤΡΕΠΟΜΕΝΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ,ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΚΑΙ ΤΗΝ

194 Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΤΗΣ ΣΦΑΙΡΑΣ, ΔΗΛΑΔΗ Η ΜΕΓΙΣΤΗ ΕΠΙΤΡΕΠΟΜΕΝΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ,ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΚΑΙ ΤΗΝ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

195 Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΤΗΣ ΣΦΑΙΡΑΣ, ΔΗΛΑΔΗ Η ΜΕΓΙΣΤΗ ΕΠΙΤΡΕΠΟΜΕΝΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ,ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΚΑΙ ΤΗΝ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ Η ΤΕΛΕΥΤΑΙΑ ΣΧΕΣΗ ΔΙΝΕΙ ΤΟΝΟΛΙΚΟ ΑΡΙΘΜΟ ΤΩΝ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΜΕ ΕΝΡΕΓΕΙΑ Ε ‘Η ΜΙΚΡΟΤΕΡΕΣ

196 ΓΙΑ ΝΑ ΥΠΟΛΟΓΙΣΟΥΜΕ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΌΤΙ ΟΙ ΜΕΤΑΒΛΗΤΕΣ n ΚΑΙ Ε ΕΊΝΑΙ ΣΥΝΕΧΕΙΣ ΜΕΤΑΒΛΗΤΕΣ ΚΑΙ ΠΑΡΑΓΩΓΙΖΟΥΜΕ ΩΣ ΠΡΟΣ Ε ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

197 ΓΙΑ ΝΑ ΥΠΟΛΟΓΙΣΟΥΜΕ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΌΤΙ ΟΙ ΜΕΤΑΒΛΗΤΕΣ n ΚΑΙ Ε ΕΊΝΑΙ ΣΥΝΕΧΕΙΣ ΜΕΤΑΒΛΗΤΕΣ ΚΑΙ ΠΑΡΑΓΩΓΙΖΟΥΜΕ ΩΣ ΠΡΟΣ Ε ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

198 ΓΙΑ ΝΑ ΥΠΟΛΟΓΙΣΟΥ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΌΤΙ ΟΙ ΜΕΤΑΒΛΗΤΕΣ n ΚΑΙ Ε ΕΊΝΑΙ ΣΥΝΕΧΕΙΣ ΜΕΤΑΒΛΗΤΕΣ ΚΑΙ ΠΑΡΑΓΩΓΙΖΟΥΜΕ ΩΣ ΠΡΟΣ Ε ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ dn/dE.ΑΠΟ ΤΗΝ ΤΕΛΕΥΤΑΙΑ ΣΧΕΣΗ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ

199 ΤΟ ΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ dn ΠΟΥ ΕΧΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΕΣ ΜΕΤΑΞΥ Ε ΚΑΙ Ε + dE ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ Τ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΟΠΟΥ EINAI Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΩΝ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ. ΓΕΝΝΑΤΑΙ ΤΟ ΕΡΩΤΗΜΑ ΠΟΙΑ ΕΊΝΑΙ Η ΜΟΡΦΗ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΩΝ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ.

200 Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ MAXWELL-BOLTZMANN ΔΗΛΩΝΕΙ ΌΤΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΑΡΙΘΜΟΣ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΠΟΥ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΣΕ ΜΙΑ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ Ε ΕΊΝΑΙ ΑΝΑΛΟΓΟΣ ΤΗΣ ΠΟΣΟΤΗΤΑΣ

201 Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ MAXWELL-BOLTZMANN ΔΗΛΩΝΕΙ ΌΤΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΑΡΙΘΜΟΣ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΠΟΥ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΣΕ ΜΙΑ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ Ε ΕΊΝΑΙ ΑΝΑΛΟΓΟΣ ΤΗΣ ΠΟΣΟΤΗΤΑΣ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΌΜΩΣ ΔΥΟ ΛΟΓΟΙ ΓΙΑ ΤΟΥΣ ΟΠΟΙΟΥΣ ΔΕΝ ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΣΟΥΜΕΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ MAXWELL-BOLTZMANN .

202 Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ MAXWELL-BOLTZMANN ΔΗΛΩΝΕΙ ΌΤΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΑΡΙΘΜΟΣ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΠΟΥ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΣΕ ΜΙΑ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ Ε ΕΊΝΑΙ ΑΝΑΛΟΓΟΣ ΤΗΣ ΠΟΣΟΤΗΤΑΣ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΌΜΩΣ ΔΥΟ ΛΟΓΟΙ ΓΙΑ ΤΟΥΣ ΟΠΟΙΟΥΣ ΔΕΝ ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΣΟΥΜΕΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ MAXWELL-BOLTZMANN . ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΑΠΌΛΥΤΟΥ ΜΗΔΕΝΟΣ ΘΑ ΕΠΡΕΠΕ ΌΛΑ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΝΑ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΣΤΗΝ ΘΕΜΕΛΙΩΔΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΛΑΜΒΑΝΕΙ ΥΠ’ ΟΨΗ ΤΗΝ ΑΠΑΓΟΡΕΥΤΙΚΗ ΑΡΧΗ ΤΟΥ PAULI.

203 Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ MAXWELL-BOLTZMANN ΔΗΛΩΝΕΙ ΌΤΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΑΡΙΘΜΟΣ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΠΟΥ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΣΕ ΜΙΑ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ Ε ΕΊΝΑΙ ΑΝΑΛΟΓΟΣ ΤΗΣ ΠΟΣΟΤΗΤΑΣ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΌΜΩΣ ΔΥΟ ΛΟΓΟΙ ΓΙΑ ΤΟΥΣ ΟΠΟΙΟΥΣ ΔΕΝ ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΣΟΥΜΕΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ MAXWELL-BOLTZMANN . ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΑΠΌΛΥΤΟΥ ΜΗΔΕΝΟΣ ΘΑ ΕΠΡΕΠΕ ΌΛΑ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΝΑ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΣΤΗΝ ΘΕΜΕΛΙΩΔΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΛΑΜΒΑΝΕΙ ΥΠ’ ΟΨΗ ΤΗΝ ΑΠΑΓΟΡΕΥΤΙΚΗ ΑΡΧΗ ΤΟΥ PAULI. ΤΑ ΣΩΜΑΤΙΑ ΕΊΝΑΙ ΜΗ ΔΙΑΚΡΙΣΙΜΑ ΜΕΤΑΞΥ ΤΟΥΣ.

204 Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΠΟΥ ΛΑΜΒΑΝΕΙ ΥΠ’ ΟΨΗ ΤΗΣ ΤΗΝ ΑΠΑΓΟΡΕΥΤΙΚΗ ΑΡΧΗ ΤΟΥ PAOLI ΚΑΙ ΤΗΝ ΜΗ ΔΙΑΚΡΙΣΙΜΟΤΗΤΑ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC.

205 Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΠΟΥ ΛΑΜΒΑΝΕΙ ΥΠ’ ΟΨΗ ΤΗΣ ΤΗΝ ΑΠΑΓΟΡΕΥΤΙΚΗ ΑΡΧΗ ΤΟΥ PAOLI ΚΑΙ ΤΗΝ ΜΗ ΔΙΑΚΡΙΣΙΜΟΤΗΤΑ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC. Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC ΕΙΝΑΙ

206 Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΠΟΥ ΛΑΜΒΑΝΕΙ ΥΠ’ ΟΨΗ ΤΗΣ ΤΗΝ ΑΠΑΓΟΡΕΥΤΙΚΗ ΑΡΧΗ ΤΟΥ PAOLI ΚΑΙ ΤΗΝ ΜΗ ΔΙΑΚΡΙΣΙΜΟΤΗΤΑ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC. Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC ΕΙΝΑΙ

207 Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC ΕΙΝΑΙ
Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΠΟΥ ΛΑΜΒΑΝΕΙ ΥΠ’ ΟΨΗ ΤΗΣ ΤΗΝ ΑΠΑΓΟΡΕΥΤΙΚΗ ΑΡΧΗ ΤΟΥ PAOLI ΚΑΙ ΤΗΝ ΜΗ ΔΙΑΚΡΙΣΙΜΟΤΗΤΑ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC. Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC ΕΙΝΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ F.D. ΓΙΑ Τ=0

208 Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC ΕΙΝΑΙ
Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΠΟΥ ΛΑΜΒΑΝΕΙ ΥΠ’ ΟΨΗ ΤΗΣ ΤΗΝ ΑΠΑΓΟΡΕΥΤΙΚΗ ΑΡΧΗ ΤΟΥ PAOLI ΚΑΙ ΤΗΝ ΜΗ ΔΙΑΚΡΙΣΙΜΟΤΗΤΑ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC. Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC ΕΙΝΑΙ ΟΛΕΣ ΟΙ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΙΣ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΕΙΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ F.D. ΓΙΑ Τ=0

209 Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC ΕΙΝΑΙ
Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΠΟΥ ΛΑΜΒΑΝΕΙ ΥΠ’ ΟΨΗ ΤΗΣ ΤΗΝ ΑΠΑΓΟΡΕΥΤΙΚΗ ΑΡΧΗ ΤΟΥ PAOLI ΚΑΙ ΤΗΝ ΜΗ ΔΙΑΚΡΙΣΙΜΟΤΗΤΑ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC. Η ΑΝΑΛΥΤΙΚΗ ΕΚΦΡΑΣΗ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ ΤΩΝ FERMI-DIRAC ΕΙΝΑΙ ΟΛΕΣ ΟΙ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΙΣ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΕΙΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ F.D. ΓΙΑ Τ=0 ΟΛΕΣ ΟΙ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΙΣ ΕΊΝΑΙ ΚΕΝΕΣ

210 ΓΡΑΦΙΚΗ ΠΑΡΑΣΤΑΣ ΤΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ FERMI-DIRAC ΓΙΑ ΔΙΑΦΟΡΕΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΕΣ

211 ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ. ΓΙΑ ΠΟΙΑ ΤΙΜΗ ΤΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΗ ΜΙΑ ΣΥΓΚΕΚΡΙΜΕΝΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ (a) 0,01 ΚΑΙ (b) 0,99;

212 ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ. ΓΙΑ ΠΟΙΑ ΤΙΜΗ ΤΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΗ ΜΙΑ ΣΥΓΚΕΚΡΙΜΕΝΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ (a) 0,01 ΚΑΙ (b) 0,99; ΛΥΣΗ

213 ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ. ΓΙΑ ΠΟΙΑ ΤΙΜΗ ΤΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΗ ΜΙΑ ΣΥΓΚΕΚΡΙΜΕΝΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ (a) 0,01 ΚΑΙ (b) 0,99; ΛΥΣΗ ΛΥΝΟΥΜΕ ΤΗΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ FERMI-DIRAC ΩΣ ΠΡΟΣ Ε

214 ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ. ΓΙΑ ΠΟΙΑ ΤΙΜΗ ΤΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΗ ΜΙΑ ΣΥΓΚΕΚΡΙΜΕΝΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ (a) 0,01 ΚΑΙ (b) 0,99; ΛΥΣΗ ΛΥΝΟΥΜΕ ΤΗΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ FERMI-DIRAC ΩΣ ΠΡΟΣ Ε (a)

215 ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΤΩΝ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ. ΓΙΑ ΠΟΙΑ ΤΙΜΗ ΤΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΗ ΜΙΑ ΣΥΓΚΕΚΡΙΜΕΝΗ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ (a) 0,01 ΚΑΙ (b) 0,99; ΛΥΣΗ ΛΥΝΟΥΜΕ ΤΗΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ FERMI-DIRAC ΩΣ ΠΡΟΣ Ε (a) (b)

216 ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΕΝΕΡΓΕΙΑ FERMI

217 ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΕΝΕΡΓΕΙΑ FERMI
ΤΟ ΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ dn ΠΟΥ ΕΧΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΕΣ ΜΕΤΑΞΥ Ε ΚΑΙ Ε + dE ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ Τ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

218 ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΕΝΕΡΓΕΙΑ FERMI
ΤΟ ΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ dn ΠΟΥ ΕΧΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΕΣ ΜΕΤΑΞΥ Ε ΚΑΙ Ε + dE ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ Τ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΟΥΜΕ ΤΗΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ f(E,T)

219 ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΕΝΕΡΓΕΙΑ FERMI
ΤΟ ΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ dn ΠΟΥ ΕΧΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΕΣ ΜΕΤΑΞΥ Ε ΚΑΙ Ε + dE ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ Τ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΟΥΜΕ ΤΗΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ f(E,T) ΣΤΟ ΑΠΟΛΥΤΟ ΜΗΔΕΝ ΟΛΕΣ ΟΙ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΙΣ ΚΑΤΩ ΑΠΌ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ EF0 ΕΊΝΑΙ ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΕΣ

220 ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΕΝΕΡΓΕΙΑ FERMI
ΤΟ ΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ dn ΠΟΥ ΕΧΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΕΣ ΜΕΤΑΞΥ Ε ΚΑΙ Ε + dE ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ Τ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΟΥΜΕ ΤΗΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ f(E,T) ΣΤΟ ΑΠΟΛΥΤΟ ΜΗΔΕΝ ΟΛΕΣ ΟΙ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΙΣ ΚΑΤΩ ΑΠΌ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ EF0 ΕΊΝΑΙ ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΕΣ ΛΥΝΟΥΜΕ ΩΣ ΠΡΟΣ EF0

221 ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΕΝΕΡΓΕΙΑ FERMI
ΤΟ ΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ dn ΠΟΥ ΕΧΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΕΣ ΜΕΤΑΞΥ Ε ΚΑΙ Ε + dE ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ Τ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΟΥΜΕ ΤΗΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ f(E,T) ΣΤΟ ΑΠΟΛΥΤΟ ΜΗΔΕΝ ΟΛΕΣ ΟΙ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΙΣ ΚΑΤΩ ΑΠΌ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ EF0 ΕΊΝΑΙ ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΕΣ ΛΥΝΟΥΜΕ ΩΣ ΠΡΟΣ EF0

222 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

223 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΈΝΑ ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΑ ΟΠΟΊΑ ΔΕΝ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΚΑΜΙΑ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΔΥΝΑΜΗ ΛΟΓΩ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ή ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ.

224 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΈΝΑ ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΑ ΟΠΟΊΑ ΔΕΝ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΚΑΜΙΑ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΔΥΝΑΜΗ ΛΟΓΩ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ή ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ. ΤΑ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ ΤΩΝ k ΕΧΟΥΝ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑΤΑ ΠΟΥ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΜΙΑ ΣΦΑΙΡΑ ΑΚΤΙΝΑΣ kF , Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΕPΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΚΑΙ ΙΣΧΥΕΙ

225 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΈΝΑ ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΑ ΟΠΟΊΑ ΔΕΝ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΚΑΜΙΑ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΔΥΝΑΜΗ ΛΟΓΩ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ή ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ. ΤΑ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ ΤΩΝ k ΕΧΟΥΝ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑΤΑ ΠΟΥ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΜΙΑ ΣΦΑΙΡΑ ΑΚΤΙΝΑΣ kF , Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΕPΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΚΑΙ ΙΣΧΥΕΙ ΤΟ ΣΧΗΜΑ ΔΕΊΧΝΕΙ ΤΟΜΗ ΤΗΣ ΣΦΑIΡΑΣ FERMI ΣΤΟ ΕΠΙΠΕΔΟ kx ΚΑΙ ky

226 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΣΦΑΙΡΑ FERMI ΓΙΑ F=0

227 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΈΝΑ ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΑ ΟΠΟΊΑ ΔΕΝ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΚΑΜΙΑ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΔΥΝΑΜΗ ΛΟΓΩ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ή ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ. ΤΑ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ ΤΩΝ k ΕΧΟΥΝ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑΤΑ ΠΟΥ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΜΙΑ ΣΦΑΙΡΑ ΑΚΤΙΝΑΣ kF , Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΕPΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΚΑΙ ΙΣΧΥΕΙ ΤΟ ΣΧΗΜΑ ΔΕΊΧΝΕΙ ΤΟΜΗ ΤΗΣ ΣΦΑIΡΑΣ FERMI ΣΤΟ ΕΠΙΠΕΔΟ kx ΚΑΙ ky

228 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ

229 ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ

230 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΕΞΕΤΑΖΟΥΜΕ ΤΙ ΠΡΑΓΜΑΤΙΚΑ ΣΥΜΒΑΙΝΕΙ ΕΧΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΟΣΑ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ FERMI-DIRAC. Η ΟΡΜΗ ΚΑΘΕΝΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

231 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΕΞΕΤΑΖΟΥΜΕ ΤΙ ΠΡΑΓΜΑΤΙΚΑ ΣΥΜΒΑΙΝΕΙ ΕΧΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΟΣΑ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ FERMI-DIRAC. Η ΟΡΜΗ ΚΑΘΕΝΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΚΑ k ΥΠΑΡΧΕΙ ΈΝΑ ΆΛΛΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑ – k, ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΤΟ ΟΛΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΜΗΔΕΝ.

232 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΕΞΕΤΑΖΟΥΜΕ ΤΙ ΠΡΑΓΜΑΤΙΚΑ ΣΥΜΒΑΙΝΕΙ ΕΧΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΟΣΑ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ FERMI-DIRAC. Η ΟΡΜΗ ΚΑΘΕΝΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΚΑ k ΥΠΑΡΧΕΙ ΈΝΑ ΆΛΛΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑ – k, ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΤΟ ΟΛΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΜΗΔΕΝ. ΌΤΑΝ ΕΦΑΡΜΟΣΤΕΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ, ΕΞΑΣΚΕΙΤΑΙ ΔΥΝΑΜΗ F ΠΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

233 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΕΞΕΤΑΖΟΥΜΕ ΤΙ ΠΡΑΓΜΑΤΙΚΑ ΣΥΜΒΑΙΝΕΙ ΕΧΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΟΣΑ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ FERMI-DIRAC. Η ΟΡΜΗ ΚΑΘΕΝΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΚΑ k ΥΠΑΡΧΕΙ ΈΝΑ ΆΛΛΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑ – k, ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΤΟ ΟΛΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΜΗΔΕΝ. ΌΤΑΝ ΕΦΑΡΜΟΣΤΕΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ, ΕΞΑΣΚΕΙΤΑΙ ΔΥΝΑΜΗ F ΠΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

234 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΜΕ ΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Η ΣΦΑΙΡΑFERMI ΜΕΤΑΤΟΠΙΖΕΤΑΙ ΜΕ ΣΤΑΘΕΡΟ ΡΥΘΜΟ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ k ΚΑΙ Η ΑΛΛΑΓΗ ΤΗΣ ΟΡΜΗΣ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ dk/dt ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

235 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΜΕ ΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Η ΣΦΑΙΡΑFERMI ΜΕΤΑΤΟΠΙΖΕΤΑΙ ΜΕ ΣΤΑΘΕΡΟ ΡΥΘΜΟ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ k ΚΑΙ Η ΑΛΛΑΓΗ ΤΗΣ ΟΡΜΗΣ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ dk/dt ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΛΟΓΩ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΠΙΤΥΓΧΑΝΕΤΑΙ ΜΙΑ ΜΟΝΙΜΗ ΚΑΤΑΣΤΑΤΣΗ ΓΙΑ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ dp/dt =0 ΚΑΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΠΟΚΤΟΥΝ ΟΡΙΚΗ ΤΑΧΥΤΗΤΑ. Η ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΑΥΤΉ ΕΧΕΙ ΣΧΕΣΗ ΜΕ ΤΟΝ ΑΡΙΘΜΟ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΧΡΟΝΟΥ Ή ΙΣΟΔΥΝΑΜΑ ΜΕ ΤΟΝ ΜΕΣΟ ΧΡΟΝΟ τ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ

236 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΜΕ ΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Η ΣΦΑΙΡΑFERMI ΜΕΤΑΤΟΠΙΖΕΤΑΙ ΜΕ ΣΤΑΘΕΡΟ ΡΥΘΜΟ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ k ΚΑΙ Η ΑΛΛΑΓΗ ΤΗΣ ΟΡΜΗΣ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ dk/dt ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΛΟΓΩ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΠΙΤΥΓΧΑΝΕΤΑΙ ΜΙΑ ΜΟΝΙΜΗ ΚΑΤΑΣΤΑΤΣΗ ΓΙΑ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ dp/dt =0 ΚΑΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΠΟΚΤΟΥΝ ΟΡΙΚΗ ΤΑΧΥΤΗΤΑ. Η ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΑΥΤΉ ΕΧΕΙ ΣΧΕΣΗ ΜΕ ΤΟΝ ΑΡΙΘΜΟ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΧΡΟΝΟΥ Ή ΙΣΟΔΥΝΑΜΑ ΜΕ ΤΟΝ ΜΕΣΟ ΧΡΟΝΟ τ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ Η ΣΦΑΙΡΑ FERMI ΘΑ ΠΑΡΑΜΕΙΝΕΙ ΜΕΤΑΤΟΠΙΣΜΕΝΗ ΚΑΤΆ δk ΓΙΑ ΤΟ ΔΙΑΣΤΗΜΑ ΚΑΤΆ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΦΑΡΜΟΖΕΤΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΠΕΔΙΟ.

237 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΣΦΑΙΡΑ FERMI ΓΙΑ F=0 δk

238 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΑΝ Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ n, Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΡΕΎΜΑΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

239 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΑΝ Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ n, Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΡΕΎΜΑΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ τF ΕΊΝΑΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΧΡΟΝΟΣ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΣΥΦΚΡΟΥΣΕΩΝ ΓΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΜΕ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΣΧΕΔΟΝ ΙΣΗ ΜΕ ΤΗΝ ΤΑΧΥΤΗΤΑ FERMI υF . ΕΠΟΜΕΝΩΣ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΕΠΕΙΔΗ

240 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΑΝ Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ n, Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΡΕΎΜΑΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ τF ΕΊΝΑΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΧΡΟΝΟΣ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΣΥΦΚΡΟΥΣΕΩΝ ΓΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΜΕ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΣΧΕΔΟΝ ΙΣΗ ΜΕ ΤΗΝ ΤΑΧΥΤΗΤΑ FERMI υF . ΕΠΟΜΕΝΩΣ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΕΠΕΙΔΗ Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

241 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΑΝ Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ n, Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΡΕΎΜΑΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ τF ΕΊΝΑΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΧΡΟΝΟΣ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΣΥΦΚΡΟΥΣΕΩΝ ΓΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΜΕ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΣΧΕΔΟΝ ΙΣΗ ΜΕ ΤΗΝ ΤΑΧΥΤΗΤΑ FERMI υF . ΕΠΟΜΕΝΩΣ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΕΠΕΙΔΗ Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΚΑΤΑΛΗΓΟΥΜΕ ΣΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΌΠΟΥ

242 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΕΜΒΑΔΟΝ ΤΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ ΣΦΑΙΡΑΣ . Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΕΊΝΑΙ ΓΕΝΙΚΗ ΑΠΟΔΕΙΚΝΥΕΤΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ ΜΟΝΟ ΓΙΑ ΣΦΑΙΡΙΚΗ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΓΙΑ ΜΗ ΣΦΑΙΡΙΚΕΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΕΣ.

243 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΕΜΒΑΔΟΝ ΤΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ ΣΦΑΙΡΑΣ . Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΕΊΝΑΙ ΓΕΝΙΚΗ ΑΠΟΔΕΙΚΝΥΕΤΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ ΜΟΝΟ ΓΙΑ ΣΦΑΙΡΙΚΗ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΓΙΑ ΜΗ ΣΦΑΙΡΙΚΕΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΕΣ. ΤΟ ΓΕΝΙΚΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΑΠΌ ΟΣΑ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΣΥΓΚΡΙΝΟΝΤΑΣ ΤΑ ΔΥΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑΤΑ ΠΟΥ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ, ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE ME THN ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ MAXWELL-BOLTZMANN ΚΑΙ ΤΟ ΚΒΑΝΤΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΜΕ ΤΗΝ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ FERMI-DIRAC, ΚΑΤΑΛΗΓΟΥΜΕ ΣΤΑ ΕΞΗΣ ΔΥΜΠΕΡΑΣΜΑΤΑ:

244 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΕΜΒΑΔΟΝ ΤΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ ΣΦΑΙΡΑΣ . Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΕΊΝΑΙ ΓΕΝΙΚΗ ΑΠΟΔΕΙΚΝΥΕΤΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ ΜΟΝΟ ΓΙΑ ΣΦΑΙΡΙΚΗ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΓΙΑ ΜΗ ΣΦΑΙΡΙΚΕΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΕΣ. ΤΟ ΓΕΝΙΚΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΑΠΌ ΟΣΑ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΣΥΓΚΡΙΝΟΝΤΑΣ ΤΑ ΔΥΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑΤΑ ΠΟΥ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ, ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE ME THN ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ MAXWELL-BOLTZMANN ΚΑΙ ΤΟ ΚΒΑΝΤΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΜΕ ΤΗΝ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ FERMI-DIRAC, ΚΑΤΑΛΗΓΟΥΜΕ ΣΤΑ ΕΞΗΣ ΔΥΜΠΕΡΑΣΜΑΤΑ: ΜΕ ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΌΛΑ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΥΜΜΕΤΕΧΟΥΝ ΕΞ ΙΣΟΥ ΣΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ.

245 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
ΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΕΜΒΑΔΟΝ ΤΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ ΣΦΑΙΡΑΣ . Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΕΊΝΑΙ ΓΕΝΙΚΗ ΑΠΟΔΕΙΚΝΥΕΤΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ ΜΟΝΟ ΓΙΑ ΣΦΑΙΡΙΚΗ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΓΙΑ ΜΗ ΣΦΑΙΡΙΚΕΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΕΣ. ΤΟ ΓΕΝΙΚΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΑΠΌ ΟΣΑ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΣΥΓΚΡΙΝΟΝΤΑΣ ΤΑ ΔΥΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑΤΑ ΠΟΥ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ, ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE ME THN ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ MAXWELL-BOLTZMANN ΚΑΙ ΤΟ ΚΒΑΝΤΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΜΕ ΤΗΝ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ FERMI-DIRAC, ΚΑΤΑΛΗΓΟΥΜΕ ΣΤΑ ΕΞΗΣ ΔΥΜΠΕΡΑΣΜΑΤΑ: ΜΕ ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΌΛΑ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΥΜΜΕΤΕΧΟΥΝ ΕΞ ΙΣΟΥ ΣΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ. ΜΕ ΤΟ ΚΒΑΝΤΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΕ ΠΟΛΥ ΛΙΓΟΤΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΜΕ ΠΟΛΥ ΜΕΓΑΛΕΣ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ

246 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
Η ΕΙΔΙΚΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΤΟ ΑΝΤΙΣΤΡΟΦΟ ΤΗΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ

247 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM
Η ΕΙΔΙΚΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΤΟ ΑΝΤΙΣΤΡΟΦΟ ΤΗΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΕΝΌΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΜΠΟΡΕΙΝΑ ΠΑΡΕΙ ΠΟΛΎ ΜΕΓΑΛΕΣ ΤΙΜΕΣ ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ 102 ΕΩΣ ΚΑΙ 107 ΦΟΡΕΣ ΤΗΝ ΕΝΔΟΑΤΟΜΙΚΗ ΑΠΟΣΤΑΣΗ. TA XAΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΑ ΜΕΓΕΘΗ ΓΙΑ ΤΟΝ Cu ΕΙΝΑΙ

248 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ
ΣΧΕΤΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΚΑΛΙΟΥ

249 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ
Η ΠΟΡΕΙΑ ΤΗΣ ΓΡΑΦΙΚΗΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗΣ ΤΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ ΕΡΜΗΝΕΎΕΤΑΙ ΜΕ ΤΟΝ ΜΗΧΑΝΙΣΜΟ ΠΟΥ ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΤΗΝ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΣΤΗΝ ΚΙΝΗΣΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ.

250 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ
Η ΠΟΡΕΙΑ ΤΗΣ ΓΡΑΦΙΚΗΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗΣ ΤΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ ΕΡΜΗΝΕΎΕΤΑΙ ΜΕ ΤΟΝ ΜΗΧΑΝΙΣΜΟ ΠΟΥ ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΤΗΝ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΣΤΗΝ ΚΙΝΗΣΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ. ΟΙ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΕΙΣΑΓΟΝΑΙ ΜΕΣΩ ΤΟΥ ΧΡΟΝΟΥ τ , ΤΟΥ ΜΕΣΟΥ ΧΡΟΝΟΥ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ. ΤΟ ΑΝΤΙΣΤΡΟΦΟ ΤΟΥ ΜΕΣΟΥ ΧΡΟΝΟΥ τ ΕΚΦΡΑΖΕΙ ΤΗΝ ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΣΥΓΚΡΟΥΣΗΣ ΕΝΌΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΧΡΟΝΟΥ.

251 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ
ΟΙ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΚΑΤΑΤΑΣΣΟΝΤΑΙ ΣΕ ΔΥΟ ΚΑΤΗΓΟΡΙΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ ΤΟΥ ΠΛΕΓΜΑΤΟΣ ΓΥΡΩ ΑΠΌ ΤΗΝ ΜΕΣΗ ΘΕΣΗ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΛΟΓΩ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΔΙΕΓΕΡΣΗΣ ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ Ή ΤΟ ΙΣΟΔΥΝΑΜΟ ΤΟΥΣ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΜΕ ΦΩΝΟΝΙΑ.

252 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ
ΟΙ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΚΑΤΑΤΑΣΣΟΝΤΑΙ ΣΕ ΔΥΟ ΚΑΤΗΓΟΡΙΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ ΤΟΥ ΠΛΕΓΜΑΤΟΣ ΓΥΡΩ ΑΠΌ ΤΗΝ ΜΕΣΗ ΘΕΣΗ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΛΟΓΩ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΔΙΕΓΕΡΣΗΣ ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ Ή ΤΟ ΙΣΟΔΥΝΑΜΟ ΤΟΥΣ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΜΕ ΓΩΝΟΝΙΑ. ΣΤΑΤΙΚΕΣ ΑΤΕΛΕΙΕΣ ΟΦΕΙΛΟΜΕΝΕΣ ΣΕ ΞΕΝΕΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ Ή ΆΛΛΕΣ ΔΙΑΤΑΡΑΧΕΣ ΣΤΗΣ ΠΛΕΓΜΑΤΙΚΗΣ ΔΟΜΗΣ

253 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΥΣ ΔΥΟ ΑΥΤΟΥΣ ΝΗΧΑΝΙΣΜΟΥΣ ΑΝΕΞΑΡΤΗΤΟΥΣ ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΓΡΑΨΟΥΜΕ

254 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΥΣ ΔΥΟ ΑΥΤΟΥΣ ΝΗΧΑΝΙΣΜΟΥΣ ΑΝΕΞΑΡΤΗΤΟΥΣ ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΓΡΑΨΟΥΜΕ ΦΩΝΟΝΙΑ ΑΤΕΛΕΙΕΣ ΚΑΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ

255 ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ
ΜΕ ΒΑΣΗ ΤΑ ΤΕΛΕΥΤΑΙΑ ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΓΡΑΨΟΥΜΕ ΓΙΑ ΤΗΝ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ Η ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΊΞΕΩΝ ΕΊΝΑΙ ΑΝΕΞΑΡΤΗΤΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΕΝΏ Η ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΛΟΓΩ ΦΩΝΟΝΙΩΝ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ.

256 ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΟΥΣ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΝ ΧΡΟΝΟ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΜΕ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ. ΤΟΤΕ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ

257 ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΟΥΣ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΝ ΧΡΟΝΟ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΜΕ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ. ΤΟΤΕ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΟ ΔΙΑΤΟΜΗ ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

258 ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΟΥΣ
ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΝ ΧΡΟΝΟ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΜΕ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ. ΤΟΤΕ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΟ ΔΙΑΤΟΜΗ ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΤΟΤΕ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ

259 ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝ
ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ ΟΠΟΥ

260 ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝ
ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ ΟΠΟΥ ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΤΟ ΙΟΝ ΣΑΝ ΑΡΜΟΝΙΚΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ Η ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΟΥ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΊΝΑΙ ΊΣΗ ΠΡΟΣ

261 ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝ
ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ ΟΠΟΥ ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΤΟ ΙΟΝ ΣΑΝ ΑΡΜΟΝΙΚΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ Η ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΟΥ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΊΝΑΙ ΊΣΗ ΠΡΟΣ ΟΡΙΖΟΥΜΕ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ DEBYE ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΚΑΙ ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ ΓΙΑ

262 ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝ
ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ ΟΠΟΥ ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΤΟ ΙΟΝ ΣΑΝ ΑΡΜΟΝΙΚΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ Η ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΟΥ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΊΝΑΙ ΊΣΗ ΠΡΟΣ ΟΡΙΖΟΥΜΕ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ DEBYE ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΚΑΙ ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ Ή ΓΙΑ Τ>> θD

263 ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝ
ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ ΟΠΟΥ ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΤΟ ΙΟΝ ΣΑΝ ΑΡΜΟΝΙΚΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ Η ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΟΥ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΊΝΑΙ ΊΣΗ ΠΡΟΣ ΟΡΙΖΟΥΜΕ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ DEBYE ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΚΑΙ ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ Ή

264 ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ)

265 ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ)
ΓΙΑ ΤΗΝ ΚΒΑΝΤΟΜΗΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΩΣ ΑΦΕΤΗΡΙΑ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΛΑΣΙΣΚΗ ΘΕΏΡΗΣΗ ΤΟΥ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΟΣ (ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΤΩΝ ΑΕΡΙΩΝ) ΣΥΜΦΩΝΑ ΜΕ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ Ο ΣΥΝΤΕΛΕΣΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

266 ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ)
ΓΙΑ ΤΗΝ ΚΒΑΝΤΟΜΗΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΩΣ ΑΦΕΤΗΡΙΑ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΛΑΣΙΣΚΗ ΘΕΏΡΗΣΗ ΤΟΥ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΟΣ (ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΤΩΝ ΑΕΡΙΩΝ) ΣΥΜΦΩΝΑ ΜΕ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ Ο ΣΥΝΤΕΛΕΣΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΟΠΟΥ C ΕΊΝΑΙ Η ΘΕΡΜΟΧΩΡΗΤΙΚΟΤΗΤΑ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΟΓΚΟΥ, υ Η ΜΕΣΗ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΤΩΝΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΙ l Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ.

267 ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ)
ΓΙΑ ΤΗΝ ΚΒΑΝΤΟΜΗΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΩΣ ΑΦΕΤΗΡΙΑ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΛΑΣΙΣΚΗ ΘΕΏΡΗΣΗ ΤΟΥ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΟΣ (ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΤΩΝ ΑΕΡΙΩΝ) ΣΥΜΦΩΝΑ ΜΕ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ Ο ΣΥΝΤΕΛΕΣΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΟΠΟΥ C ΕΊΝΑΙ Η ΘΕΡΜΟΧΩΡΗΤΙΚΟΤΗΤΑ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΟΓΚΟΥ, υ Η ΜΕΣΗ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΤΩΝΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΙ l Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ. ΑΝ ΑΝΤΙΚΑΤΑΣΤΗΣΟΥΜΕ ΣΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΤΑ ΜΕΓΕΘΗ ΠΟΥ ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΩΡΙΑ FERMI-DIRAC, ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

268 ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

269 ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

270 ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΤΟΝ ΝΟΜΟ WIEDEMANN-FRANZ ΟΠΟΥ L ΕΊΝΑΙ Ο ΑΡΙΘΜΟΣ LORENZ ΚΑΙ ΕΊΝΑΙ Ο ΙΔΙΟΣ ΓΙΑ ΌΛΑ ΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ.

271 ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΤΟΝ ΝΟΜΟ WIEDEMANN-FRANZ ΟΠΟΥ L ΕΊΝΑΙ Ο ΑΡΙΘΜΟΣ LORENZ ΚΑΙ ΕΊΝΑΙ Ο ΙΔΙΟΣ ΓΙΑ ΌΛΑ ΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ.

272 ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΤΟΝ ΝΟΜΟ WIEDEMANN-FRANZ ΟΠΟΥ L ΕΊΝΑΙ Ο ΑΡΙΘΜΟΣ LORENZ ΚΑΙ ΕΊΝΑΙ Ο ΙΔΙΟΣ ΓΙΑ ΌΛΑ ΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ. Ο ΛΟΓΟΣ κ/σ ΔΕΝ ΠΕΡΙΛΑΜΒΑΝΕΙ ΤΟ τ ΕΠΕΙΔΗ ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΧΡΟΝΟΣ ΕΊΝΑΙ Ο ΙΔΙΟΣ ΓΙΑ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΚΗ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ, ΠΡΑΓΜΑ ΠΟΥ ΙΣΧΥΕΙ ΓΙΑ Τ >ΘD ΌΜΩΣ ΓΙΑ Τ <ΘD ΔΕΝ ΙΣΧΕΙ ΓΙΑ ΤΙ ΟΙ ΧΡΟΝΟΙ τp KAI τι ΕΊΝΑΙ ΔΙΑΦΟΡΕΤΙΚΟΙ.

273 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

274 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΟΙ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΠΟΥ ΠΡΟΕΚΥΨΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΑΝΑΦΕΡΟΝΤΑΙ ΓΙΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΑΠΕΙΡΩΝ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ.

275 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΟΙ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΠΟΥ ΠΡΟΕΚΥΨΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΑΝΑΦΕΡΟΝΤΑΙ ΓΙΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΑΠΕΙΡΩΝ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ. Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΌΜΩΣ ΠΑΡΑΜΕΝΕΙ ΑΝ ΘΕΩΡΗΣΟΥΜΕ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΟ ΟΓΚΟ ΥΛΙΚΟΥ ΚΑΙ ΤΟ ΑΕΡΙΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΕΙΤΑΙ ΌΤΙ ΠΕΡΙΕΧΕΤΑΙ ΣΕ ΚΙΒΩΤΙΟ ΜΕ ΑΔΙΑΠΕΡΑΣΤΑ ΤΟΙΧΩΜΑΤΑ.

276 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΟΙ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΠΟΥ ΠΡΟΕΚΥΨΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΑΝΑΦΕΡΟΝΤΑΙ ΓΙΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΑΠΕΙΡΩΝ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ. Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΌΜΩΣ ΠΑΡΑΜΕΝΕΙ ΑΝ ΘΕΩΡΗΣΟΥΜΕ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΟ ΟΓΚΟ ΥΛΙΚΟΥ ΚΑΙ ΤΟ ΑΕΡΙΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΕΙΤΑΙ ΌΤΙ ΠΕΡΙΕΧΕΤΑΙ ΣΕ ΚΙΒΩΤΙΟ ΜΕ ΑΔΙΑΠΕΡΑΣΤΑ ΤΟΙΧΩΜΑΤΑ. ΤΑ ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΑ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑΤΑ ΟΔΗΓΟΥΝ ΣΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΌΤΙ Η ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΕΊΝΑΙ ΑΡΚΕΤΗ ΏΣΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΝΑ ΕΓΚΑΤΑΛΕΙΨΟΥΝ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ.

277 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΟΙ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΠΟΥ ΠΡΟΕΚΥΨΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΑΝΑΦΕΡΟΝΤΑΙ ΓΙΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΑΠΕΙΡΩΝ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ. Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΌΜΩΣ ΠΑΡΑΜΕΝΕΙ ΑΝ ΘΕΩΡΗΣΟΥΜΕ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΟ ΟΓΚΟ ΥΛΙΚΟΥ ΚΑΙ ΤΟ ΑΕΡΙΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΕΙΤΑΙ ΌΤΙ ΠΕΡΙΕΧΕΤΑΙ ΣΕ ΚΙΒΩΤΙΟ ΜΕ ΑΔΙΑΠΕΡΑΣΤΑ ΤΟΙΧΩΜΑΤΑ. ΤΑ ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΑ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑΤΑ ΟΔΗΓΟΥΝ ΣΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΌΤΙ Η ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΕΊΝΑΙ ΑΡΚΕΤΗ ΏΣΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΝΑ ΕΓΚΑΤΑΛΕΙΨΟΥΝ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ. ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΜΕΤΆ ΤΗΝ ΕΚΠΟΜΠΗ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ Η ΕΜΦΑΝΙΣΗ ΕΛΚΤΙΚΩΝ ΔΥΝΑΜΕΩΝ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΙΚΩΝ ΙΟΝΤΩΝ ΚΑΙ ΤΟΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ

278 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ V(x) ΜΕΤΑΛΛΟ ΚΕΝΟ E∞ φ ΕΡΓΟ ΕΞΑΓΩΓΗΣ ΕF

279 ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ

280 ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ
ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)

281 ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ
ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION) ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION)

282 ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ
ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION) ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION) (a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ SCHOTTKY

283 ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ
ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION) ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION) (a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ SCHOTTKY (b) ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

284 ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ
ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION) ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION) (a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ SCHOTTKY (b) ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

285 ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ
ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION) ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION) ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION) (a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ SCHOTTKY (b) ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΔΕΥΤΕΡΟΓΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (SECONDARY ELECTRON EMISSION)

286 ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)

287 ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)
ΤΟ ΒΑΣΙΚΟ ΦΥΣΙΚΟ ΑΙΤΙΟ ΠΟΥ ΑΙΤΙΟΛΟΓΕΙ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΈΝΑ ΜΕΤΑΛΛΟ ΣΕ ΔΟΘΕΙΣΑ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΤΩΝ ΟΠΟΙΩΝ Η ΘΕΡΜΙΚΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΙΝΑΙ ΑΡΚΕΤΑ ΜΕΓΑΛΗ ΏΣΤΕ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΑΠΟΜΑΚΡΥΝΘΟΥΝ ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΜΕ ΤΗΝ ΠΡΟΫΠΟΘΕΣΗ ΌΤΙ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΠΟΛΎ ΚΟΝΤΑ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΑΦΕΝΟΣ ΚΑΙ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ.

288 ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)
ΤΟ ΒΑΣΙΚΟ ΦΥΣΙΚΟ ΑΙΤΙΟ ΠΟΥ ΑΙΤΙΟΛΟΓΕΙ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΈΝΑ ΜΕΤΑΛΛΟ ΣΕ ΔΟΘΕΙΣΑ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΤΩΝ ΟΠΟΙΩΝ Η ΘΕΡΜΙΚΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΙΝΑΙ ΑΡΚΕΤΑ ΜΕΓΑΛΗ ΏΣΤΕ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΑΠΟΜΑΚΡΥΝΘΟΥΝ ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΜΕ ΤΗΝ ΠΡΟΫΠΟΘΕΣΗ ΌΤΙ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΠΟΛΎ ΚΟΝΤΑ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΑΦΕΝΟΣ ΚΑΙ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ. Η ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟΥ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ ΟΔΗΓΕΙ ΣΤΗΝ ΣΧΕΣΗ RICHARDSON- DUSHMAN

289 ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)
ΤΟ ΒΑΣΙΚΟ ΦΥΣΙΚΟ ΑΙΤΙΟ ΠΟΥ ΑΙΤΙΟΛΟΓΕΙ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΈΝΑ ΜΕΤΑΛΛΟ ΣΕ ΔΟΘΕΙΣΑ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΤΩΝ ΟΠΟΙΩΝ Η ΘΕΡΜΙΚΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΙΝΑΙ ΑΡΚΕΤΑ ΜΕΓΑΛΗ ΏΣΤΕ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΑΠΟΜΑΚΡΥΝΘΟΥΝ ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΜΕ ΤΗΝ ΠΡΟΫΠΟΘΕΣΗ ΌΤΙ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΠΟΛΎ ΚΟΝΤΑ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΑΦΕΝΟΣ ΚΑΙ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ. Η ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟΥ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ ΟΔΗΓΕΙ ΣΤΗΝ ΣΧΕΣΗ RICHARDSON- DUSHMAN Η ΓΡΑΦΙΚΗ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ ΕΥΘΕΙΑ ΓΡΑΜΜΗ.

290 ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

291 ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

292 ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)
ΌΤΑΝ Η ΣΥΧΝΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΟ ΚΑΤΩΦΛΙΟ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑΣ, ΠΑΡΑΤΗΡΕΙΤΑΙ Η ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΑΘΟΔΟ. ΑΝΑΣΤΡΕΦΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΠΟΛΙΚΟΤΗΤΑ ΤΗΣ ΜΠΑΤΑΡΙΑΣ Η ΔΥΝΑΜΗ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ ΠΟΥ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΝΤΙΣΤΡΕΦΕΤΑΙ. Ο ΠΡΟΣΔΙΟΡΙΣΜΟΣ ΤΗΣ ΜΕΓΙΣΤΗΣ ΚΙΝΗΤΙΚΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΤΩΝ ΕΚΠΕΜΠΟΜΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΑΠΟΚΟΠΗΣ V0, ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΓΙΑ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΗΔΕΝΙΖΕΤΑΙ ΤΟ ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΟ ΡΕΥΜΑ. ΘΑ ΣΧΥΕΙ

293 ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)
ΌΤΑΝ Η ΣΥΧΝΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΟ ΚΑΤΩΦΛΙΟ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑΣ, ΠΑΡΑΤΗΡΕΙΤΑΙ Η ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΑΘΟΔΟ. ΑΝΑΣΤΡΕΦΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΠΟΛΙΚΟΤΗΤΑ ΤΗΣ ΜΠΑΤΑΡΙΑΣ Η ΔΥΝΑΜΗ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ ΠΟΥ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΝΤΙΣΤΡΕΦΕΤΑΙ. Ο ΠΡΟΣΔΙΟΡΙΣΜΟΣ ΤΗΣ ΜΕΓΙΣΤΗΣ ΚΙΝΗΤΙΚΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΤΩΝ ΕΚΠΕΜΠΟΜΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΑΠΟΚΟΠΗΣ V0, ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΓΙΑ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΗΔΕΝΙΖΕΤΑΙ ΤΟ ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΟ ΡΕΥΜΑ. ΘΑ ΣΧΥΕΙ

294 ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)
ΌΤΑΝ Η ΣΥΧΝΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΟ ΚΑΤΩΦΛΙΟ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑΣ, ΠΑΡΑΤΗΡΕΙΤΑΙ Η ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΑΘΟΔΟ. ΑΝΑΣΤΡΕΦΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΠΟΛΙΚΟΤΗΤΑ ΤΗΣ ΜΠΑΤΑΡΙΑΣ Η ΔΥΝΑΜΗ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ ΠΟΥ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΝΤΙΣΤΡΕΦΕΤΑΙ. Ο ΠΡΟΣΔΙΟΡΙΣΜΟΣ ΤΗΣ ΜΕΓΙΣΤΗΣ ΚΙΝΗΤΙΚΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΤΩΝ ΕΚΠΕΜΠΟΜΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΑΠΟΚΟΠΗΣ V0, ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΓΙΑ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΗΔΕΝΙΖΕΤΑΙ ΤΟ ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΟ ΡΕΥΜΑ. ΘΑ ΣΧΥΕΙ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΑΠΟΚΟΠΗΣ

295 ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

296 ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION)
(a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ SCHOTTKY (b) ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

297 ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ SCHOTTKY

298 ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

299 ΕΚΠΟΜΠΗ ΔΕΥΤΕΡΟΓΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (SECONDARY ELECTRON EMISSION)

300 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ

301 ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΑΠΟΤΕΛΟΥΝ ΤΗΝ ΠΛΕΟΝ ΧΡΗΣΙΜΗ ΚΑΤΗΓΟΡΙΑ ΥΛΙΚΩΝ ΑΠΌ ΌΛΑ ΤΑ ΣΤΕΡΕΑ ΓΙΑ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ.

302 ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΑΠΟΤΕΛΟΥΝ ΤΗΝ ΠΛΕΟΝ ΧΡΗΣΙΜΗ ΚΑΤΗΓΟΡΙΑ ΥΛΙΚΩΝ ΑΠΌ ΌΛΑ ΤΑ ΣΤΕΡΕΑ ΓΙΑ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ. ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΕΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ (Ή ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΚΥΜΑΙΝΕΤΑΙ ΜΕΤΑΞΥ ΚΑΛΩΝ ΜΟΝΩΤΩΝ ΚΑΙ ΚΑΛΩΝ ΑΓΩΓΩΝ. Η ΠΟΛΥ ΣΗΜΑΝΤΙΚΗ ΣΠΟΥΔΑΙΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ ΣΤΗΝ ΣΥΓΧΡΟΝΗ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΟ ΓΕΓΟΝΟΣ ΌΤΙ ΟΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΟΥΣ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΕΊΝΑΙ ΠΟΛΥ ΕΥΑΙΣΘΥΤΕΣ ΣΕ ΠΟΛΥ ΜΙΚΡΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ ΣΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ.

303 ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΑΠΟΤΕΛΟΥΝ ΤΗΝ ΠΛΕΟΝ ΧΡΗΣΙΜΗ ΚΑΤΗΓΟΡΙΑ ΥΛΙΚΩΝ ΑΠΌ ΌΛΑ ΤΑ ΣΤΕΡΕΑ ΓΙΑ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ. ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΕΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ (Ή ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΚΥΜΑΙΝΕΤΑΙ ΜΕΤΑΞΥ ΚΑΛΩΝ ΜΟΝΩΤΩΝ ΚΑΙ ΚΑΛΩΝ ΑΓΩΓΩΝ. Η ΠΟΛΥ ΣΗΜΑΝΤΙΚΗ ΣΠΟΥΔΑΙΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ ΣΤΗΝ ΣΥΓΧΡΟΝΗ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΟ ΓΕΓΟΝΟΣ ΌΤΙ ΟΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΟΥΣ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΕΊΝΑΙ ΠΟΛΥ ΕΥΑΙΣΘΥΤΕΣ ΣΕ ΠΟΛΥ ΜΙΚΡΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ ΣΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ. ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΟΥ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΟΥΝΤΑ ΙΣΤΗΝ ΑΝΑΠΤΥΞΗ ΤΩΝ ΒΑΣΙΚΩΝ ΕΝΝΟΙΩΝ ΠΟΥ ΑΦΟΡΟΥΝ ΣΤΗΝ ΣΥΜΠΕΡΙΦΟΡΑ ΤΩΝ ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ ΕΊΝΑΙ ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ Si ΚΑΙ Ge. ΠΑΝΤΩΣ Η ΕΡΕΥΝΑ ΓΙΑ ΑΝΑΠΤΥΞΗ ΝΕΩΝ ΗΜΙΑΓΩΓΙΜΩΝ ΥΛΙΚΩΝ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΑΥΤΩΝ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΑΝΤΙΚΕΙΜΕΝΟ ΜΕ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΑΣΧΟΛΟΥΝΤΑΙ ΠΑΡΑ ΠΟΛΛΟΙ ΕΠΙΣΤΗΜΟΝΕΣ ΣΕ ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΚΑΙ ΠΡΑΚΤΙΚΟ ΕΠΙΠΕΔΟ ΣΕ ΟΛΟ ΤΟΝ ΚΟΣΜΟ.

304

305 ΤΟ Si ΚΑΙ ΤΟ Ge ΑΝΗΚΟΥΝ ΣΤΗΝ ΟΜΑΔΑ IV ΤΟΥ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ ΚΑΙ ΕΧΟΥΝ ΣΤΗΝ ΕΞΩΤΑΤΗ ΑΤΟΜΙΚΗ ΣΤΙΒΑΔΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ Si: 3s23p Ge: 4s24p2 ΚΑΙ ΤΑ ΔΥΟ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΚΡΥΣΤΑΛΛΩΝΟΝΤΑΙ ΣΤΗΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΑΔΑΜΑΝΤΑ. ΕΠΕΙΔΗ ΚΑΙ ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΕΞΩΤΑΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΥΜΜΕΤΕΧΟΥΝ ΣΤΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ, Η ΣΤΒΑΔΑ ΑΓΩΓΙΜΩΤΗΤΑΣ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΑΔΕΙΑ Η ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΙΒΑΔΩΝ ΜΕ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΣΕ ΠΟΛΥ ΧΑΜΗΛΕΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΕΣ ΝΑ ΜΗ ΜΠΟΡΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΝΑ ΜΕΤΑΠΗΔΗΣΟΥΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ, ΜΕ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΑΥΤΆ ΝΑ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΟΝΤΑΙ ΩΣ ΜΟΝΩΤΕΣ.

306 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑ ΓΡΑΜΜΑ ΖΩΝΩΝ
ΜΕΤΑΛΛΟ

307 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑ ΓΡΑΜΜΑ ΖΩΝΩΝ
ΜΕΤΑΛΛΟ ΜΟΝΩΤΗΣ

308 ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑ ΓΡΑΜΜΑ ΖΩΝΩΝ
ΜΕΤΑΛΛΟ ΜΟΝΩΤΗΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ

309 Θεωρούμε υλικό με ενέργεια Fermi στη μέση του ενεργειακού κενού
Θεωρούμε υλικό με ενέργεια Fermi στη μέση του ενεργειακού κενού. Υπολογίστε την πιθανότητα να είναι κατειλημμένη μια κατάσταση στην βάση της ζώνης αγωγιμότητας σε θερμοκρασία 300 Κ αν το ενεργειακό κενό είναι (a) 0,200 eV, (b) 1,00 eV και (c) 5,00 V. Να επαναλάβετε τους υπολογισμούς για θερμοκρασία 310 Κ. Λύση Η συνάρτηση κατανομής Fermi-Dirac παίρνει την μορφή Επειδή εξ ορισμού ισχύει Αντικαθιστούμε τις τιμές και έχουμε (a) και

310 Στους 310 Κ η συνάρτηση κατανομής δίνει τα παρακάτω αποτελέσματα.
Παρατηρούμε ότι αύξηση της θερμοκρασίας κατά 10 Κ προκαλεί μεταβολή της συνάρτησης Fermi-Dirac κατά (b) Για ενεργειακό χάσμα 1,00 V έχουμε για 300 Κ (c) Για ενεργειακό χάσμα 5,00 V έχουμε για 300 Κ

311 ΑΚΟΛΟΥΘΩΝΤΑΣ ΤΗΝ ΙΔΙΑ ΜΕΘΟΔΟΛΟΓΙΑ ΌΠΩΣ ΣΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΘΑ ΜΠΟΡΟΥΣΕ ΚΑΝΕΙΣ ΝΑ ΥΠΟΛΟΓΛΙΣΕΙ ΤΗΝ ΠΥΚΝΌΤΗΤΑ n ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΗΝ ΖΏΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΣΕ ΟΠΟΙΑΔΉΠΟΤΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ. ΘΑ ΕΠΡΕΠΕ ΝΑ ΥΠΟΛΟΓΊΣΕΙ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ g (E) ΣΤΑ ΌΡΙΑ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ. ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΘΕΩΡΗΤΙΚΟΙ ΥΠΟΛΟΓΙΣΜΟΙ ΠΟΥ ΞΕΦΕΥΓΟΥΝ ΑΠΌ ΤΑ ΟΡΙΑ ΤΟΥ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΑΥΤΟΥ. ΌΤΑΝ ΌΜΩΣ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ n ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΥΠΟΛΟΓΙΣΟΥΜΕ ΤΗΝ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΟΥ ΥΛΙΚΟΥ ΚΑΤΆ ΤΑ ΓΝΩΣΤΑ ΑΠΌ ΤΟΝ ΚΛΑΣΙΚΟ ΗΛΕΚΤΡΙΣΜΟ, ΠΟΥ ΟΦΕΊΛΕΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ. ΌΜΩΣ ΌΠΩΣ ΘΑ ΔΟΥΜΕ ΣΤΗΝ ΣΥΝΕΧΕΙΑ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ ΔΕΝ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΜΟΝΟ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ. Η ΔΙΑΦΟΡΟΠΟΙΗΣΗ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΟ ΌΤΙ ΣΤΗΝ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ ΣΥΜΜΕΤΕΧΟΥΝ ΜΟΝΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΟΠΕΣ.

312 ΟΠΕΣ ΌΤΑΝ ΈΝΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕΤΑΦΕΡΘΕΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΜΙΑ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ. ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΑΠΌ ΓΕΙΤΟΝΙΚΗ ΘΕΣΗ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΜΕΤΑΠΗΔΗΣΕΙ ΣΤΗΝ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ ΠΟΥ ΔΗΜΙΟΥΡΓΗΘΗΚΕ ΚΑΙ ΝΑ ΕΜΦΑΝΙΣΤΕΙ ΝΕΑ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ, Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΟΠΗ ΚΑΙ Η ΟΠΟΙΑ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΣΤΟ ΥΛΙΚΟ ΚΑΙ ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΕΠΙΠΛΕΟΝ ΦΟΡΕΑ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ.

313 ΟΠΕΣ ΌΤΑΝ ΈΝΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕΤΑΦΕΡΘΕΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΜΙΑ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ. ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΑΠΌ ΓΕΙΤΟΝΙΚΗ ΘΕΣΗ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΜΕΤΑΠΗΔΗΣΕΙ ΣΤΗΝ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ ΠΟΥ ΔΗΜΙΟΥΡΓΗΘΗΚΕ ΚΑΙ ΝΑ ΕΜΦΑΝΙΣΤΕΙ ΝΕΑ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ, Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΟΠΗ ΚΑΙ Η ΟΠΟΙΑ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΣΤΟ ΥΛΙΚΟ ΚΑΙ ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΕΠΙΠΛΕΟΝ ΦΟΡΕΑ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ. ΟΙ ΑΜΙΓΕΙΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΟΙ ΟΠΟΙΟΙ ΔΕΝ ΕΧΟΥΝ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ ΚΑΛΟΥΝΤΑΙ ΕΝΔΟΓΕΝΕΙΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ. ΚΥΡΙΟ ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΟ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΟΠΕΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΑ ΣΕ ΑΡΙΘΜΟ.

314 ΟΠΕΣ ΌΤΑΝ ΕΦΑΡΜΟΣΤΕΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΠΕΔΙΟ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΟΙ ΟΠΕΣ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΣΕ ΑΝΤΙΘΕΤΕΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΕΙΣ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΜΙΑ ΟΠΗ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΈΝΑ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ ΑΝ ΚΑΙ ΤΟ ΚΙΝΟΥΜΕΝΟ ΦΟΡΤΙΟ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΕΊΝΑΙ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ. Η ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΕΝΔΟΓΕΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ. ΤΟ ΣΧΗΜΑ ΣΤΗΝ ΔΙΑΦΑΝΕΙΑ ΑΥΤΉ ΔΕΙΧΝΕΙ ΚΑΘΑΡΑ ΤΗΝ ΚΙΝΗΣΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΚΑΙ ΤΩΝ ΟΠΩΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ

315 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

316 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ ΣΕ ΤΗΓΜΑ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ (Ζ=32) ΠΡΟΣΘΕΤΟΥΜΕ ΜΙΚΡΗ ΠΟΣΟΤΗΤΑ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ (Ζ-33), ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΠΟΜΕΝΟ ΣΤΟΙΧΕΙΟ ΜΕΤΑ ΤΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟ ΣΤΗΝ ΙΔΙΑ ΠΕΡΙΟΔΟ. Η ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ ΠΡΟΣΘΗΚΗΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΣΕ ΈΝΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ DOPING.

317 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ ΣΕ ΤΗΓΜΑ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ (Ζ=32) ΠΡΟΣΘΕΤΟΥΜΕ ΜΙΚΡΗ ΠΟΣΟΤΗΤΑ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ (Ζ-33), ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΠΟΜΕΝΟ ΣΤΟΙΧΕΙΟ ΜΕΤΑ ΤΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟ ΣΤΗΝ ΙΔΙΑ ΠΕΡΙΟΔΟ. Η ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ ΠΡΟΣΘΗΚΗΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΣΕ ΈΝΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ DOPING.

318 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ ΣΕ ΤΗΓΜΑ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ (Ζ=32) ΠΡΟΣΘΕΤΟΥΜΕ ΜΙΚΡΗ ΠΟΣΟΤΗΤΑ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ (Ζ-33), ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΠΟΜΕΝΟ ΣΤΟΙΧΕΙΟ ΜΕΤΑ ΤΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟ ΣΤΗΝ ΙΔΙΑ ΠΕΡΙΟΔΟ. Η ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ ΠΡΟΣΘΗΚΗΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΣΕ ΈΝΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ DOPING . ΤΟ ΑΡΣΕΝΙΚΟ ΑΝΗΚΕΙ ΣΤΗΝ ΟΜΑΔΑ V ΤΟΥ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΥ ΠΙΝΑΚΑ ΚΑΙ ΕΧΕΙ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ. ΌΤΑΝ ΑΦΑΙΡΕΘΕΙ ΈΝΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ , Η ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΠΟΥ ΠΑΡΑΜΕΝΟΥΝ ΕΊΝΑΙ Η ΙΔΙΑ ΜΕ ΤΗΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ.

319

320 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ ΣΕ ΤΗΓΜΑ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ (Ζ=32) ΠΡΟΣΘΕΤΟΥΜΕ ΜΙΚΡΗ ΠΟΣΟΤΗΤΑ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ (Ζ-33), ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΠΟΜΕΝΟ ΣΤΟΙΧΕΙΟ ΜΕΤΑ ΤΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟ ΣΤΗΝ ΙΔΙΑ ΠΕΡΙΟΔΟ. Η ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ ΠΡΟΣΘΗΚΗΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΣΕ ΈΝΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ DOPING. ΤΟ ΑΡΣΕΝΙΚΟ ΑΝΗΚΕΙ ΣΤΗΝ ΟΜΑΔΑ V ΤΟΥ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΥ ΠΙΝΑΚΑ ΚΑΙ ΕΧΕΙ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ. ΌΤΑΝ ΑΦΑΙΡΕΘΕΙ ΈΝΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ , Η ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΠΟΥ ΠΑΡΑΜΕΝΟΥΝ ΕΊΝΑΙ Η ΙΔΙΑ ΜΕ ΤΗΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ. Η ΜΟΝΗ ΔΙΑΦΟΡΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΤΟ ΜΕΓΕΘΟΣ ΤΟΥ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ ΕΊΝΑΙ ΜΙΚΡΟΤΕΡΟ ΕΠΕΙΔΗ Ο ΠΥΡΗΝΑΣ ΕΧΕΙ 33 ΠΡΩΤΟΝΙΑ ΑΝΤΙ ΤΩΝ 32 ΤΟΥ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΝΑ ΕΛΚΕΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΛΙΓΑΚΙ ΠΕΡΙΣΣΟΤΕΡΟ. ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΤΟΥ ΜΙΚΡΟΤΕΡΟΥ ΜΕΓΕΘΟΥΣ ΕΊΝΑΙ ΝΑ ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΑ ΕΥΚΟΛΑ ΈΝΑ ΑΤΟΜΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ ΩΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΗ ΑΝΤΙΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ.

321 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΧΗΜΑΤΙΖΟΥΝ ΟΜΟΙΟΠΟΛΙΚΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ ΜΕ ΤΑ ΠΛΗΣΙΕΣΤΕΡΑ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ.

322 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΧΗΜΑΤΙΖΟΥΝ ΟΜΟΙΟΠΟΛΙΚΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ ΜΕ ΤΑ ΠΛΗΣΙΕΣΤΕΡΑ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ. ΤΟ ΠΕΜΠΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΕΊΝΑΙ ΧΑΛΑΡΑ ΠΡΟΣΑΡΤΗΜΕΝΟ ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ, ΌΠΩΣ ΦΑΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟ ΣΧΗΜΑ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΤΑ 32 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΙΣΧΥΡΑ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΣΤΟ ΠΛΕΓΜΑ ΤΟΥ ΥΛΙΚΟΥ ΘΩΡΑΚΙΖΟΥΝ ΤΟ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +33e ΤΟΥ ΠΥΡΗΝΑ ΑΦΗΝΟΝΤΑΣ ΈΝΑ ΚΑΘΑΡΟ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +e .

323 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΧΗΜΑΤΙΖΟΥΝ ΟΜΟΙΟΠΟΛΙΚΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ ΜΕ ΤΑ ΠΛΗΣΙΕΣΤΕΡΑ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ. ΤΟ ΠΕΜΠΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΕΊΝΑΙ ΧΑΛΑΡΑ ΠΡΟΣΑΡΤΗΜΕΝΟ ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ, ΌΠΩΣ ΦΑΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟ ΣΧΗΜΑ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΤΑ 32 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΙΣΧΥΡΑ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΣΤΟ ΠΛΕΓΜΑ ΤΟΥ ΥΛΙΚΟΥ ΘΩΡΑΚΙΖΟΥΝ ΤΟ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +33e ΤΟΥ ΠΥΡΗΝΑ ΑΦΗΝΟΝΤΑΣ ΈΝΑ ΚΑΘΑΡΟ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +e . ΘΑ ΜΠΟΡΟΥΣΕ ΚΑΝΕΙΣ ΝΑ ΠΕΙ ΌΤΙ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΙΔΙΑΣ ΤΑΞΗΣ ΜΕ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΥΔΡΟΓΟΝΟΕΙΔΟΟΥΣ ΑΤΟΜΟΥ ΜΕ n =4 .

324 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΧΗΜΑΤΙΖΟΥΝ ΟΜΟΙΟΠΟΛΙΚΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ ΜΕ ΤΑ ΠΛΗΣΙΕΣΤΕΡΑ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ. ΤΟ ΠΕΜΠΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΕΊΝΑΙ ΧΑΛΑΡΑ ΠΡΟΣΑΡΤΗΜΕΝΟ ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ, ΌΠΩΣ ΦΑΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟ ΣΧΗΜΑ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΤΑ 32 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΙΣΧΥΡΑ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΣΤΟ ΠΛΕΓΜΑ ΤΟΥ ΥΛΙΚΟΥ ΘΩΡΑΚΙΖΟΥΝ ΤΟ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +33e ΤΟΥ ΠΥΡΗΝΑ ΑΦΗΝΟΝΤΑΣ ΈΝΑ ΚΑΘΑΡΟ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +e . ΘΑ ΜΠΟΡΟΥΣΕ ΚΑΝΕΙΣ ΝΑ ΠΕΙ ΌΤΙ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΙΔΙΑΣ ΤΑΞΗΣ ΜΕ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΥΔΡΟΓΟΝΟΕΙΔΟΟΥΣ ΑΤΟΜΟΥ ΜΕ n =4 . ΛΟΓΩ ΌΜΩΣ ΤΗΣ ΕΠΙΠΛΕΟΝ ΘΩΡΑΚΙΣΗΣ ΑΠΌ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ, Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ 0,01 eV.

325 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ ΓΙΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΤΥΠΟΥ n ΣΕ ΧΑΜΗΛΗ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ. ΈΝΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΤΟΥ ΔΟΤΗ ΕΧΕΙ ΔΙΕΓΕΡΘΕΙ ΑΠΌ ΤΙΣ ΣΤΑΘΜΕΣ ΤΟΥ ΔΟΤΗ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ

326 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΣΤΑΘΜΗ ΤΟΥ ΠΕΜΠΤΟΥ ΗΛΕΚΚΤΡΟΝΙΟΥ ΣΕ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ ΑΠΕΙΚΟΝΙΖΕΤΑΙ ΩΣ ΜΙΑ ΣΤΑΘΜΗ 0,01 eV ΧΑΜΗΛΟΤΕΡΑ ΑΠΌ ΤΗΝ ΒΑΣΗ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ. Η ΣΤΑΘΜΗ ΑΥΤΉ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΤΑΘΜΗ ΔΟΤΗ ΚΑΙ ΤΟ ΑΤΟΜΟ ΠΡΟΣΜΕΙΞΗΣ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΔΟΤΗΣ. ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΠΟΥ ΕΜΦΑΝΙΖΟΝΤΑΙ ΜΕ ΚΙΤΡΙΝΟ ΧΡΩΜΑ ΣΤΗΝ ΕΠΟΜΕΝΗ ΔΙΑΦΑΝΕΙΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΟΥΝ ΩΣ ΔΟΤΕΣ.

327

328 ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ
Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΣΤΑΘΜΗ ΤΟΥ ΠΕΜΠΤΟΥ ΗΛΕΚΚΤΡΟΝΙΟΥ ΣΕ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ ΑΠΕΙΚΟΝΙΖΕΤΑΙ ΩΣ ΜΙΑ ΣΤΑΘΜΗ 0,01 eV ΧΑΜΗΛΟΤΕΡΑ ΑΠΌ ΤΗΝ ΒΑΣΗ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ. Η ΣΤΑΘΜΗ ΑΥΤΉ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΤΑΘΜΗ ΔΟΤΗ ΚΑΙ ΤΟ ΑΤΟΜΟ ΠΡΟΣΜΕΙΞΗΣ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΔΟΤΗΣ. ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΠΟΥ ΕΜΦΑΝΙΖΟΝΤΑΙ ΜΕ ΚΙΤΡΙΝΟ ΧΡΩΜΑ ΣΤΗΝ ΕΠΟΜΕΝΗ ΔΙΑΦΑΝΕΙΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΟΥΝ ΩΣ ΔΟΤΕΣ. ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΔΩΜΑΤΙΟΥ Η ΠΟΣΟΤΗΤΑ kT 0,025 eV , ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΣΗΜΑΝΤΙΚΑ ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΗΝ 0,01 eV. ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΠΕΡΙΒΆΛΛΟΝΤΟΣ ΤΑ ΠΕΡΙΣΣΟΤΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΤΗΣ ΣΤΑΘΜΗΣ ΤΩΝ ΔΟΤΩΝ ΑΠΟΚΤΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΑΡΚΕΤΗ ΏΣΤΕ ΝΑ ΜΕΤΑΠΗΔΗΣΟΥΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΚΑΙ ΝΑ ΣΥΜΒΑΛΟΥΝ ΣΤΗΝ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ.

329 ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΕΙΣ ΔΟΤΩΝ , ΔΗΛΑΔΗ ΗΛΕΚΤ