ΜΗΧΑΝΙΚΕΣ – ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ

Slides:



Advertisements
Παρόμοιες παρουσιάσεις
ΣΤΑΤΙΚΗ Ι Ενότητα 1 η : Ο ΔΙΣΚΟΣ ΚΑΙ Η ΔΟΚΟΣ Διάλεξη: Εσωτερικές δυνάμεις του δίσκου – η δοκός και οι εσωτερικές δυνάμεις της δοκού – τα διαγράμματα της.
Advertisements

ΚΥΤΤΑΡΙΤΙΔΑ.
ΠΕΡΙΦΕΡΕΙΑΚΟΙ ΣΧΕΔΙΑΣΜΟΙ ΚΑΙ ΔΗΜΟΤΙΚΑ ΣΧΕΔΙΑ ΣΤΑ ΝΗΣΙΑ: ΕΜΠΕΙΡΙΕΣ ΚΑΙ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑΤΑ ΝΙΚΟΣ ΣΕΛΛΑΣ, ΜΕΛΕΤΗΤΗΣ Workshops Αλεξανδρούπολη 15 Ιανουαρίου 2016.
Εσωτερικές Ηλεκτρικές Εγκαταστάσεις Ι Ενότητα 4: Υλικά μιας Ε.Η.Ε. Σταύρος Καμινάρης Τμήμα Ηλεκτρολόγων Μηχανικών ΤΕ ΕΛΛΗΝΙΚΗ ΔΗΜΟΚΡΑΤΙΑ Ανώτατο Εκπαιδευτικό.
1 Ζαρικάκη Ελισάβετ. 2 Διακόσμηση τάξης και δημιουργία παραμυθογωνιάς και βιβλιοθήκης μέσα στην τάξη Με μαξιλάρια, χαλάκι και παραμυθάκια που έφεραν τα.
Κεφάλαιο 5 Ενέργεια συστήματος. Εισαγωγή στην ενέργεια Οι νόμοι του Νεύτωνα και οι αντίστοιχες αρχές μας επιτρέπουν να λύνουμε μια ποικιλία προβλημάτων.
1 Ηλεκτρικό πεδίο Πεδίο δυνάμεων –χώρος –υπόθεμα –δύναμη Ηλεκτροστατικό πεδίο δυνάμεων –δύναμη δεν μεταβάλλεται με το χρόνο.
Η ΜΕΤΡΗΣΗ ΤΗΣ ΜΑΖΑΣ ΚΑΙ ΤΟΥ ΒΑΡΟΥΣ. Τι είναι η μάζα ενός σώματος; Μάζα είναι το ποσό της ύλης που περιέχει ένα σώμα.
Γενική εισαγωγή στη φυσικοχημεία Dr. Παρθένα Παναγιωτίδου
ΔΗΜΟΚΡΙΤΕΙΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΡΑΚΗΣ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΔΠΜΣ : ΑΣΚΗΣΗ & ΠΟΙΟΤΗΤΑ ΖΩΗΣ Παυλόπουλος Θεμιστοκλής Α.E.M.: 804 Θέμα : Η εκμάθηση μπάσκετ σε αρχάρια.
1 Ορμή Ώθηση Σχέσεις ώθησης-ορμής Διατήρηση της ορμής Κρούσεις.
ΤΜΗΜΑ ΔΙΟΙΚΗΣΗΣ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ ΕΦΟΔΙΑΣΜΟΥ ΑΡΧΕΣ ΛΟΓΙΣΤΙΚΗΣ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ: Δρ ΠΑΝΑΓΙΩΤΗΣ ΚΩΤΣΙΟΣ ΑΚΑΔΗΜΑΪΚΟ ΕΤΟΣ 2015/2016.
Α ΝΩΤΑΤΗ Σ ΧΟΛΗ ΠΑΙ ΔΑΓΩΓΙΚΗΣ ΚΑΙ Τ ΕΧΝΟΛΟΓΙΚΗΣ Ε ΚΠΑΙΔΕΥΣΗΣ Καθηγητής Σιδερής Ευστάθιος.
1 Μηχανικές Ταλαντώσεις. 2 Μελέτη ελατηρίου Θέση Φυσικού Μήκους (ΘΦΜ) Θέση Ισορροπίας (ΘΙ) ΘΙ -Α +Α mg mg = F ελ mg = kℓ 0 F ελ = kℓ 0 mg = F ελ mg =
Επεξεργασία Ομιλίας & Ήχου
ΑΠΛΗ ΑΡΜΟΝΙΚΗ ΚΙΝΗΣΗ ΑΣΚΗΣΕΙΣ.
ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΦΥΣΙΚΗΣ Ι ΘΕΩΡΙΑ ΣΦΑΛΜΑΤΩΝ
Μερκ. Παναγιωτόπουλος-Φυσικός
Άσκηση 3 (4η Άσκηση εργαστηριακού οδηγού)
Εξίσωση αρμονικού κύματος (Κυματοσυνάρτηση)
Δραστηριότητα: Οι μαθητές σε ομάδες να ταξινομήσουν χημικές ενώσεων με βάση τη διάλυση τους στο νερό και τη μέτρηση της αγωγιμότητας των διαλυμάτων που.
Μηχανική των υλικών Στρέψη Διδάσκων: Γ. Αγγελόπουλος, καθηγητής
Το να γίνεις ευτυχισμένος
Μερκ. Παναγιωτόπουλος - Φυσικός
Δύναμη και κίνηση Γιατί το κιβώτιο σταματά;
Μελέτη της κίνησης οχήματος με βάση πειραματικά δεδομένα
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΣΤΟ ΠΥΘΑΓΟΡΕΙΟ ΘΕΩΡΗΜΑ
Νόμος του Hooke.
για επιφάνειες και ανοξείδωτα Οικονομική λύση για καθαρισμό επιφανειών
ΠΡΟΣΤΑΣΙΑ ΜΕΣΩ ΔΙΑΚΟΠΤΩΝ ΔΙΑΦΥΓΗΣ
Συμβολή κυμάτων.
1.2 ΛΟΓΟΙ ΕΜΦΆΝΙΣΗΣ ΤΩΝ ΚΟΙΝΩΝΙΚΏΝ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ
ΕΜΒΑΔΟΝ ΕΠΙΠΕΔΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ
Γιατί τα πλοία επιπλέουν; Από τον Νεύτωνα στον Αρχιμήδη
Άσκηση 3 Σώμα μάζας m=2kg ηρεμεί σε οριζόντιο επίπεδο. Κάποια στιγμή ασκούνται ταυτόχρονα στο σώμα δύο δυνάμεις F1=10N και F2=5N, όπως φαίνεται στο σχήμα.
ΠΙΝΑΚΕΣ ΔΙΑΝΟΜΗΣ ΓΙΑ ΟΙΚΙΑΚΗ ΧΡΗΣΗ (ΣΥΝΕΧΕΙΑ)
ΕΓΚΑΤΑΣΤΑΣΕΙΣ ΑΣΘΕΝΩΝ ΡΕΥΜΑΤΩΝ
ΣΤΟΧΟΣ : Ο μαθητής να μπορεί να,
ΧΕΙΜΕΡΙΝΟ ΕΞΑΜΗΝΟ ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΚΡΗΤΗΣ – ΠΤΔΕ
Kλυτία, η νύμφη που έγινε ηλιοτρόπιο
ΜΕΛΕΤΗ ΤΗΣ ΕΥΘΥΓΡΑΜΜΗΣ ΟΜΑΛΑ ΕΠΙΤΑΧΥΝΟΜΕΝΗΣ ΚΙΝΗΣΗΣ
التردد حركة دائرية سرعة محيطية سرعة زاوية راديان
الفصل الثاني Chapter Two نظرية الاهتزاز الحر الجامعة المستنصرية
TRƯỜNG THPT QUANG TRUNG - ĐÀ NẴNG
גלים אורנים 2009 פרנסיס דרקסלר.
Μια άλλη εκπαίδευση για τα παιδιά της μειονότητας στη Θράκη
Είναι η ύπαρξη της αγάπης.
Α. Σ. ΠΑΙ. Τ. Ε ΓΕ. Τ. Π. ΜΑ/Ε. Π. ΠΑΙ. Κ
Λίγα (ακόμα) για τον 2ο Νόμο.
Импульстің сақталу заңы. Реактивті қозғалыс.
Импульстің сақталу заңы. Реактивті қозғалыс.
Στοιχεία θεωρίας σφαλμάτων
Ένα γεγονός που συγκλονίζει τη Βυζαντινή Αυτοκρατορία
Ηλεκτρικά δίπολα Όλες οι ηλεκτρικές συσκευές που χρησιμοποιούμε
Σταθερά ΚΕΣΠΕΜ Κομοτηνής Εκπαιδευτικός: Κυριακή Ζαφείράκη Επιστημονική Υπεύθυνη: Μαρία Ζωγραφάκη Επόπτρια: Μαρία Γραμματίκα Τάξη: Στ Αριθμός Παιδιών:
Τεχνολογία & εφαρμογές μεταλλικών υλικών
Тақырыбы: Дененің массасы. Заттың тығыздығы
ΙΝΣΤΙΤΟΥΤΟ ΕΛΛΗΝΙΚΟΥ ΓΑΛΑΚΤΟΣ
Ισορροπία Στερεών Σωμάτων
Αγαπημένο μου παιδί....
Μετατροπές μονάδων Σε πολλά μεγέθη, πολλές μονάδες τους, φτιάχνονται ξεκινώντας από μία που τη λέω βασική. π.χ. για το μέγεθος μήκος: Βασική μονάδα είναι.
Онтологи ба сайэнс “Сайэнсийн тэори” Проф. С. Молор-Эрдэнэ Лэкц 4
ΕΛΕΓΧΟΙ ΟΡΑΤΟΤΗΤΑΣ Επιμήκης αίθουσα με κλειστή σκηνή
Καθηγητής Σιδερής Ευστάθιος
ΑΠΛΗ ΑΡΜΟΝΙΚΗ ΚΙΝΗΣΗ ΑΣΚΗΣΕΙΣ.
2. EYΘΥΓΡΑΜΜΕΣ ΚΙΝΗΣΕΙΣ.
ΠΑΡΟΥΣΙΑΣΗ ΤΟΥ ΤΜΗΜΑΤΟΣ ΕΠΙΣΤΗΜΩΝ ΠΡΟΣΧΟΛΙΚΗΣ ΑΓΩΓΗΣ ΚΑΙ ΕΚΠΑΙΔΕΥΣΗΣ
Λίγα (ακόμα) για τον 2ο Νόμο (και τον 1ο και τον 3ο)
Περί Ορμής.
Καθηγητής Σιδερής Ευστάθιος
Μεταγράφημα παρουσίασης:

ΜΗΧΑΝΙΚΕΣ – ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΑΠΛΗ ΑΡΜΟΝΙΚΗ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΦΘΙΝΟΥΣΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΕΞΑΝΑΓΚΑΣΜΕΝΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΣΥΝΘΕΤΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ

ΠΕΡΙΟΔΙΚΗ ΚΙΝΗΣΗ Π.χ. η λειτουργία της καρδιάς η περιστροφή της Γης γύρω από τον Ήλιο κ. α. Χαρακτηριστικά μεγέθη: Περίοδος (Τ=t/N) Συχνότητα (f=N/t) Γωνιακή συχνότητα: ω=2πf=2π/T Μονάδες στο S.I.; T→s, f→ 1/s s-1 Hz ω→rad/s Κίνηση μεταξύ δυο ακραίων θέσεων: ΤΑΛΑΝΤΩΣΗ π.χ εκκρεμές Αν η τροχιά ευθύγραμμη: ΓΡΑΜΜΙΚΗ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗ Θέση ισορροπίας (Θ.Ι.) ΣF=0 Απομάκρυνση (x ή y) Πλάτος (x0 ή y0 ή Α)

Μια ορισμένη χρονική στιγμή της εξέλιξης του φαινομένου – όποια θέλουμε- την επιλέγουμε ως ΑΡΧΗ ΤΩΝ ΧΡΟΝΩΝ. Συνήθως επιλέγουμε τη στιγμή που το σώμα διέρχεται από τη θέση ισορροπίας και κινείται προς τα θετικά του άξονα. Από κει και πέρα « ΠΕΡΙΓΡΑΦΗ ΤΗΣ ΚΙΝΗΣΗΣ » σημαίνει « να απαντήσουμε σε τρία βασικά ερωτήματα » α. πού θα βρίσκεται ο ταλαντωτής σε κάθε στιγμή στο μέλλον ; β. ποιος θα είναι ο ρυθμός μεταβολής της θέσης του ( η ταχύτητά του ) σε κάθε στιγμή στο μέλλον; γ. ποιος θα είναι ο ρυθμός μεταβολής της ταχύτητάς του ( η επιτάχυνσή του ) σε κάθε στιγμή στο μέλλον ;

Αν x= Αημ(ωt+φ): ΓΡΑΜΜΙΚΗ ΑΡΜΟΝΙΚΗ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗ τότε αποδεικνύεται : υ = ωΑσυν(ωt+φ)=υmaxσυν(ωt+φ) και: a=-ω2 Αημ(ωt+φ)= -amaxημ(ωt+φ)=-ω2x το (-) στην επιτάχυνση σημαίνει ότι έχουμε επιβραδυνόμενη κίνηση; Όχι! ονομάζουμε: φάση: (ωt+φ) αρχική φάση: (φ) Ερώτηση: Ποια η σχέση της φ με την αρχική απομάκρυνση (d); ημφ=d/Α όμως F= ma = -m ω2 Αημ(ωt+φ) = -m ω2x ονομάζουμε σταθερά επαναφοράς: D=mω2  F = -Dx Συνθήκη αρμονικής ταλάντωσης Παράδειγμα γ.α.τ. Όπου D=k διότι για το ελατήριο F=-kx Ακραία θέση Θ.Ι. Α Ακραία θέση k x D=mω2 ω= m  Παράδειγμα 1.1

ΑΣΚΗΣΗ Σώμα εκτελεί Α.Α.Τ. και η ταχύτητα μεταβάλλεται σύμφωνα με τη σχέση υ=2συν4πt (S.I.). Δίνεται συνπ/3=0,5 και π2≈10. Να υπολογιστεί: α) Η απόσταση των δύο ακραίων θέσεων. β) Η επιτάχυνση όταν η απομάκρυνση του σώματος είναι x=+A. γ) Η ταχύτητα τη χρονική στιγμή t= 1s/12 δ) Αν η μάζα του ταλαντούμενου σώματος είναι m=0,2kg να υπολογιστεί η σταθερά επαναφοράς του συστήματος και ο ρυθμός μεταβολής της ορμής τη χρονική στιγμή κατά την οποία η απομάκρυνση είναι x=-A/2.

στο άκρο της ταλάντωσης x > 0 α < 0 υ = 0 άξονας x ο ταλαντωτής στη ΘΕΣΗ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ x = 0 α = 0 υ > 0 x > 0 α < 0 υ > 0 Θέση ( απομάκρυνση) ταχύτητα x > 0 α < 0 επιτάχυνση υ > 0 ο ταλαντωτής στο άκρο της ταλάντωσης x > 0 α < 0 υ = 0 x > 0 α < 0 υ < 0 x > 0 α < 0 υ < 0 ο ταλαντωτής στη ΘΕΣΗ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ x = 0 α = 0 υ < 0 x < 0 α >0 υ < 0 x < 0 α >0 υ < 0 ο ταλαντωτής στο άκρο της ταλάντωσης x < 0 α >0 υ = 0

F x F=-Dx y=a.x+b με α<0, b=0 DA -DA A -A θέση x δύναμη F

τι είναι αυτό ωt +φ που εμφανίζεται μαζί με το ημίτονο; γωνία ; έστω ένα υλικό σημείο σε ΟΜΑΛΗ ΚΥΚΛΙΚΗ ΚΙΝΗΣΗ με περίοδο Τ. Αποδεικνύεται ότι η ΓΕΩΜΕΤΡΙΚΗ ΠΡΟΒΟΛΗ του σε έναν οποιοδήποτε άξονα εκτελεί ΑΡΜΟΝΙΚΗ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗ τη χρονική στιγμή t x = A ημ(ωt+φ) στην ΑΡΧΗ ΤΩΝ ΧΡΟΝΩΝ ωt φ Εάν κατά την αρχή των χρόνων το κυκλικά κινούμενο σημείο βρίσκεται σε μια ορισμένη θέση η γωνία που θα έχει διαγράψει η επιβατική ακτίνα σε χρονικό διάστημα t, θα είναι ωt η ΦΑΣΗ της ταλαντευόμενης προβολής του τη χρονική στιγμή t: (ωt+φ)

Τι ονομάζουμε δυναμική ενέργεια; Την ενέργεια λόγω θέσης ή κατάστασης Στην γ.α.τ. η δυναμική ενέργεια: U= Dx2= όπου: x=Aημ(ωt+φ) = DA2ημ2(ωt+φ)= αφού D=mω2 = mω2Α2ημ2(ωt+φ) Τι ονομάζουμε κινητική ενέργεια; Κ= mυ2= όπου: υ=ωAσυν(ωt+φ) = mω2Α2συν2(ωt+φ)= (αφού D=mω2) = DA2συν2(ωt+φ) Τι ονομάζουμε μηχανική ενέργεια; ΕΜ=U+K= = DA2ημ2(ωt+φ)+ DA2συν2(ωt+φ)= = DA2 Αρχή διατ. της μηχ. ενέργειας: U1+K1= U2+K2=Umax=Kmax= EM

ΓΡΑΦΙΚΕΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΕΙΣ AΔΜΕ: U1+K1= U2+K2=EM Αν στην άκρη σφαιριδίου βρίσκεται η μύτη ενός μαρκαδόρου και δίπλα του υπάρχει ένα λευκό χαρτί, κατά τη διάρκεια της ταλάντωσης θα αφήνει στο ακίνητο χαρτί μία ίσια γραμμή η οποία αποτελεί, βέβαια, μία πληροφορία για την κίνηση, χωρίς όμως να φανερώνει τίποτα για την ιδιαιτερότητα της εξέλιξής της. Εάν, όμως, κάποιος αρχίσει να μετακινεί το χαρτί με σταθερή ταχύτητα, κάθετα στη διεύθυνση της τροχιάς, (σε μια διαδικασία σαν εκείνη του σεισμογράφου) η εικόνα που θα προκύψει μας αποκαλύπτει την εξέλιξη της κίνησης μέσα στον χρόνο AΔΜΕ: U1+K1= U2+K2=EM CD

ΓΡΑΦΙΚΕΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΕΙΣ (αν φ=0) ΓΡΑΦΙΚΕΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΕΙΣ (αν φ=0) x= Αημωt υ = υmaxσυνωt a= -amaxημωt

ΑΣΚΗΣΗ Σώμα εκτελεί Α.Α.Τ. Στο παρακάτω σχήμα φαίνεται η γραφική παράσταση επιτάχυνσης-χρόνου: Να υπολογιστούν: α) Το πλάτος της ταλάντωσης. β) Η συχνότητα και η γωνιακή συχνότητα. γ) Να βρεθεί η εξίσωση ταχύτητας-χρόνου και να σχεδιαστεί το αντίστοιχο ποσοτικό διάγραμμα. δ) Να κάνετε το διάγραμμα επιτάχυνσης-απομάκρυνσης (ποσοτικό).

U1+K1= U2+K2=EM=Umax=Kmax U= DA2ημ2ωt K= DA2συν2ωt E= DA2 AΔΜΕ: U1+K1= U2+K2=EM=Umax=Kmax

H U=f(x); U= Dx2 y= αx2 + βx + γ H K=f(x); Κ=Ε-U=> K=E - Dx2 -Α Α x

ΓΡΑΦΙΚΕΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΕΙΣ (αν φ≠0) ΓΡΑΦΙΚΕΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΕΙΣ (αν φ≠0) x= Αημ(ωt+φ) υ = υmaxσυν(ωt+φ)= υmaxημ(ωt+φ+π/2) a= -amaxημ(ωt+φ)= amaxημ(ωt+φ+π) * *Φάση γενικά ονομάζουμε την γωνία που υπεισέρχεται στο ημίτονο. έτσι η φάση της x είναι ωt+φ της υ είναι ωt+φ+π/2 της a είναι ωt+φ+π Ερωτήσεις:1.1-1.8 ΑΥΤΕΠΑΓΩΓΗ

ΑΣΚΗΣΗ Στο παρακάτω διάγραμμα παριστάνεται η επιτάχυνση ενός σώματος μάζας m=2kg, που εκτελεί απλή αρμονική ταλάντωση σε συνάρτηση με το χρόνο. α) Να υπολογίσετε τη γωνιακή συχνότητα ω και το πλάτος ταλάντωσης Α. β) Να γράψετε την εξίσωση που δίνει τη φάση της ταλάντωσης φ σε συνάρτηση με το χρόνο t. γ) Να παραστήσετε γραφικά την επιτάχυνση a σε συνάρτηση με την απομάκρυνση x, σε κατάλληλα βαθμολογημένους άξονες. δ) Να υπολογίσετε την αλγεβρική τιμή της ορμής του σώματος τη χρονική στιγμή t1=πs/30.

Ασκήσεις (βιβλίου): 1.27 (ΓΑΤ βλέπε παράδειγμα 1.1) 1.28 (χρήση ΑΔΜΕ για την ταλάντωση) 1.29 (για την θέση ισορροπίας ΣF=0) Προβλήματα (βιβλίου): 1.37 (εύρεση αρχικής φάσης) 1.38 (Fελατήριου=-kΔl ≠ Fεπαναφοράς=-Dx) 1.39 (επίλυση τριγωνομετρικής ανισότητας) 1.40 (στις κρούσεις με ακίνητα εμπόδια όχι ΑΔΟ) 1.41 (στις κρούσεις ΑΔΟ) 1.46 (για κάθε κομμάτι κίνησης το δικό του χρόνο) 1.47 (κρούσεις) 1.48 ( « )