Bero-transmisio mekanismoak

Beroa 3 mekanismoren bitartez transmititu daiteke: KONDUKZIOA (Fourier-en legea) KONBEKZIOA (Newton-en hozketa-legea) ERRADIAZIOA (Stefan-Boltzman-en legea) T2 G Q T1

Fourier-en legea : KONDUKZIOA Tenperatura eremua  =  (x,y,z,t ) Tenperatura gradientea Grad  = (/n) n z n Grad  =   = (/x) i + (/y) j + (/z) k  x y Fourier-en legea : q = Q/A = - k (θ)   q = qx i+ qy j+ qz k= -[ kx ()  ] i - [ky ()  ] j - [kz ()  ] k

dQsartu + dQgaratu = dQirten + dEmetatu Kondukzioaren ekuazio orokorra: qz+dz z qx qG qy qy+dy qx+dx y qG= elementuan barne garatutako beroa (W/m3) qz x Energia-balantzea eginez: dQsartu + dQgaratu = dQirten + dEmetatu dQsartu = qx dydz + qy dxdz + qz dxdy dQgaratu = qG dV dQirten = qx+dx dydz + qy+dy dxdz + qz+dz dxdy dEmetatu = cp /t dm =  dV cp /t

Fourier aplikatuz: qx = -k()/x qx dydz + qy dxdz + qz dxdy + qG dV = qx+dx dydz + qy+dy dxdz + qz+dz dxdy +  dV cp /t Fourier aplikatuz: qx = -k()/x Taylor-en seriean garatuz: qx+dx = qx + ( qx/x) dx qx + [ (-k()/x) / x ] dx qG dV = [ (-k()/x) / x ] dx dydz + [ (-k()/y) / y ] dy dxdz + [ (-k()/z) / z ] dz dxdy +  dV cp /t = [ -k() ] dV +  dV cp /t qG = [ -k() ] +  cp /t

Hipotesiak: materiale isotropoa K()x = K()y = K()z propietate fisikoak konstanteak K() = K = Kte qG = kte Kondukzioaren ekuazio orokorra k 2  + qG =  cp /t 2  = laplaziarra: Koordenatu kartesiarretan 2  = 2/x2 + 2/y2 + 2/z2 Koordenatu zilindrikotan 2  = 1/r (r/r)/r + 1/r2  2/2 + 2/z2 Koordenatu esferikotan 2  = 1/r2 (r2/r)/r + ...

koordenatu kartesiarrak 2  = 2/x2 + 2/y2 + 2/z2 2  = laplaziarra: koordenatu kartesiarrak 2  = 2/x2 + 2/y2 + 2/z2

2  = laplaziarra koordenatu zilindrikoak 2  = 1/r (r/r)/r + 1/r2  2/2 + 2/z2  z r 2  = laplaziarra: koordenatu esferikoak 2  = 1/r2 (r2/r)/r + 1/(r2senΦ) (senΦ /Φ)/ Φ + 1/(r2sen2Φ) 2/2 r Φ 

Pareta laua bero garapenik gabe Kondukzioaren ekuazio orokorra a 2  + qG/  cp = /t Tenperatura eremua =  ( x,y,z,t ) Errejimen egonkorra /t = 0 p1 λ  =  ( x,y,z ) y z p2 x Bero garapenik gabe qG = 0 L a 2  = 0 λ 2  = 0

Pareta laua bero garapenik gabe Grad  =   = (/x) i + (/y) j + (/z) k Grad  =   = (/x) = d/dx  =  ( x ) Fluxu dimentsiobakarrekoa z y x

q 1 2 L Fluxu dimentsiobakarrekoa Laplaziarra 2  = 2/x2 = d2/dx2 λ2  = 0 2  = d2/dx2 = 0 1 q d/dx = C1 (x) (x) = C1 x + C2 → Lerro zuzena 2 x L

C1 eta C2 integrazio konstanteak ingurune-baldintzak aplikatuz askatzen dira: 1. ing. bald.: x = 0  = 1 2. ing. bald.: x = L  = 2 1 1.i.b.: 1 = C1· 0 + C2 → C2 = 1 (x) 2.i.b.: 2 = C1·L + 1 → C1 = (2 - 1) / L 2 x Tenperatura-distribuzioa q (x) = 1 + (2 - 1) x / L L

Fourier-en legea aplikatuz: qx = - λ = - λ d/dx = - λ [ (2 - 1) / L ] = λ / L · ( 1 - 2 ) = kte

Ohm-en legea Fourier-en legea Analogia elektrikoa Ohm-en legea Fourier-en legea I = V2-1 / R q = 2-1 / (L / λ ) 2-1 = potentzial termiko diferentzia L / λ = erresistentzia termikoa V2-1 = Potentzial elektriko diferentzia R = erresistentza elektrikoa I = flujo de carga eléctrica q = Bero-fluxua R ( m2 º C / W ) pareta lauaren erresistentzia termikoa I 1 2 q V1 V2 k L R

Pareta konposatua 1 y z 4 x λ 2  =0 Geruza bakoitzarentzat: Kondukzioaren ekuazio orokorra, errejimen egonkorrean, fluxu unidimentsionala eta bero garapenik gabe : λ 2  =0 Geruza bakoitzarentzat: λ i2 i = 0 1 2 i = d2i/dx2 = 0 λ1 λ2 y λ3 di/dx = C1 z 4 i(x) = C1 x + C2 → Recta x n geruzen kasuan 2n integrazio konstante sortuko dira ( C1,…., C2n ) eta askatzeko 2n ingurune baldintza beharko dira L1 L2 L3

1. mailako 2 ingurune baldintza: Pared plana sin generación interna de calor 1. mailako 2 ingurune baldintza: q1 q2 q3 1. i.b.: x = 0  = 1 2. i.b.: x = L1+L2+L3+…Ln  = n+1 1(x) 2(x) λ2 λ1 1. mailako n-1 ingurune baldintza: λ2 3(x) x 3. i.b.: x = L1 1(x) = 2(x) . n+1. i.b.: x = L1+L2+L3+…Ln-1 n-1 (x) = n (x) L1 L2 L3 4. mailako n-1 ing. bald.: n+2. i.b.: x = L1 q(x)1 = q(x)2 . 2n. i.b.: x = L1+L2+L3+…Ln-1 q(x)n-1 = q(x)n 2n ekuazio-sistema garatzen da 2n ezezagunekin

Fourier aplikatuz 1. geruzan: Geruza bakoitza banaka aztertuz: Fourier aplikatuz 1. geruzan: q1 q2 q3 q = - (2- 1) / (L1/λ1) → 1 - 2 = q · L1/ λ1 2(x) 1(x) Fourier aplikatuz 2. geruzan: λ2 λ1 q = - (3- 2) / (L2/λ2) → 2 - 3 = q · L2/ λ2 . 3(x) λ2 L1 L2 L3 Ln Fourier aplikatuz n. geruzan: q = - (n+1- n) / (Ln/λn) → n - n+1 = q · Ln/ λn 1- n+1 = q · ( L1/ λ1 + L2/ λ2 …+ Ln/ λn ) q = ( 1- n+1 ) / ( L1/ λ1 + L2/ λ2 +…..+ Ln/ λn ) R pareta konposatuaren erresistentzia termikoa

Analogia elektrikoa λ1 λ2 λ3 λ4 λ5 R3 R5 R1 R2 R4 L1 L2 L3 L4 L5 2(x) 3(x) 1(x) L1 L2 L3 L4 L5 Zirkuito elektriko baliokidea: R3 R5 R1 R2 R4

Pareta konposatuaren analogia elektrikoa 1 λ1 λ2 R2 R3 R1 λ3 q 4 q L1 L2 L3 q = ( 1 - 4 ) / ( R1 + R2 + R3 ) 1 λ1 R1 Q q λ2 R2 2 λ3 R3 L Q = ( 1 - 2 ) · ( 1/ R1 +1/ R2 + 1/ R3 ) Ri = Li / Ai λi

Pareta zilindrikoa bero-garapenik gabe Kondukzioaren ekuazio orokorra a 2  + qG/  cp = /t r2 z 1 2 Q r1 Tenperatura eremua =  ( r,Φ, z ) Errejimen egonkorra /t = 0 r  =  ( r,Φ,z ) Bero-garapenik gabe qG = 0 a 2  = 0 λ 2  = 0

Pareta zilindrikoa bero-garapenik gabe   = r(/r) + 1/r (/) + (/z) z Grad  =   = r(/r) = rd/dr  =  ( r ) Φ r Fluxu dimentsiobakarrekoa

z r Fluxu unidimentsionala λ2  = 0 Q Laplaziarra 2  = 1/r · (r/r)/r = 1/r · d(rd/dr)/dr 1 Q 1/r d(rd/dr)/dr = 0 d(rd/dr)/dr = 0 rd/dr = C1 → d/dr = C1/ r (r) = C1 lnr + C2 → exponentziala 2 r r2 r1 1.ing. baldintza: r = r1  = 1 2. ing. baldintza : r = r2  = 2

C2 = 1 - lnr1 [( 1 - 2 ) / ln ( r1 / r2 )] 1.i.b. : 1 = C1 lnr1 + C2 2.i.b. : 2 = C1 lnr2 + C2 C1 = ( 1 - 2 ) / ln ( r1 / r2 ) C2 = 1 - lnr1 [( 1 - 2 ) / ln ( r1 / r2 )] (r) = [( 1 - 2 ) / ln ( r1 / r2 )] lnr + 1 - lnr1 [( 1 - 2 ) / ln ( r1 / r2 )] (r) = [( 1 - 2 ) ln ( r / r1 ) / ln ( r1 / r2 )] + 1 1 r 2

Bero-fluxua pareta zilindrikoan Fourier aplikatuz: Qr = - λ A = - λ A d/dr = - λ 2 r L · ( 1 - 2 ) / r ln ( r1 / r2 ) = Qr = ( 1 - 2 ) / [ ln ( r2 / r1 ) / 2 λ L ] R ( º C / W ) pareta zilindrikoaren errresistentzia termikoa R = ln ( r2 / r1 ) / 2 λ L

Pareta zilindriko konposatua Q R1 = ln ( r2 / r1 ) / 2 λ1 L R2 = ln ( r3 / r2) / 2 λ2 L

Pareta esferikoa bero-garapenik gabe Kondukzioaren ekuazio orokorra a 2  + qG/  cp = /t φ r2 Tenperatura-eremua =  ( r,Φ,φ,t ) errejimen egonkorra /t = 0 r1 Φ  =  (r,Φ,φ ) Bero-garapenik gabe qG = 0 a 2  = 0 λ 2  = 0

Grad  =   = /r + 1/rsenφ (/Φ) + 1/r (/φ) Grad  =   = (/r) = d/dr  =  ( r) Fluxu unidimentsionala 2  = 0 = 1/r2 d(r2d/dr)/dr d(r2d/dr)/dr = 0 r2d/dr = C1 d/dr = C1 / r2 (r) =C1 / r + C2

1.i.b.: r = r1  = 1 2. i.b.: r = r2  = 2 1.i.b. : 1 = C1 / r1 + C2 2.i.b.: 2 = C1 / r2 + C2 C1 = ( 1 - 2 ) / ( 1/ r1 - 1/ r2 ) C2 = 1 - ( 1 - 2 ) / r1 ( 1/ r1 - 1/ r2 ) (r) =C1 / r + C2 = ( 1 - 2 ) / r ( 1/r1 - 1/r2 ) + 1 - ( 1 - 2 ) / r1 ( 1/r1 - 1/r2 ) = (r) = 1 + ( 1 - 2 ) · [ ( 1/r - 1/r1 ) / ( 1/r1 - 1/r2 ) ]

Bero-fluxua pareta esferikoan Fourier-en legea: Qr = - λ A = -λ A d/dr = -λ 4 r2 ( 1 - 2 ) / r2( 1/r1 - 1/r2 ) = Qr = ( 1 - 2 ) / [( 1/r2 - 1/r1 )/ 4  λ ] Pareta esferikoaren erresistentzia termikoa : R = ( 1/ r2 - 1/ r1 )/ 4  λ = ( r2 -r1 ) / 4  λ r2 r1 Q R r2 r1 I

(ariketaren ingurune baldintzak aplikatuz) Errejimen egonkorrean /t = 0 k 2  + qG = 0 1.kondukzioaren ekuazio orokorra ebatzi tenperatura-distribuzioa (ariketaren ingurune baldintzak aplikatuz) 2. Fourier-en legea aplikatu bero-transmisioa Aztertuko ditugun kasuak: Pareta laua bero-garapenarekin eta garapenik gabe Pareta zilindrikoa “ “ Pareta esferikoa “ “

1. Kasua: pareta laua bero-garapenarekin k 2  + qG =  cp /t  =  ( x,y,z,t ) Errejimen egonkorra Fluxu unidimentsionala p p qG  =  ( x ) x Q k 2  + qG = 0 L L non 2  = 2/x2 = d2 /dx2 k 2  + qG = k d2 /dx2 + qG = 0 d2 /dx2 = -qG/k d/dx = -qG x / k + C1 (x) = -qGx2/2k + C1 x + C2

1.ingurune baldintza: x= 0 qx=0 d/dx = 0 C1 eta C2 integrazio konstanteak kalkulatzeko, ingurune baldintzak aplikatu: 1.ingurune baldintza: x= 0 qx=0 d/dx = 0 2. Ingurune baldintza: x = + L  = p L x p Q qG (x) 1.i.b. aplikatuz: d/dx = 0 = -qG/k 0 + C1 C1 = 0 2.i.b. aplikatuz: p = -qG L2 /2k + 0 + C2 C2 = p + qG L2 /2k Paretan barneko tenperatura-distribuzioa (x) = -qG (L2 -x2 ) /2k + p

Q = Qx = L + Qx = -L = 2AL qG = V qG Fourier-en legea aplikatuz: Qx = - k A = -k A d/dx = -k A ( -qGx/k ) Qx= A qG x Paretatik kanpo guzira transmititutako bero-jarioa: Q = Qx = L + Qx = -L = 2AL qG = V qG

2. Kasua: pareta laua bero-garapenik gabe k 2  + qG =  cp /t 1 (x) Kasu honetan qG = 0 k 2  = 0 2 2  = d2 /dx2 = 0 d/dx = C1 (x) = C1 x + C2 Q x L 1.ingurune baldintza: x = 0  = 1 2. Ingurune baldintza: x = L  = 2 Ordezkatuz: (x) = (2 - 1) x/L + 1

Ohm-en legea Fourier-en legea Fourier-en legea aplikatuz: Qx = - k A = -k A d/dx = -k A C1 = Q = k A ( 1 - 2 )/ L Analogia elektrikoa: Ohm-en legea Fourier-en legea I = V2-1 / R Q = 2-1 / (L / k A ) Pareta lauaren erresistentzia termiko baliokidea: RTP = L / k A I 1 2 Q V1 V2 k L R

1 Q 4 Q 1 Q Q 2 Pareta konposatuak: k1 k2 R1 R2 R3 k3 L1 L2 L3 Q = ( 1 - 4 )/ ( R1 + R2 + R3 ) k1 R1 1 Q Q k2 R2 2 k3 R3 L Q = ( 1 - 2 ) x ( 1/R1 +1/ R2 + 1/R3 )

3. Kasua: pareta zilindrikoa bero-garapenarekin k 2  + qG =  cp /t R r z p Q qG =  ( r, ,z,t ) Errejimen egonkorra Fluxu unidimentsionala =  ( r ) k 2  + qG = 0 k2  + qG = 0 = k [1/r d(rd/dr)/dr] + qG 1/r d(rd/dr)/dr = -qG/k d(rd/dr)/dr = - r qG/k rd/dr = - r2 qG/2k + C1 d/dr = - r qG/2k + C1/r (r) = - r2 qG/4k + C1 lnr + C2

z 1.ingurune baldintza: r= 0 qr=0 d/dr = 0 2. Ingurune baldintza: r = R  = p 1.i.b. aplikatuz: d/dr = 0 C1 = 0 2.i.b. aplikatuz: p = -qG R2 /4k + 0 + C2 C2 = p + qG R2 /4k z Ordezkatuz: (r) = p + qG ( R2 - r2 ) /4k p r Fourier-en legea aplikatuz: Qr = - k A = -k A d/dr = -k 2 r L ( - r qG/2k ) =  L r2 qG Qr =  L r2 qG = V qG = QG

4. Kasua: pareta zilindrikoa bero-garapenik gabe 1 2 Q r1 k 2  + qG =  cp /t Kasu honetan qG = 0 k 2  = 0 2  = 0 = [1/r d(rd/dr)/dr] r 1/r d(rd/dr)/dr = 0 d(rd/dr)/dr = 0 rd/dr = C1 d/dr = C1/r (r) = C1 lnr + C2 1.ingurune baldintza: r= r1  = 1 2. Ingurune baldintza: r = r2  = 2

1.i.b. aplikatuz: 1 = C1 lnr1 + C2 C1 = ( 1 - 2 ) / ln ( r1 / r2 ) C2 = 1 - lnr1 [( 1 - 2 ) / ln ( r1 / r2 )] (r) = [( 1 - 2 ) / ln ( r1 / r2 )] lnr + 1 - lnr1 [( 1 - 2 ) / ln ( r1 / r2 )] (r) = [( 1 - 2 ) ln ( r / r1 ) / ln ( r1 / r2 )] + 1 1 r 2

Q Fourier-en legea aplikatuz: Qr = - k A = -k A d/dr = -k 2 r L( 1 - 2 ) / r ln ( r1 / r2 ) = Qr = ( 1 - 2 ) / [ ln ( r2 / r1 ) / 2 k L ] Pareta zilindrikoaren erresistentzia termiko baliokidea: RTZ = ln ( r2 / r1 ) / 2 k L Pareta konposatuak: R1 R2 r1 r2 r3 Q R1 = ln ( r2 / r1 ) / 2 k1 L R2 = ln ( r3 / r2) / 2 k2 L

5.Kasua: pareta esferikoa bero-garapenarekin k 2  + qG =  cp /t =  ( r, ,z,t ) Errejimen egonkorra Jario unidimentsionala R    =  ( r ) k2  + qG = 0 = k [1/r2 d(r2d/dr)/dr] + qG 1/r2 d(r2d/dr)/dr = -qG/k d(r2d/dr)/dr = - r2 qG/k r2d/dr = - r3 qG/3k + C1 d/dr = - r qG/3k + C1 / r2 (r) = - r2 qG/6k - C1 / r + C2 1.ingurune baldintza: r = 0 qr=0 d/dr = 0 2. Ingurune baldintza: r = R  = p

Q 1.i.b. aplikatuz: d/dr = 0 C1 = 0 2.i.b. aplikatuz: p = -qG R2 /6k + 0 + C2 C2 = p + qG R2 /6k Ordezkatuz: (r) = p + qG ( R2 - r2 ) /6k Fourier-en legea aplikatuz: Qr = - k A = -k A d/dr = -k 4 r2 (- r qG/3k ) = 4/3 (  r3 ) qG Qr = 4/3 (  r3 ) qG = V qG = QG Q

6. Kasua: pareta esferikoa bero-garapenik gabe k 2  + qG =  cp /t r2 r1 2  = 0 = 1/r2 d(r2d/dr)/dr d(r2d/dr)/dr = 0 r2d/dr = C1 d/dr = C1 / r2 (r) =C1 / r + C2 1.ingurune baldintza: r= r1  = 1 2. Ingurune baldintza: r = r2  = 2 1.i.b. aplikatuz: 1 = C1 /r1 + C2 2.i.b. aplikatuz: 2 = C1 / r2 + C2 C1 = ( 1 - 2 ) / ( 1/r1 - 1/r2 ) C2 = 1 - ( 1 - 2 ) / r1 ( 1/r1 - 1/r2 )

(r) =C1 / r + C2 = ( 1 - 2 ) / r ( 1/r1 - 1/r2 ) + 1 - ( 1 - 2 ) / r1 ( 1/r1 - 1/r2 ) = Fourier-en legea aplikatuz: Qr = - k A = -k A d/dr = -k 4 r2 ( 1 - 2 ) / r2( 1/r1 - 1/r2 ) = Qr = ( 1 - 2 ) / [( 1/r2 - 1/r1 )/ 4  k ] Pareta esferikoaren erresistentzia termiko baliokidea: RTE = ( 1/r2 - 1/r1 )/ 4  k = ( r2 -r1 )/ [r2 r1 4  k ] r2 r1 RTE Q I

KONBEKZIOA Fluidoaren molekulen arteko distantzia handia dela eta, kondukzio bidezko bero-transmisioarekiko erresistentzia termikoa handia da. Molekulen arteko loturak aulak izanik, bero dagoen molekula fluidoan barne mugi daiteke, berarekin batera energia termikoa garraiatuz bero-transmisioa. Materia garraio bitartez gertatzen den bero-transmisio mekanismo honi KONBEKZIO deritzaio.

Konbekzio bidezko bero-transmisioa, faktore askoren araberakoa da: Jariakinaren abiadura ( c ) Ukipen-azaleraren geometria eta ezaugarriak Jariakinaren propietate fisikoak (  ,  ) Solidoaren propietate fisikoak ( k , cp ) etab. Denak laburbiltzeko, koefiziente bat erabiltzen da: h = konbekzio-koefiziente edota pelikula-koefizientea. h pelikula-koefizientea, korrelazio esperimentalen bitartez kalkulatzen da.

Newton-en hozketa-legea: Q = h A  Newton-en hozketa-legea: h ( W/m2K) Analogia elektrikoa: R Q I h R = 1 / h A

U : Bero-transmisio koefiziente orokorra h2 k L 2 1 h1 k b R1 R2 R3 Q KONBEKZIOA KONDUKZIOA KONBEKZIOA R = R1 + R2 + R3 = 1/A ( 1/h1 + L/k + 1/h2 ) Q = ( b - k ) / R = A ( b - k ) / [ 1 / h1 )+ L / k + 1 / h2 ] U =1 / [ 1 / h1 )+ L / k + 1 / h2 ] Q = U A 

h2 h1 R1 R2 R3 Q KONBEKZIOA KONDUKZIOA KONBEKZIOA R = R1 + R2 + R3 = 1/2L ( 1/r1h1 + 1/k ln(r2/r1) + 1/r2h2 ) Q = ( b - k ) / R = 2 r2 L ( b - k ) / [ (r2 / r1 h1 )+ ( r2 / k )ln(r2/r1) + 1 / h2 ] Q = U2 A2  U2 =1 / [ (r2 / r1 h1 )+ ( r2 / k )ln(r2/r1) + 1 / h2 ]

KONBEKZIO BEHARTUA Reynolds zenbakia: Jariakinaren inertzia indarren eta liskatasun indarren arteko erlazioa. Re = c  /  Prandtl zenbakia: Jariakinean barne beroa zein abiaduraz transmititzen den adierazten du. Pr = cP  / k Nusselt zenbakia: jarikaina eta paretaren arteko bero-transmisioa adierazten du. Nu =  h / k Parametro hauen arteko erlazioa esperimentalki lortu behar da, ereduekin entsaiatuz. Nu = f ( Re,Pr )

ZENBAIT KORRELAZIO ESPERIMENTAL 1.kasua: Tutueria baten barnekaldeko konbekzioa, jarioa zurrunbilotsua denean.  = 4A/Pbustita  = D c c n=3 hoztutzen bada n= 4 berotzen bada Dittus-Boelter Nu = 0,023 Re 0,8 Pr n D.B. aplikatzeko baldintzak: - Re >2100 (zurrunbilotsua) - parametro adimentsionalak jariakinaren batazbesteko tenperaturan

2.kasua: Gainazal lau batean zeharreko konbekzio behartua. xkr Parametroak pelikula- -batazbesteko tenperaturan neurtuak: m = ( p + f ) / 2  = L Re < 5·104 5·105 Fluxu laminarra NuL = 0,664 ReL 1/2 Pr 1/3 L  xkr Fluxu zurrunbilotsua Re > 5·104 5·105 Nu = 0,036 ReL0,8 Pr 1/3 L  xkr Fluxu mistoa Nu = 0,036 Pr 1/3 (ReL0,8 -23.200) L  xkr

3.kasua: Zilindro baten kanpokaldeko gainazalarekiko korronte gurutzatu baten konbekzio behartua. c  = D Parametroak pelikula- -batazbesteko tenperaturan neurtuak: Churchill-Bernstein Nu = 0,3+ [(0,62 Re1/2Pr 1/3)/ [1+(0,4/Pr)2/31/4 · [1+(Re/282.000)1/2   4.kasua: Esfera baten kanpokaldeko gainazalarekiko korronte gurutzatu baten konbekzio behartua.  = D Whitaker Nu = 2+(0,4Re1/2+0,06Re2/3)Pr0,4

Rayleigh-en zenbakia: Ra = Gr · Pr KONBEKZIO NATURALA x θ c pareta Flotazio-indarrak Liskatasun indarrak Grashof zenbakia: Fluidoaren igotze indarren eta liskatasun indarren arteko erlazioa. Gr = g32 / 2 Gas idealetan :  = 1/T Grashof zenbakia handiagoa den neurrian, handiagoa izango da jariakinaren mugimendu librea Nu = f ( Gr, Pr ) Rayleigh-en zenbakia: Ra = Gr · Pr

Gr·Pr > 108 jario zurrunbilotsua 1.kasua: Zilindro horizontal baten kanpokaldeko gainazalarekiko konbekzio naturala.  = D 104< Gr <109 h = 1,32 [ (-f) / D ]1/4 109< Gr <1012 h = 1,25 (-f)1/3  = gainazal tenperatura f = jariakinaren tenperatura 2.kasua: Plaka bertikal baten gainazalarekiko konbekzio naturala.  = L 104< Gr <109 h = 1,42 [ (-f) / L ]1/4 109< Gr <1012 h = 1,31 (-f)1/3