SUPERSYMMETRY Καλογερόπουλος Αλέξης

Παρουσίαση με θέμα: "SUPERSYMMETRY Καλογερόπουλος Αλέξης"— Μεταγράφημα παρουσίασης:

1 SUPERSYMMETRY Καλογερόπουλος Αλέξης
Φεβρουάριος 2008 – Στοιχειώδη Σωμάτια Μεταπτυχιακού

2 Collider Physics Timeline
Tevatron LHC Upgrade ILC 2006 2007 2012 LHC

3 Τρεις οικογένειες ύλης
Το καθιερωμένο πρότυπο Μια κβαντική θεωρία που περιγράφει τα ήδη γνωστά στοιχειώδη σωμάτια… Φορείς Δυνάμεων 12 θεμελιώδη gauge πεδία, 8 γλυόνια, 3Wμ, Βμ 3 σταθερές ζεύξης, g1,g2,g2 Τρεις οικογένειες ύλης 6 Quarks – 6 leptons ΠΟΛΥ ΔΙΑΦΟΡΕΤΙΚΕΣ ΜΑΖΕΣ! Οι μάζες των νετρίνων μικρότερες από 10−9GeV!

4 Το καθιερωμένο πρότυπο
Η μαθηματική περιγραφή των δυνάμεων, σε αναλογία με την Η/Μ του Maxwell, βασίζεται σε βαθμωτά πεδία / συμμετρίες

5 Ακρίβεια του SM Το καθιερωμένο πρότυπο έχει ελεγθεί με πολύ μεγάλη ακρίβεια (10-3) στα Σύγχρονα πειράματα CERN, Fermilab, SLAC

6

7 Θεώρημα Noether Εάν η Lagrangian είναι αναλλοίωτη κάτω από ένα συγκεκριμένο μετασχηματισμός μιας παραμέτρου, τότε υπάρχει μια διατηρούμενη ποσότητα με το γεννήτορα του μετασχηματισμού (αληθές για δυνάμεις που περιγράφονται με την εύρεση ενός δυναμικού) Παραδείγματα Οι νόμοι της φυσικής είναι χρονοανεξάρτητοι  διατήρηση της ενέργειας Οι νόμοι της φυσικής είναι χωροανεξάρτητοι  διατήρηση της ορμής Συμμετρία βαθμίδας – Η Lagrangian είναι αναλλοίωτη κάτω από μετασχηματισμούς βαθμίδος Συνεπώς, διατηρείται το ηλεκτρικό φορτίο… Συμμετρίες Αναλλοιώτητα Νόμοι Διατήρησης

8 Αβελιανό Μοντέλο Higgs
Γιατί η μάζα των W, Z ,μποζονίων δεν είναι μηδέν? U(1) θεωρία βαθμίδος με φωτόνιο A , (spin-1) U(1) τοπική αναλλοιώτητα βαθμίδος: Ο όρος μάζας του A είναι κάπως έτσι: Ο όρος μάζας, παραβιάζει την τοπική αναλλοιώτητα της βαθμίδος… Επομένως κατανοούμε γιατί πρέπει MA = 0 Η αναλλοιώτητα της βαθμίδος πεδίου είναι συνεπώς ένας “οδηγός”

9 Αβελιανό Μοντέλο Higgs
Η U(1) με την προσθήκη ενός βαθμωτού πεδίου ,  , με φορτίο –e: Όπου Η Lagrangian είναι αναλλοίωτη κάτω από τοπικούς μετασχηματισμούς βαθμίδος (U1)

10 Αβελιανό Μοντέλο Higgs
1η περίπτωση 1: 2 > 0 QED με MA=0 και m= Ύπαρξη ελαχίστου στο =0 Σημείωση -  > 0

11 Το κενό σπάει την U(1) συμμετρία!!!
Αβελιανό Μοντέλο Higgs 2η περίπτωση: 2 < 0 Κατάσταση ελάχιστης ενέργειας όταν: Ελάχιστη Ενέργεια Το κενό σπάει την U(1) συμμετρία!!! Επιπλέον: Τι αλλάζει το πρόσημο του 2?

12 Αβελιανό Μοντέλο Higgs
Το δυναμικό στο SM Τελικώς, έχουμε της εξής μάζες στο SM Higgs particle Top quark W boson Z boson VEV of the Higgs field

13 Αβελιανό Μοντέλο Higgs
 & h είναι οι 2 βαθμοί ελευθερίας του complex Higgs field Ξαναγράφοντας Η Lagrangian γίνεται: Η θεωρία αποκτά: Μάζα του φωτονίου = MA=ev Βαθμωτό πεδίο h με μάζα^2 >0 (2 > 0 ) Άμαζο βαθωτό πεδίο field  (Goldstone Boson)

14 Αβελιανό Μοντέλο Higgs
Τι γίνεται με το διαδότη -A ? Λόγω μετασχηματισμού βαθμίδος Το  πεδίο εξαφανίζεται…. Όπως λέμε, εξαφανίζεται για να δώσει μάζα στο φωτόνιο Ο όρος  αναπαριστά το μποζόνιο Goldstone Αυτό συνιστά το Αβελιανό μοντέλο Higgs (Υπάρχει και το μη-Αβελιανό, αλλά δεν μας ενδιαφέρει προς το παρόν…)

15 Μηχανισμός Higgs του SM
Το SM περιλαμβάνει διπλέτες SU(2) (μιγαδικές) Με SU(2) x U(1) αναλλοίωτο βαθμωτό δυναμικό Εαν 2 < 0, τότε έχουμε το αυθόρμητο σπάσιμο συμμετρίας Σημείο ελαχίστου στο: Η επιλογή του ελαχίστου σπάει στην συμμετρία βαθμίδας Ωστόσο, γιατί 2 < 0?

16 Μηχανισμός Higgs του SM (2)
Σύζευξη του  με το SU(2) x U(1) βαθμωτό μποζόνιο (Wi, i=1,2,3; B) Ο όρος μάζας του gauge boson mass προέρχεται από: Σημείωση: Y=1

17 Μηχανισμός Higgs του SM (3)
Δηλαδή , τελικά έχουμε: W = (W1 W2) /2 Z 0 = (g W3 - g'B )/ (g2+g'2) Ο ορθοκανονικός συνδυασμός στο Ζ είναι δίνει φωτόνιο με μηδενική μάζα A 0 = (g' W3+gB )/ (g2+g'2) MW=gv/2 MZ=(g2+g'2)v/2

18 Μηχανισμός Higgs του SM (4)
Η γωνία μείξης της ασθενούς είναι (Weak mixing angle) Z = - sin WB + cosWW3 A = cos WB + sinWW3 MW=MZ cos W

19 Μηχανισμός Higgs του SM (5)
Παραγωγή των W,Z μέσω του Higgs μηχανισμού Το ελάχιστο στο δυναμικό (VEV) πεδίο Higgs σπάει την SU(2) x U(1)U(1)em Μονήρης Higgs διπλέτα είναι η “minimal” περίπτωση Ακριβώς όπως και στο Αβελιανό μοντέλο model Goldstone μποζόνιο Πριν από το Α.Σ.Σ Άμαζα Wi, B, Complex  Μετά από το Α.Σ.Σ. Τα W,Z αποκτούν μάζα Τα  δεν έχουν μάζα ύπαρξη μποζονίου Higgs boson h

20 Συνοπτικά (1)… Group: SU(3) x SU(2) x U(1)
Διανυσματικά μποζόνια (Gauge bosons): SU(3): Gi, i=1…8 SU(2): Wi, i=1,2,3 U(1): B Gauge couplings: g,g’ SU(2) Higgs doublet:  QCD Electroweak

21 Συνοπτικά (2)…

22 Αυθόρμητο Σπάσιμο Συμμετρίας
Συμβαίνει όταν ένα σύστημα είναι συμμετρικό σε σχέση με κάποια ομάδα συμμετρίας που βρίσκεται σε μια κατάσταση “κενού” που δεν είναι συμμετρική Παραδείγματα Ο φερομαγνητισμός – Πάνω από την θ.Curie, ο μαγνητισμός=0 και έχουμε σφαιρική συμμετρία. Κάτω από την θ.Curie, ο μαγνητισμός απαιτεί μια σταθερά μη-μηδενική τιμή που να δείχνει προς μια ορισμένη κατεύθυνση – Υπάρχει συμμετρία ως προς τους άξονες Οι νόμοι της φυσικής είναι συμμετρικοί ως προς το χώρο – παρόλα αυτά, στην επιφάνεια της γης, έχουμε ένα πεδίο βαρυτικό “υποβάθρου” που δείχνει προς τα κάτω, κάτι που σπάει την ολική στροφική συμμετρία. Διατηρείται η συμμετρία ως προς την οριζόντια κατεύθυνση Η Γεν.Σχετ/τα, είναι αναλλοίωτη σε μετασχηματισμούς Lorentz, αλλά η κοσμική ακτινοβολία υποβάθρου, διαλέγει ένα α συγκεκριμένο σ.α., όπως ακριβώς και ο μ.ο. του 4-του πεδίου ταχύτητας όπως ορίζεται αν σαν μ.ο. ορίσουμε τον μ.ο. των ταχυτήτων όλων των γαλαξιών (αρχή Mach)

23 ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΤΟΥ ΚΑΘΙΕΡΩΜΕΝΟΥ ΠΡΟΤΥΠΟΥ
Γιατί συμβαίνει το αυθόρμητο σπάσιμο συμμετρίας? Γιατί υπάρχει η CP παραβίαση? Το σωμάτιο Higgs δεν έχει ακόμα βρεθεί.. Δεν εξηγεί γιατί τα γνωστά σωματίδια του SM είναι αυτά που είναι Γιατί 3 γενιές σωματιδίων και 3 δυνάμεις? Δεν μπορεί να εξηγήσει την βαρύτητα Γιατί τα νετρίνα δεν έχουν μάζα? Γιατί η ύλη υπερισχύει της αντιύλης? Ύπαρξη cold dark matter Γιατί 3 διαστάσεις στο χώρο? Ηierarchy problem –δλδ, γιατί το Higgs δεν είναι πραγματικά βαρύ? Δεν μπορεί να δώσει μια ενοποιημένη θεωρία της ηλ/νούς και της ισχυρής δύναμης (grand unification)

24 Hierarchy problem: • Είναι το πρόβλημα του να έχεις πολύ διαφορετικές μάζες (όπως στο SM). Δεν είναι ένα καθ’ αυτό πρόβλημα του SM, αλλά εμφανίζεται σε υψηλότερες ενέργειες •Πχ. Η τεράστια διαφορά μεταξύ της ασθενούς (100 GeV) και της κλίμακας του Planck στα 1019 GeV • Το πρόβλημα είναι ότι το μποζόνιο Higgs (ποιοτικά) είναι πολύ ευαίσθητο σε οτιδήποτε βρίσκεται σε μεγάλες ενέργειες •Κατά συνέπεια, έχουμε πολύ μεγάλες κβαντικές διορθώσεις στην μάζα του Higgs και επομένως χρειάζεται να διορθωθεί (fine tuned ) σε “μη αποδεκτό” βαθμό κατά την επανακανονικοποίηση έτσι ώστε να έχουμε 100 ≤ mh≤ 1000 GeV, Δηλαδή, για να είναι το SM έγκυρο, θα πρέπει οι όροι όπως μάζες, σταθ. σύζευξης να δίνονται συναρτήσει των παραμέτρων της θεωρίας , έτσι ώστε Q>Λeff

25 Εάν απαιτούμε το SM να ισχύει για Λ~1018
130GeV≤ mh ≤185GeV(251GeV D0)

26 Η μάζα του Higgs, έχει διορθώσεις από βρόγχους φερμιονίων, που ωστόσο μπορεί να αναιρεθεί αν οι όροι σύζευξης φερμιονίων και μποζονίων είναι οι ίδιοι… Ωστόσο, για να μην απειρίζεται η mh , απαιτείται μια αναίρεση (fine tuning) των διαφόρων βρόγχων με ακρίβεια ~ (mh/Λ)2~ ( Λ~ΜPI ) Εαν η mh προκύπτει από το v.e.v. , η ακύρωση του λογαριθμικού όρου γίνεται λόγω της παρουσίας ενός επιπλέον διαγράμματος που επιβάλλεται από ένα 3-γραμμικό όρο σύζευξης του Higgs – Τότε θα ισχύει mf=ms=hfv

27 Τη λύση δίνει η SUSY… Εισάγει την συμμετρία μεταξύ φερμιονίων και μποζονίων Πιθανή ενοποίηση των δυνάμεωνUnifications of forces Η SUSY αλλάζει την τρέχουσα σταθερά ζεύξης Πιθανά, να βρεθεί και λύση στην σκοτεινή ύλη: Υποψήφιος?Το ελαφρύτερο ουδέτερο gaugino Συνεπές με κοσμολογικά δεδομένα Καθόλου/λίγο “fine-tuning” Αναίρεση των βρόγχων φερμιονίων και βρόγχων sfermion H SUSY πρέπει να είναι της τάξης TeV για να δώσει λύση Συνεπές με MW , Mtop Ωστόσο, μπορεί να αλλάξει την σχέση μεταξύ MW, Mtop και MH With SUSY H f ~ H f

28 •Σε αντίθετη περίπτωση, έχουν ολοκληρωτικά υπόλοιπα της τάξεως
Στην SUSY, τα διαγράμματα βρόγχων που είναι αλληλοαναιρούνται, εισάγοντας τα υπερσυμμετρικά σωμάτια • Η αναίρεση αυτή, είναι τέλεια, εάν το σωμάτιο και το υπερσυμμετρικό του έχουν την ίδια μάζα •Σε αντίθετη περίπτωση, έχουν ολοκληρωτικά υπόλοιπα της τάξεως Εαν mh είναι ~100 GeV, τότε οι μάζες των αντίστοιχων υπερσυμμετρικών σωματιδίων πρέπει να είναι ελαφρώς μεγαλύτερες, και σίγουρα κάτω από 1000GeV • Αυτός είναι και ο επόμενος στόχος, στο LHC

29 Εισάγει την συμμετρία μεταξύ φερμιονίων / μποζονίων
Κάθε σωμάτιο στο SM έχει το υπερσυμμετρικό του (το spin διαφέρει κατά ½)

30 Μεγάλη Ενοποιημένη Θεωρία…
Η δράση τους εξαρτάται από την ενέργεια Οι δυνάμεις μπορεί να ενοποιηθούν σε πολύ μεγάλες ενέργειες (πολύ μικρές αποστάσεις) Χωρίς την SUSY Με την SUSY

31 Δομή των Υπερσυμμετρικών Θεωριών
Το SM βασίζεται σε μια βαθμωτή θεωρία πεδίου Μια υπερσυμμετρική επέκταση του SM πρέπει να ακολουθεί τους κανόνες μιας Υπερσυμμετρικής Βαθμωτής Θεωρίας Αυτές οι θεωρίες βασίζονται σε δυο είδη πεδίων Χειραλικά πεδία (chiral fields), τα οποία περιλαμβάνουν L-H στοιχεία των φερμιονικών πεδίων καθώς τα υπερσυμμετρικά τους σωμάτια Διανυσματικά πεδία, που περιλαμβάνουν το ανυσματικό βαθμωτό μποζόνιο καθώς και τα υπερσυμμετρικά τους σωμάτια Δεξιόστροφα φερμιόνια περιλαμβάνονται στα χειραλικά πεδία, με την έννοια της συζυγούς αναπαράστασης του φορτίου τους Τα πεδία Higgs, περιγράφονται από χειραλικά πεδία, (τα υπερσυμμετρικά τους σωμάτια είναι φερμιόνια)

32 Γεννήτορες της Υπερσυμμετρίας
Για κάθε φερμιόνια υπάρχει ένα μποζόνιο ίδιας μάζας και σταθεράς ζεύξης Οι Υπερσυμμετρικοί μετασχηματισμοί, συνδέουν μποζονικούς με φερμιονικούς βαθμούς ελευθερίας. Ο τελεστής Q που γεννά αυτούς τους μετασχηματισμούς, δρά ως Οι γεννήτορες της SUSY και Είναι δύο σπίνορες που δεν αντιμετατίθενται, αλλά ικανοποιούν τις σχέσεις Δύο σπίνορες, μπορούν με contraction είναι αναλλοίωτοι κατά Lorentz

33 Η Hamiltonian των Υπερσυμμετρικών θεωριών
Εφόσον υπάρχει μια σχέση μεταξύ του τελεστή ορμής και του γεννήτορα της SUSY, μπορούμε να γράψουμε για τον τελεστή ενέργειας Εξάγουμε δύο συμπεράσματα – 1ον, ο τελεστής της Hamiltonian είναι θετικός 2ον , εάν η θεωρία της υπερσυμμετρίας είναι αληθής, τότε το κενό θα πρέπει να καταλαμβάνεται από υπερσυμμετρικά φορτία Επομένως, η ενέργεια του κενού είναι μηδέν! Η ενέργεια του κενού, είναι η παράμετρος που δίνει την τάξη μεγέθους στη διάσπαση της Υπερσυμμετρίας

34 Μοντέλα SUSY Μια συλλογή από μοντέλα.
Ο αριθμός των ελεύθερων παραμέτρων του MSSM ~ 100!! Μοντέλα μικρής ενέργειας SUSY = SUSY προεκτάσεις του SM Μοντέλο διατήρησης R-ομοτιμίας Μη διατήρηση της MSSM NMSSM, Extra U(1), etc. SUSY “Breaking scenarios” (mSUGRA, AMSB, GMSB, etc.) SUSY GUT, ( String unification ) Δεν υπάρχει ιδιαίτερο ενδιαφέρον για μοντέλα πέραν του MSSM.

35 Ένας νέος κβαντικός αριθμός
Σωματίδια στο SM: R=1, SParticles: R=-1 •Ενοποίηση των gauge couplings •Εισαγωγή της βαρύτητας! (SUperGRAvity) •Υποψήφιος για την σκοτεινή ύλη Εάν η R –ομοτιμία διατηρείται, τότε τα sparticles πρέπει να παράγονται σε ζεύγη και όλες οι καταλήγουν στο (ουδέτερο) ελαφρύτερο υπερσυμμετρικό σωμάτιο

36 Επιπλέον…. Στο minimal models δεν υπάρχει αυθόρμητο σπάσιμο συμμετρίας Συνεπώς, εισάγεται ο “κρυφός τομέας”. Το σπάσιμο στο h.s. έχει σαν φορέα την βαρύτητα (mSugra, AMSB) ή τα SM gauge bosons (GMSB). Το m.m. Είναι ιδανικό για φαινομενολογία Η φαινομενολογία των μοντέλων (πχ mSugra) περιγράφονται από μια σειρά παραμέτρων:

37 minimal Super Gravity mediated SUSY-breaking mSUGRA

38 Minimal Gauge mediated SUSY-breaking mGMSB

39 Minimal Anomaly mediated SUSY-breaking mAMSB

40 καθώς και οι φερμιονική SUSY partners
MSSM Τα σωματίδια του MSSM = 2 Higgs doublet SM + scalar SUSY partners καθώς και οι φερμιονική SUSY partners Οι 2 Higgs διπλέτες, είναι απαραίτητες για Yukawa σύζευξη των φερμιονίων. H1: down-type-quark and lepton Yukawa couplings H2: up-type-quark Yukawa couplings

41 Η Lagrangian του MSSM Η αναλλοίωτη SUSY Lagrangian χαρακτηρίζεται από
Σταθερές ζεύξης. Το “ελαφρύ” Higgs έχει περιορισμό Διατηρείται η R ομοτιμία Πιθανόν, να βρούμε υποψήφιο για την σκοτεινή ύλη

42 Φάσμα μαζών στην SUSY Η μάζα εξαρτάται από ποιος μηχανισμός σπασίματος θα επικρατήσει Χρωματισμένα σωμάτια: Βαριά Μη χρωματισμένα: ελαφρά Η ολική κλίμακα, παραμένει μια ελεύθερη παράμετρος!

43 Φάσμα μαζών στην SUSY LC: Παραγωγή ζευγαριού SUSY
LHC: Διάσπαση βαριού SUSY σωματιδίου

44 Περα απο το Καθιερωμενο Προτυπο – Πειραματικος σχεδιασμος
Αναμένουμε εύρεση νέας φυσικής σε ενέργειες των TeV  Προσδιορισμός μάζας Higgs, πρόβλημα Hierarchy, GUT… Επιπλέον, Σπάσιμο της SUSY, Little Higgs, technicolor….

45 LHC Στόχοι…. Προσδιορισμός μάζας, σπιν και κβαντικών αριθμών των SUSY σωματιδίων.Πολύ σημαντικό , είναι η πόλωση και η ενέργεια. Καθορισμός των ιδιοτήτων της συμμετρίας Σπάσιμο συμμετρίας της SUSY . Προσδιορισμός των παραμέτρων μίξης των chargino & neutralino. Σχέσεις ζεύξης στην SUSY . Test για το gaugino που θα παίξει σημαντικό ρόλο στην GUT. Πιθανόν, να βρεθεί ο υποψήφιος για την σκοτεινή ύλη. Πιθανή παραβίαση γεύσης στο slepton .

46 Luminosity over years at LHC

47 Το LHC είναι ένα κομβικό σημείο…
LHC Το LHC είναι ένα κομβικό σημείο… Το όριο για το squark και το gluino είναι ~ 2 TeV. Ένα ελαφρύ Higgs < 135 GeV ΠΡΕΠΕΙ να υπάρχει για το MSSM. m1/2(GeV) Higgs MSSM SUSY ~gluino 2 TeV mSUGRA

48 Παραγωγή Squark και gluino Παραγωγή Slepton, neutlarino,
LHC + LC SUSY particle masses Energy scale G.A.Blair, W.Porod,and P.M.Zerwas LHC: Παραγωγή Squark και gluino LC: Παραγωγή Slepton, neutlarino, chargino pair Συνδυασμός Σπασιμο της SUSY

49 LHC + LC

50 Αναμενόμενες υπογραφές της SUSY
Εάν διατηρείται η R-ομοτιμία: •Τα σωμάτια της SUSY παράγονται σε ζεύγη •Το ελαφρύτερο SUSY σωμάτιο είναι σταθερό (LSP) stable •Εάν επιπλέον είναι ουδέτερο⇒πιθανή λύση στην σκοτεινή ύλη •Χρειαζόμαστε πολύ καλή μελέτη της Εάν δεν διατηρείται η R-ομοτιμία : •Τα σωμάτια της SUSY παράγονται μονήρη⇒Περισσότερα σωμάτια •LSP διασπάται σε SM particles, και επομένως δεν έχουμε λύση στη σκοτεινή ύλη •Τελικές καταστάσεις : •Όχι πάντα μεγάλη •Περισσότερα jets/leptons

51 Ανάλογα με τις υπογραφές έχουμε…
Ανάλογα με τις υπογραφές έχουμε… Low mass SUSY (mgluino ~ 500GeV) πιθανόν να υπάρχει για Ο(100)pb-1 Ωστόσο, είναι σημαντικό να κατανοήσουμε την απόδοση του ανιχνευτή (διακριτική ικανότητα, Etmiss, lepton id κλπ Χρειάζονται control samples για W+jets, Z+jets, top …

52 Μεγάλη δυσκολία !!! Κατανόηση της MET
Υπάρχει περίπτωση να δούμε νωρίς την SUSY? Παράδειγμα – Εάν η SUSY υπάρχει σε ενέργειες~ TeV, τότε θα την δούμε νωρίς, λόγω Μεγάλου cross-section ~ 10 events/day για luminocity για Εξαιτερικές ενδείξεις (πολλά jets, Met, leptons…) “Δουλειά ” για το ILC Μεγάλη δυσκολία !!! Κατανόηση της MET

53 Sparticles – Ανίχνευση & ανακατασκευή
Ελαφρύτερο neutralino->Σκοτεινή ύλη? Με fit , μπορούμε να πάρουμε (LCC1)

54 Τελικά τι μπορούμε να περιμένουμε? (2010 ~10fb-1)

55 Sparticles (1)

56 squarks και gluinos εως και ~ 2.5 TeV
Στο LHC(1) Discovery at 5 s.d. CMS Με χρήση ETmiss + jets : s ~1 pb στο 1 TeV Μετά από 1χρ: ~10 fb-1/year σε “low luminosity” Σε “High lumi” ~100 fb-1/year Με 300 fb-1, squarks και gluinos εως και ~ 2.5 TeV

57 Στο LHC(2) Με χρήση ETmiss + leptons Μπορούμε να δούμε εκτεταμένη τοπολογία H Etmiss μπορεί να είναι μια ισχυρή ένδειξη, αλλά δεν μπορεί μονοσήμαντα να αποδείξει την ύπαρξη της SUSY CMS

58 Υπογραφές απο διασπάσεις (m0,m1/2)
Για να αποδείξουμε την SUSY: (mSUGRA μοντέλο) ΠΟΛΥ ΣΗΜΑΝΤΙΚΟ!!! More general than strict MSUGRA

59 Διλεπτονικές διασπάσεις
Διασπάσεις σε h0, Z0

60 Ανασκόπηση για το LHC Θεωρητικά, η ύπαρξη της SUSY θα πρέπει να βρεθεί αρκετά νωρίς στο LHC Με 10 fb-1 squarks/gluinos έως TeV Ανώτατο όριο(300 fb-1) έως to ~2.5 TeV LHC μπορεί επίσης να ανακατασκευάσει της μάζες των sparticles Για όλα τα κανάλια τουc02, ακόμα και σε tt decays Ακρίβεια: (ATLAS, Gjelsten et al., ATL-PHYS , SPS1A) DM ~ 5 GeV για neutralinos και sleptons (2.5-5%) DM ~ GeV για gluino και squark (jet E-resolution) (2-3%) Πολλές ιδέες μένουν να υλοποιηθούν (cross-sections, spin correlations, “flavour” identification, …)