ΣΤΑΤΙΚΗ Ι Ενότητα 2 η : Ο ΔΙΚΤΥΩΤΟΣ ΔΙΣΚΟΣ Διάλεξη: Η μέθοδος τομών Ritter – γενικοί τύποι και ειδικές περιπτώσεις δικτυωμάτων. Καθηγητής Ε. Μυστακίδης.

Slides:



Advertisements
Παρόμοιες παρουσιάσεις
Αλγόριθμοι σχεδίασης βασικών 2D σχημάτων (ευθεία)
Advertisements

Συμβολισμός ομογενούς μαγνητικού πεδίου
4-3 ΡΟΠΗ ΔΥΝΑΜΗΣ.
Β.ΡΟΠΗ ΔΥΝΑΜΗΣ ΩΣ ΠΡΟΣ ΑΞΟΝΑ
Ένταξη Προοπτικού σε Φωτογραφία Ε.Μ.Π. Γεωμετρικές Απεικονίσεις και Πληροφορική Κουρνιάτης Ν.
ΠΡΟΒΟΛΕΣ.
Βαθμός Στατικής Αοριστίας
Κεφάλαιο 6: Κινητική Ενέργεια και Έργο
Δύναμη: αλληλεπίδραση μεταξύ δύο σωμάτων ή μεταξύ ενός σώματος και του περιβάλλοντός του (πεδίο δυνάμεων). Δυνάμεις επαφής Τριβή Τάσεις Βάρος Μέτρο και.
Ηλεκτροστατική ΚΑΤ’ ΟΙΚΟΝ
Ανάλυση Συστημάτων Αυτομάτου Ελέγχου:
ΜΕΘΟΔΟΣ ΕΠΙΚΟΜΒΙΩΝ ΠΑΡΑΜΟΡΦΩΣΕΩΝ
Presentation of information/Παρουσίαση πληροφοριών
Στόχος Ο μαθητής να μπορεί να
(A) IΣOMETPIKH ΠΡΟΒΟΛH
03 ΠΡΟΒΟΛΕΣ.
Τεστ Μαγνητοστατική-Ηλεκτροστατική
Φυσική Β’ Λυκείου Κατεύθυνσης
RL, παράλληλα Στόχος Ο μαθητής να μπορεί να
ΠΡΟΒΟΛΕΣ.
σχεδιάζει το τρίγωνο των ισχύων σε σύνθετα κυκλώματα Ε.Ρ .
ΓΕΦΥΡΕΣ ΜΟΡΦΗΣ ΕΣΧΑΡΑΣ ΠΛΑΚΟΔΟΚΩΝ
ΜΕΘΟΔΟΣ ΕΓΚΑΡΣΙΑΣ ΚΑΤΑΝΟΜΗΣ COURBON
2.3 ΚΙΝΗΣΗ ΜΕ ΣΤΑΘΕΡΗ ΤΑΧΥΤΗΤΑ
2.6. ΥΔΡΟΣΤΑΤΙΚΕΣ ΠΙΕΣΕΙΣ ΣΕ ΕΠΙΦΑΝΕΙΕΣ
ΠΡΟΒΟΛΕΣ.
Ενότητα: Διαμήκης Αντοχή Πλοίου- Διατμητικές τάσεις
ΑΝΤΟΧΗ ΠΛΟΙΟΥ ΙI Eνότητα: Λυγισμός πρισματικών φορέων
Ενότητα: Διαμήκης Αντοχή Πλοίου- Ορθές τάσεις λόγω κάμψης
Κατασκευές Οπλισμένου Σκυροδέματος Ι
Ενότητα 6η: ΠΑΡΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
Ενότητα 8η: Η ΕΛΑΣΤΙΚΗ ΓΡΑΜΜΗ
Ενότητα 8η: Η ΕΛΑΣΤΙΚΗ ΓΡΑΜΜΗ
5.1 Παραμορφώσεις, Τροπές, Στροφές Το διάνυσμα της μετατόπισης: Θλίψη: Η τροπή ε -1, γιατί δε μπορούμε να κοντύνουμε ένα σώμα περισσότερο από το ίδιο του.
ΣΤΑΤΙΚΗ Ι Ενότητα 3 η : ΟΙ ΣΥΝΗΘΙΣΜΕΝΟΙ ΣΥΝΘΕΤΟΙ ΦΟΡΕΙΣ Διάλεξη: Σύνθετοι φορείς – δοκός Gerber – τριαρθρωτό τόξο – νόμοι μόρφωσης. Καθηγητής Ε. Μυστακίδης.
ΣΤΑΤΙΚΗ Ι Ενότητα 5 η : Η ΑΡΧΗ ΤΩΝ ΔΥΝΑΤΩΝ ΕΡΓΩΝ Διάλεξη: Εφαρμογή της Α.Δ.Ε. – προσδιορισμός γραμμών επιρροής – η κινηματική μέθοδος. Καθηγητής Ε. Μυστακίδης.
Μερκ. Παναγιωτόπουλος - Φυσικός 1 Ας θυμηθούμε… Ορισμός της Έντασης ηλεκτρικού πεδίου σ’ ένα σημείο του Α ………………… Μονάδα μέτρησης.
ΣΤΑΤΙΚΗ Ι Ενότητα 1 η : Ο ΔΙΣΚΟΣ ΚΑΙ Η ΔΟΚΟΣ Διάλεξη: Εισαγωγή στις γραμμές επιρροής. Καθηγητής Ε. Μυστακίδης Τμήμα Πολιτικών Μηχανικών Π.Θ. ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ.
ΣΤΑΤΙΚΗ Ι Ενότητα 1 η : Ο ΔΙΣΚΟΣ ΚΑΙ Η ΔΟΚΟΣ Διάλεξη: Διαγράμματα δοκού με τη μέθοδο της ομόλογης αμφιέρειστης. Καθηγητής Ε. Μυστακίδης Τμήμα Πολιτικών.
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ Μεταλλικές Κατασκευές Ι Διδάσκων Δημ. Σοφιανόπουλος Αναπληρωτής Καθηγητής Μαρία Ντίνα, Πολ. Μηχ. MSc,
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ Μεταλλικές Κατασκευές Ι Διδάσκων Δημ. Σοφιανόπουλος Αναπληρωτής Καθηγητής Μαρία Ντίνα, Πολ. Μηχ. MSc,
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ Ι 7 η Διάλεξη Η ΜΕΘΟΔΟΣ ΤΟΥ ΓΕΩΜΕΤΡΙΚΟΥ ΤΟΠΟΥ ΡΙΖΩΝ  Ορισμός του γεωμετρικού τόπου ριζών Αποτελεί μια συγκεκριμένη καμπύλη,
ΣΤΑΤΙΚΗ Ι Ενότητα 2 η : Ο ΔΙΚΤΥΩΤΟΣ ΔΙΣΚΟΣ Διάλεξη: Γραμμές επιρροής δικτυωμάτων – παραδείγματα. Καθηγητής Ε. Μυστακίδης Τμήμα Πολιτικών Μηχανικών Π.Θ.
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ Ι 8 η Διάλεξη ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ Ι ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑΤΑ ΣΧΕΔΙΑΣΜΟΥ ΚΑΙ ΧΡΗΣΗΣ ΤΟΥ ΓΕΩΜΕΤΡΙΚΟΥ ΤΟΠΟΥ ΤΩΝ ΡΙΖΩΝ Το σύστημα ελέγχου.
ΣΤΑΤΙΚΗ Ι Ενότητα 6 η : ΠΑΡΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ Διάλεξη: Ασκήσεις πάνω στην Α.Δ.Ε. για παραμορφώσιμους και δικτυωτούς φορείς. Καθηγητής Ε. Μυστακίδης Τμήμα Πολιτικών.
Συμπληρωματική Πυκνότητα Ελαστικής Ενέργειας Συμπληρωματικό Εξωτερικό Έργο W: Κανονικό έργο Τελικές δυνάμεις Ρ, τελικές ροπές Μ, ολικές μετατοπίσεις δ.
ΜΕΘΟΔΟΣ ΑΝΑΛΥΣΗΣ ΣΥΣΤΗΜΑΤΩΝ ΣΤΟ ΠΕΔΙΟ ΤΗΣ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑΣ
Μηχανική των υλικών Θερμικές τάσεις και παραμορφώσεις
ΔΙΑΝΥΣΜΑΤΙΚΗ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗ ΕΝΑΛΛΑΣΣΟΜΕΝΩΝ ΜΕΓΕΘΩΝ
Τ.Ε.Ι. Κρήτης Σχολή Τεχνολογικών Εφαρμογών Τμ. Μηχανικών Πληροφορικής
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ Ι
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ
Ηλεκτρικές δυναμικές γραμμές
Μηχανική των υλικών Μεταβολή όγκου λόγω παραμόρφωσης
ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑΤΑ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑΤΩΝ BODE ΜΕΤΡΟΥ ΚΑΙ ΦΑΣΗΣ
Ελαστική Γραμμή Παραμόρφωση λόγω κάμψης. Η μέγιστη υποχώρηση ή αλλιώς το μέγιστο βέλος κάμψης εμφανίζεται στο ελεύθερο (δεξιό) άκρο.
Διάλεξη 9: Συναγωγή και διάχυση (συνέχεια)
Μερκ. Παναγιωτόπουλος-Φυσικός
L C, παράλληλα Στόχος Ο μαθητής να μπορεί να
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ ΤΜΗΜΑ ΠΟΛΙΤΙΚΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ
Σχεδιασμός Γραμμικών Στοιχείων Ο.Σ. – ακ. έτος
ΜΗΧΑΝΙΚΗ ΣΤΕΡΕΟΥ ΣΩΜΑΤΟΣ ΡΟΠΗ ΔΥΝΑΜΗΣ – ΡΟΠΗ ΑΔΡΑΝΕΙΑΣ.
Ηλεκτρικό πεδίο Δυνάμεις από απόσταση.
ΦΑΣΗ φ ΤΗΣ ΑΠΛΗΣ ΑΡΜΟΝΙΚΗΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΗΣ
Τ.Ε.Ι. Κρήτης Σχολή Τεχνολογικών Εφαρμογών Τμ. Μηχανικών Πληροφορικής
Ηλεκτρικό πεδίο (Δράση από απόσταση)
ΣΤΟΧΟΙ: ΓΕΩΜΕΤΡΙΚΕΣ ΚΑΤΑΣΚΕΥΕΣ
Γενική Φυσική 1ο Εξάμηνο
Διδάσκουσα: Μπαλαμώτη Ελένη
Μεταγράφημα παρουσίασης:

ΣΤΑΤΙΚΗ Ι Ενότητα 2 η : Ο ΔΙΚΤΥΩΤΟΣ ΔΙΣΚΟΣ Διάλεξη: Η μέθοδος τομών Ritter – γενικοί τύποι και ειδικές περιπτώσεις δικτυωμάτων. Καθηγητής Ε. Μυστακίδης Τμήμα Πολιτικών Μηχανικών Π.Θ. ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟ ΘΕΣΣΑΛΙΑΣ

Παραδοχή για τα δικτυώματα ΠΑΡΑΔΟΧΗ: στα δικτυώματα ασκούνται αποκλειστικά φορτία παράλληλα σε μια διεύθυνση (φορτία βαρύτητας). Για τον υπολογισμό των διαγραμμάτων εξισώσεων ισορροπίας των δικτυωτών δίσκων μπορούν να χρησιμοποιηθούν οι ίδιες εξισώσεις που εφαρμόζονται για τους ολόσωμους δίσκους, με την προϋπόθεση ότι τα φορτία ασκούνται σε αντίστοιχα σημεία και είναι όλα κατακόρυφα (δηλ. όλοι οι μοχλοβραχίονες είναι οριζόντιοι). 2

Μέθοδος τομών Ritter - εφαρμογή Έστω το δικτύωμα του σχήματος: Αρχικά, σχεδιάζεται η ισοδύναμη αμφιέρειστη δοκός με στηρίξεις και δυνάμεις ίδιες με εκείνες του δικτυώματος και στις ίδιες (κατακόρυφα) θέσεις. Ακολούθως, σχεδιάζονται τα διαγράμματα Q και M για την ισοδύναμη αμφιέρειστη δοκό κατά τα γνωστά. 3

Αρίθμηση φορτίων και ράβδων του δικτυώματος (1) Αρχικά πρέπει να γίνει η αρίθμηση των φορτίων και των ράβδων του δικτυώματος. ΣΥΜΒΟΛΙΣΜΟΙ: Άνω πέλμα: Ο (over). Κάτω πέλμα: U (under). Διαγώνιες ράβδοι: D (diagonal). Ορθοστάτες (εάν υπάρχουν): V (vertical). Επίσης, τοποθετούνται συστήματα αναφοράς: κάθε δύναμη P 2, P 3, κ.λ.π. ασκείται σε απόσταση x 2, x 3, κ.λ.π. από την αρχή του συστήματος αναφοράς. 4

Αρίθμηση φορτίων και ράβδων του δικτυώματος (2) ΣΗΜΕΙΩΣΗ: Το υπό μελέτη δικτύωμα έχει μόνο διαγώνιες ράβδους πλήρωσης και τα πέλματά του δεν είναι παράλληλα. 5

Τομή Ritter στο δικτύωμα (1) Για να ξεκινήσει η διαδικασία υπολογισμού των τάσεων των ράβδων του δικτυώματος, γίνεται σε κάποια θέση μια τομή, η λεγόμενη τομή Ritter. ΣΗΜΕΙΩΣΗ: Κάθε τομή τέμνει τρεις ράβδους κάθε φορά. Κάθε τομή χωρίζει το δικτύωμα σε δύο τμήματα. Μετά από την τομή, για την αποκατάσταση της ισορροπίας τοποθετούνται οι τάσεις των τεμνόμενων ράβδων στα δύο τμήματα του δικτυώματος. Εφαρμόζοντας τις γνωστές συνθήκες ισορροπίας στο ένα από τα δύο ξεχωριστά τμήματα του δικτυώματος, μπορούν να προσδιοριστούν αμέσως οι τάσεις των τριών ράβδων, χωρίς να προηγηθεί ο υπολογισμός των τάσεων άλλων ράβδων. 6

Τομή Ritter στο δικτύωμα (2) 7

Υπολογισμός τάσης ράβδου U (1) Υπολογισμός τάσης ράβδου U: Για τον υπολογισμό εφαρμόζεται στο αριστερό τμήμα του δικτυώματος η εξίσωση μηδενισμού των ροπών ως προς το σημείο u, που είναι το σημείο τομής των ράβδων O και D. Το χαρακτηριστικό αυτό σημείο ονομάζεται σημείο Ritter (u) της U. Η εξίσωση μηδενισμού των ροπών εφαρμόζεται για την ισοδύναμη δοκό, αφού σημειωθεί το σημείο u πάνω σε αυτή, όπως φαίνεται και στο αντίστοιχο σχήμα. η ροπή της ισοδύναμης δοκού στο σημείο u. 8

Υπολογισμός τάσης ράβδου U (2) ΣΗΜΕΙΩΣΗ: με r u συμβολίζεται η κάθετη απόσταση του σημείου u από τη ράβδο U. Αντίστοιχα προκύπτει και η r o. Η r u μπορεί να συνδεθεί με το ύψος του δικτυώματος στο σημείο u, h u μέσω της γωνίας φ u, που είναι η γωνία που σχηματίζει η ράβδος U με την οριζόντιο, μέσω της σχέσης: Επομένως, η τάση της ράβδου U υπολογίζεται από τον τύπο: 9

Υπολογισμός τάσης ράβδου O (1) Υπολογισμός τάσης ράβδου Ο: Όπως και προηγουμένως, εφαρμόζεται στο αριστερο τμήμα του δικτυώματος η εξίσωση μηδενισμού των ροπών ως προς το σημείο ο, που είναι το σημείο τομής των ράβδων U και D. Το χαρακτηριστικό αυτό σημείο ονομάζεται σημείο Ritter (o) της O. Η εξίσωση μηδενισμού των ροπών εφαρμόζεται για την ισοδύναμη δοκό, αφού σημειωθεί το σημείο o πάνω σε αυτή, όπως φαίνεται και στο αντίστοιχο σχήμα. η ροπή της ισοδύναμης δοκού στο σημείο o. 10

Υπολογισμός τάσης ράβδου O (2) Όμοια με πριν, η τάση της ράβδου Ο υπολογίζεται από τον τύπο: ΠΑΡΑΤΗΡΗΣΗ: Από τους τύπους υπολογισμού της τάσης των ράβδων άνω και κάτω πέλματος, προκύπτει η άμεση συσχέτιση των τάσεων αυτών με τις ροπές κάμψης της ισοδύναμης δοκού. Παρατηρείται ότι όταν οι ροπές είναι θετικές, οι δυνάμεις των ράβδων U του κάτω πέλματος (που αντιστοιχούν στην ίνα αναφοράς της δοκού) είναι εφελκυστικές, ενώ οι δυνάμεις O του άνω πέλματος είναι θλιπτικές (δηλ. παρατηρείται στο δικτύωμα αυτό που συμβαίνει και στην ισοδύναμη δοκό). 11

Υπολογισμός τάσης ράβδου D Υπολογισμός τάσης ράβδου D: Για αυτή την περίπτωση, δεν είναι πρακτικός ο τρόπος υπολογισμού μέσω της εξίσωσης μηδενισμού της ροπής που εφαρμόστηκε μέχρι τώρα. Αυτό συμβαίνει διότι το σημείο τομής των ράβδων O και U μπορεί να βρίσκεται στο άπειρο, ή εκτός του χώρου σχεδίασης. Εφαρμόζεται η εξίσωση ισορροπίας δυνάμεων στη διεύθυνση x: Έπειτα από απλοποιήσεις, η τάση της ράβδου D υπολογίζεται από τον τύπο: 12

Γενικοί τύποι υπολογισμού των τάσεων των ράβδων Συνοψίζοντας, οι γενικοί τύποι υπολογισμού των τάσεων των ράβδων κάθε τύπου δικτυώματος είναι οι εξής: Ράβδοι άνω πέλματος: Ράβδοι κάτω πέλματος: Διαγώνιες ράβδοι πλήρωσης: 13

Ειδικές περιπτώσεις δικτυωμάτων Εκτός από τη γενική περίπτωση δικτυωμάτων που εξετάστηκε, υπάρχουν και κάποιες ειδικές περιπτώσεις, οι οποίες δίνουν τη δυνατότητα απλοποιήσεων στους υπολογισμούς των τάσεων των ράβδων τους. 1 Η ΕΙΔΙΚΗ ΠΕΡΙΠΤΩΣΗ: δικτύωμα με παράλληλα πέλματα. 14

Δικτύωμα με παράλληλα πέλματα - τύποι υπολογισμού των τάσεων των ράβδων (1) Σε ένα δικτύωμα με παράλληλα πέλματα μπορούν να γίνουν οι εξής απλοποιήσεις: Επομένως, οι γενικοί τύποι υπολογισμού των τάσεων των ράβδων γράφονται σε αυτή την περίπτωση: ΠΑΡΑΤΗΡΗΣΗ: Στον τύπο υπολογισμού των διαγώνιων ράβδων εμφανίζεται η διαφορά ροπών M o -M u που αντιστοιχεί στην τέμνουσα της αμφιέρειστης δοκού: 15

Δικτύωμα με παράλληλα πέλματα - τύποι υπολογισμού των τάσεων των ράβδων (2) Μάλιστα, από το σχήμα όπου απεικονίζεται η ισοδύναμη αμφιέρειστη δοκός του δικτυώματος με τα παράλληλα πέλματα, φαίνεται ότι για την τεμνόμενη ράβδο (ανιούσα) το M o -M u αντιστοιχεί στο Μ α -Μ δ της δοκού, δηλαδή ισούται με –Ql. Επομένως: Εάν όμως, η τομή Ritter έκοβε την επόμενη διαγώνια ράβδο (κατιούσα) από αυτή που κόβεται στο σχήμα, από την ισοδύναμη αμφιέρειστη δόκο και πάλι, το M o -M u θα αντιστοιχούσε στο Μ δ -Μ α της δοκού, δηλαδή θα ισούταν με +Ql: 16

Παρατηρήσεις σχετικά με τις τάσεις των διαγώνιων ράβδων δικτυώματος με παράλληλα πέλματα Τελικά, η σχέση υπολογισμού των τάσεων των διαγώνιων ράβδων ενός δικτυώματος με παράλληλα πέλματα προκύπτει: Από τα παραπάνω είναι εμφανές ότι το πρόσημο στη σχέση των διαγώνιων ράβδων εξαρτάται από τον προσανατολισμό τους:  Εάν η διαγώνια ράβδος είναι ανιούσα, το πρόσημο είναι αρνητικό.  Εάν η διαγώνια ράβδος είναι κατιούσα, το πρόσημο είναι θετικό. Επίσης, είναι προφανής ο συσχετισμός των τάσεων των διαγώνιων ράβδων ενός δικτυώματος με την τέμνουσα της ισοδύναμης δοκού. ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ: σε ένα δικτύωμα, η κάμψη παραλαμβάνεται από τα πέλματα (άνω και κάτω), ενώ η διάτμηση από τις διαγώνιες ράβδους. 17

Δικτύωμα με οριζόντια πέλματα - τύποι υπολογισμού των τάσεων των ράβδων (1) 2 Η ΕΙΔΙΚΗ ΠΕΡΙΠΤΩΣΗ: δικτύωμα με οριζόντια πέλματα. Σε αυτό τον τύπο των δικτυωμάτων μπορεί να γίνει η περαιτέρω απλοποίηση: Επομένως, οι τύποι υπολογισμού των τάσεων των ράβδων δικτυωμάτων με οριζόντια πέλματα γράφονται σε αυτή την περίπτωση: 18

Δικτύωμα με οριζόντια πέλματα - τύποι υπολογισμού των τάσεων των ράβδων (2) Για τον υπολογισμό των τάσεων των διαγώνιων ράβδων και συγκεκριμένα για τη γωνία φ d στην περίπτωση αυτή ισχύει (βλέπε σχήμα): Επομένως, η σχέση υπολογισμού των τάσεων των διαγώνιων ράβδων για το συγκεκριμένο τύπο δικτυώματος διαμορφώνεται ως εξής: Ισχύει και πάλι ότι:  Εάν η διαγώνια ράβδος είναι ανιούσα, το πρόσημο είναι αρνητικό.  Εάν η διαγώνια ράβδος είναι κατιούσα, το πρόσημο είναι θετικό. 19

Δικτύωμα με ορθοστάτες Έστω το δικτύωμα του σχήματος (γενικού τύπου, δηλ. με πέλματα όχι παράλληλα), που περιλαμβάνει και ορθοστάτες: 20

Υπολογισμός της τάσης του ορθοστάτη Για τον υπολογισμό της τάσης του ορθοστάτη V που κόβεται από την τομή Ritter, σχεδιάζεται και πάλι η ισοδύναμη αμφιέρειστη δοκός, καθώς και το διάγραμμα των τεμνουσών της, Q 0, όπως φαίνεται στο σχήμα. Στη συνέχεια, εφαρμόζεται η εξίσωση ισορροπίας στη διεύθυνση y των προβολών για το τμήμα του δικτυώματος αριστερά της τομής: Όμως, ισχύει: όπου Q, η τέμνουσα της ισοδύναμης δοκού που αντιστοιχεί στο φάτνωμα του δικτυώματος, όπου η τομή Ritter τέμνει το φορτιζόμενο πέλμα (βλέπε σχήμα). 21

Τύπος υπολογισμού της τάσης του ορθοστάτη με γειτονικές κατιούσες διαγώνιες ράβδους Επομένως, σύμφωνα και με τους γενικούς τύπους υπολογισμού των U και O, η σχέση που προέκυψε από την εξίσωση των προβολών γίνεται: ΣΗΜΕΙΩΣΗ: Η παραπάνω σχέση ισχύει για τους ορθοστάτες μόνο όταν οι γειτονικές τους διαγώνιες ράβδοι είναι κατιούσες. 22

Τύπος υπολογισμού της τάσης του ορθοστάτη με γειτονικές ανιούσες διαγώνιες ράβδους Αντίστοιχα, για ορθοστάτες των οποίων οι γειτονικές διαγώνιες ράβδοι είναι ανιούσες ισχύει: 23

Γενικός τύπος υπολογισμού της τάσης του ορθοστάτη και ειδική περίπτωση για δικτύωμα με οριζόντια πέλματα Από την εξίσωση των προβολών για την ομόλογη δοκό: Επομένως, γενικά, για τον υπολογισμό της τάσης των ορθοστατών ενός δικτυώματος ισχύει η σχέση: με το –Q να ισχύει για κατιούσες γειτονικές ράβδους και το +Q να ισχύει για ανιούσες γειτονικές ράβδους, αντίστοιχα. Για την ειδική περίπτωση δικτυώματος με οριζόντια πέλματα γίνεται η απλοποίηση: Άρα, στην περίπτωση αυτή, ο τύπος υπολογισμού της τάσης των ορθοστατών γίνεται: 24