Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 1 Οι 4 καταστατικές εξισώσεις της δομής ενός μη περιστρεφόμενου, σφαιρικά ομογενούς αστέρα dM/dr = 4π ρ(r) r 2 dP/dr = –G M(r)

Slides:



Advertisements
Παρόμοιες παρουσιάσεις
Αναπληρωτής Καθηγητής, Τομέας Μετεωρολογίας-Κλιματολογίας, Α.Π.Θ.
Advertisements

Χημικούς Υπολογισμούς
Ενδεικτικές Ασκήσεις Αστρονομίας
Κεφάλαιο 3 TΑΣΗ ΚΑΙ ΠΑΡΑΜΟΡΦΩΣΗ
ΧΗΜΕΙΑ Α΄ ΛΥΚΕΙΟΥ ΚΑΤΑΣΤΑΤΙΚΗ ΕΞΙΣΩΣΗ.
2ο ΛΥΚΕΙΟ ΑΓΙΑΣ ΒΑΡΒΑΡΑΣ
Πιθανότητες & Τυχαία Σήματα Συσχέτιση
Γιάννης Σειραδάκης Τμήμα Φυσικής, ΑΠΘ
ΑΣΤΡΙΚΑ ΦΑΣΜΑΤΑ ΧΑΡΗΣ ΒΑΡΒΟΓΛΗΣ.
ΑΝΑΛΥΣΗ ΣΕ ΜIΚΡΟΣΚΟΠΙΚΟ ΕΠΙΠΕΔΟ Ή ΔΙΑΦΟΡΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ
Το πλανητικό σύστημα.
Τελικές καταστάσεις αστέρων
Αρχή διατήρησης της μάζας – Εξίσωση συνέχειας
ΠΕΤΡΟΓΕΝΕΣΗ ΜΕΤΑΜΟΡΦΩΜΕΝΩΝ ΠΕΤΡΩΜΑΤΩΝ
ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΜΕΣΑ ΣΕ ΜΕΤΑΛΛΑ
ΕΙΣΑΓΩΓΗ ΣΕ ΑΠΛΕΣ ΧΗΜΙΚΕΣ ΕΝΝΟΙΕΣ
ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΤΩΝ ΑΕΡΙΩΝ
ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΑΝΑΠΤΥΞΗΣ ΜΙΚΡΟΒΙΩΝ ΚΑΙ ΠΑΡΑΓΩΓΗΣ ΜΕΤΑΒΟΛΙΚΩΝ ΠΡΟΪΟΝΤΩΝ
Χημικούς Υπολογισμούς
Κεφάλαιο 15 Κίνηση Κυμάτων
Ενδεικτικές Ασκήσεις Αστρονομίας
ΣΤΟΙΧΕΙΟΜΕΤΡΙΚΟΙ ΥΠΟΛΟΓΙΣΜΟΙ.
Δίνεται το επίπεδο x+2y+3z=24. Από το σημείο (2,8,2) του επιπέδου φέρουμε ένα κάθετο διάνυσμα και παίρνουμε επί του διανύσματος το σημείο. Ζητείται να.
ΑΠΟΣΤΑΣΕΙΣ ΚΑΙ ΜΕΓΕΘΗ ΑΣΤΕΡΩΝ
Παλλόμενοι Μεταβλητοί Αστέρες
ΑΣΚΗΣΗ 6.13 Μια κατακόρυφη στήλη ωκεάνιου φλοιού που απομακρύνεται από μια ωκεάνια ράχη, συρρικνώνεται λόγω ψύξης κατά δh και βυθίζεται περισσότερο στον.
Κεφάλαιο 22 Νόμος του Gauss
ΜΙΧΑΗΛ Ν. ΠΙΖΑΝΙΑΣ. ΜΙΧΑΗΛ Ν. ΠΙΖΑΝΙΑΣ ΜΙΧΑΗΛ Ν. ΠΙΖΑΝΙΑΣ ΕΠΙΣΚΕΠΤΗΣ ΚΑΘΗΓΗΤΗΣ.
ΒΟΗΘΟΣ ΦΑΡΜΑΚΕΙΟΥ ΓΕΝΙΚΗ ΧΗΜΕΙΑ ΙΕΚ Μυτιλήνης
Ενδεικτικές Ασκήσεις Αστρονομίας
6ο ΕΝΙΑΙΟ ΛΥΚΕΙΟ ΖΩΓΡΑΦΟΥ Βυζιργιαννάκης Μανώλης
Κων/νος Θέος, Χημεία Α΄Λυκείου 4 ο κεφάλαιο Ιδανικά αέρια Νόμοι των αερίων Καταστατική εξίσωση των αερίων.
Κ. Μόδη: Γεωστατιστική και Εφαρμογές της (Κεφάλαιο 8.3) 1 Mηχανική πετρωμάτων Στην εφαρμογή που παρουσιάζεται στην ενότητα αυτή, η γενική γνώση περιλαμβάνει.
μέταλλααμέταλλα K, Na, Ag, Mg, Ca, Zn, Al, Cu, Fe H, F, Cl, Br, I, O, S, N, P, C Μέταλλο + αμέταλλο  ετεροπολικός δεσμός (ιοντικός). Αμέταλλο + αμέταλλο.
Νόμος Boyle π ί ε σ η (P) ό γ κ ο ς (V) Μικρός όγκος, Μεγάλη πίεση Μεγάλος όγκος, Μικρή πίεση (θερμοκρασία σταθερή)
ΥΔΡΟΣΤΑΤΙΚΗ Υδροστατική είναι το κεφάλαιο της Υδραυλικής που μελετά τους νόμους που διέπουν τα ρευστά όταν βρίσκονται σε ηρεμία.
Σύνοψη Διάλεξης 1 Το παράδοξο του Olber: Γιατί ο ουρανός είναι σκοτεινός; Γιατί δεν ζούμε σε ένα άπειρο Σύμπαν με άπειρη ηλικία. Η Κοσμολογική Αρχή Το.
Διάλεξη 8 Κοσμολογικές Παράμετροι
Διάλεξη 13 Βαρυονική και Σκοτεινή Ύλη Βοηθητικό Υλικό: Liddle κεφ. 9.1.
ΚΙΝΗΜΑΤΙΚΗ ΤΩΝ ΡΕΥΣΤΩΝ ΕΙΣΑΓΩΓΗ Σκοπός της κινηματικής είναι η περιγραφή της κίνησης του ρευστού Τα αίτια που δημιούργησαν την κίνηση και η αναζήτηση των.
5.1 Παραμορφώσεις, Τροπές, Στροφές Το διάνυσμα της μετατόπισης: Θλίψη: Η τροπή ε -1, γιατί δε μπορούμε να κοντύνουμε ένα σώμα περισσότερο από το ίδιο του.
Η μονάδα ατομικής μάζας (Μ.Α.Μ. ή a.m.u. atomic mass unit) είναι η μονάδα μέτρησης της μάζας των ατόμων και ισούται με το 1/12 της μάζας του πυρήνα του.
1 Ενότητα #: Η δομή των αστέρων 4 Παναγιώτα-Ελευθερία Χριστοπούλου Σχολή Θετικών Επιστημών Τμήμα Φυσικής.
Αστροφυσική Ι Ενότητα 6# : Διάδοση Ακτινοβολίας και Οπτικό Βάθος Καθηγήτρια:Παναγιώτα-Ελευθερία Χριστοπούλου Eπιμέλεια Μαθήματος: Σπετσιέρη Ζωή Τζόγια.
ΘΕΩΡΙΑ Καταστατική εξίσωση των τέλειων αερίων Καταστατική εξίσωση των τέλειων αερίων P V = n R T.
ΣΗΜΑΤΑ ΚΑΙ ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ II Καθ. Πέτρος Π. Γρουμπός Διάλεξη 8η Στοχαστικά Σήματα - 1.
Συμπληρωματική Πυκνότητα Ελαστικής Ενέργειας Συμπληρωματικό Εξωτερικό Έργο W: Κανονικό έργο Τελικές δυνάμεις Ρ, τελικές ροπές Μ, ολικές μετατοπίσεις δ.
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΑΥΤΟΜΑΤΟΥ ΕΛΕΓΧΟΥ Ι
ΧΗΜΙΚΗ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑ ΟΡΙΣΜΟΣ
Το παράδειγμα της μικροταινίας
Διάλεξη 11 Απόσταση Φωτεινότητας Μετρώντας την επιταχυνόμενη διαστολή με μακρινούς υπερκαινοφανείς Βοηθητικό Υλικό: Liddle A.2.-A2.3.
Κινητική θεωρία αερίων
Μ.Ε.Κ. Ι Κεφάλαιο 2 Πυκνότητα – Ειδικό Βάρος – Ειδικός Όγκος
Κινητική θεωρία των αερίων
Η ατμόσφαιρα της γης
H καμπύλη περιστροφής του γαλαξία μας
ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑ 3.10 Σωτήρης Δημητρίου 6417.
ΦΤΙΑΞΑΜΕ «ΑΤΜΟΣΦΑΙΡΑ» ΓΙΑΤΙ ΕΧΟΥΜΕ… «ΧΗΜΕΙΑ» ΜΕΤΑΞΥ ΜΑΣ
Διαφορικές εξισώσεις τάξης ανώτερης της πρώτης
Διαφορικές εξισώσεις τάξης ανώτερης της πρώτης
ΜΕΤΑΔΟΣΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ - ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ
ΜΕΤΑΔΟΣΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ - ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ
ΜΕΤΑΔΟΣΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ - ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ
Υπόθεση Airy Ο γήινος φλοιός αποτελείται από τμήματα της ίδιας πυκνότητας που επιπλέουν μέσα στο πυκνότερο υλικό του μανδύα, δηλαδή, βρίσκονται σε υδροστατική.
Συμβολή – Ανάκλαση – Διάθλαση
3. ακριβείς δ.ε. 1ης τάξης.
Κινητική θεωρία των αερίων
ΑΥΤΟΣΥΝΕΠΗ ΜΟΝΤΕΛΑ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΣΥΜΠΑΓΩΝ ΑΣΤΕΡΩΝ ΜΕ ΤΟΡΟ ΠΥΚΝΗΣ ΥΛΗΣ
ΧΗΜΕΙΑ Γ’ ΛΥΚΕΙΟΥ (Κ)ΚΕΦ.3: 3.3 ΠΑΡΑΓΟΝΤΕΣ ΠΟΥ ΕΠΗΡΕΑΖΟΥΝ ΤΗΝ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΑΝΤΙΔΡΑΣΗΣ ΕΡΩΤΗΣΕΙΣ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ Σε 500 mL διαλύματος HCl 1M θερμοκρασίας 25.
καύση Με τον όρο καύση χαρακτηρίζεται (πλέον) οποιαδήποτε χημική αντίδραση συνοδεύεται από έκλυση θερμότητας ίσως και φωτός, που συνδυάζονται (συχνά)
Μεταγράφημα παρουσίασης:

Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 1 Οι 4 καταστατικές εξισώσεις της δομής ενός μη περιστρεφόμενου, σφαιρικά ομογενούς αστέρα dM/dr = 4π ρ(r) r 2 dP/dr = –G M(r) ρ(r)/r 2 ή dL/dr = 4πr 2 ρ(r) ε(r) Η 3 η εξίσωση αφορά τη διάδοση ενέργειας δι’ ακτινοβολίας ή μεταφοράς Η σχέση Μάζας - Φωτεινότητας Υπενθύμιση

Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 2 Οι σχέσεις M(r), P(r), T(r) και L(r) έχουν τις εξής οριακές συνθήκες: M(r=0) = 0, L(r=0) = 0, P(r=R) = 0, T(r=R) ≈ 0, Η σχέση Μάζας - Φωτεινότητας Οι παραπάνω συναρτήσεις είναι αντιστρεπτές και από αυτές προκύπτουν οι συναρτήσεις: L = L(M) και R = R(M) Δηλαδή η φωτεινότητα και η ακτίνα ενός αστέρα (σταθερής χημικής σύστασης, μ) εξαρτώνται μόνο από τη μάζα του! Θεώρημα Russell-Vogt

Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 3 Η σχέση Μάζας - Φωτεινότητας L = L(M) και R = R(M) και Υπάρχουν αντίστοιχες πειραματικές σχέσεις? Δηλαδή σχέσεις της μορφής L = f 1 (M), R = f 2 (M) και Τ = f 3 (M) ? Πειραματικά έχει αποδειχθεί ότι: Περιoχή μαζώvlogαβlogγδ Μ < 0.5 Μ  Μ  < Μ < 2.5 Μ  Μ > 2.5 Μ  Έχουμε λοιπόν:

Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 4 Η σχέση Μάζας - Φωτεινότητας Η γενικευμένη σχέση μάζας - φωτεινότητας

Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 5 Η σχέση Μάζας - Φωτεινότητας και Από τις πειραματικές σχέσεις: Προκύπτει: Δηλαδή έχουμε τις πειραματικές σχέσεις: L = f 1 (M), R = f 2 (M) και Τ = f 3 (M)

Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 6 Η σχέση Μάζας - Φωτεινότητας Οι παρατηρησιακές σχέσεις είναι:

Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 7 Η σχέση Μάζας - Φωτεινότητας Οι σχέσεις αυτές ερμηνεύονται θεωρητικά? και θέτοντας: Από την: Θέτοντας τυπικές τιμές και κάνοντας απλοποιητικές αλλά λογικές υποθέσεις, προκύπτει: (αδιαφάνεια κατά Kramer) και (Σταθερή πυκνότητα) προκύπτει:

Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 8 Η σχέση Μάζας - Φωτεινότητας Από την καταστατική εξίσωση των τέλειων αερίων και την εξίσωση της υδροστατικής πίεσης, βρίσκουμε: Αρκεί στη σχέση και αντίστοιχα. να βρούμε το Τ. Οπότε η θερμοκρασία βρίσκεται: Αντικαθιστούμε το Τ στη σχέση και βρίσκουμε: Η γνωστή σχέση του Eddington

Σχέση Μάζας - Φωτεινότητας 9 Η σχέση Μάζας - Φωτεινότητας Από τις σχέσεις: Διερεύνηση: Παίρνουμε: για δ = 1 (αστέρες μικρής μάζας). R ~ M και από την: Αστέρες μικρής (και μεσαίας) μάζας και αν το μ είναι περίπου σταθερό: Αντίστοιχα: Αστέρες μεγάλης μάζας Αστέρες πολύ μεγάλης μάζας