Η παρουσίαση φορτώνεται. Παρακαλείστε να περιμένετε

Η παρουσίαση φορτώνεται. Παρακαλείστε να περιμένετε

Μελέτη των αλλαγών φάσης στο πρότυπο Baxter- Wu Εφαρμογές προσομοιώσεων Monte- Carlo για τη μελέτη της κρίσιμης συμπεριφοράς I. Ν. Βελονάκης 1 *, Σ. Σ.

Παρόμοιες παρουσιάσεις


Παρουσίαση με θέμα: "Μελέτη των αλλαγών φάσης στο πρότυπο Baxter- Wu Εφαρμογές προσομοιώσεων Monte- Carlo για τη μελέτη της κρίσιμης συμπεριφοράς I. Ν. Βελονάκης 1 *, Σ. Σ."— Μεταγράφημα παρουσίασης:

1 Μελέτη των αλλαγών φάσης στο πρότυπο Baxter- Wu Εφαρμογές προσομοιώσεων Monte- Carlo για τη μελέτη της κρίσιμης συμπεριφοράς I. Ν. Βελονάκης 1 *, Σ. Σ. Μαρτίνος 1 1 Πανεπιστήμιο Αθηνών, Τμήμα Φυσικής, Τομέας Φυσικής Στερεάς Κατάστασης, GR Άνω Ιλίσια, Ελλάδα

2 Περίληψη Αποδεικνύουμε ότι για Η < 0 το πρότυπο Baxter- Wu παρουσιάζει κρίσιμη αλλαγή φάσης και υπολογίζονται οι εκθέτες α, β, γ. Επίσης εξετάζεται η συμπεριφορά τους καθώς προσεγγίζουμε το κρίσιμο σημείο με Η = 0. Επιπλέον, μελετάται η αντίστοιχη συμπεριφορά των Binder Cumulants.

3 Πρότυπο Baxter- Wu Συνάρτηση Hamilton: Δισδιάστατο πρότυπο που έχει μόνο τριπλές spin αλληλεπιδράσεις. Για μαγνητικό πεδίο H = 0 έχει τέσσερις θεμελιώδεις καταστάσεις (E = −2JN), μια σιδηρομαγνητική (M = +Nμ B ) και τρεις σιδηριμαγνητικές (M = −3 −1 Nμ B ). Για μαγνητικό πεδίο H = H c (T) < 0 έχει τέσσερις θεμελιώδεις καταστάσεις (E = −2JN − 3 −1 μ B NΗ c (T)), τρεις σιδηριμαγνητικές (M = −3 −1 Nμ B ) και μια σιδηρομαγνητική (M = − Nμ B ). Για H = 0 και T = T c, όπου k B T c = 2,269J, παρατηρείται κρίσιμη αλλαγή φάσης από σιδηριμαγνητισμό σε παραμαγνητισμό. Για H = 0 και T < T c, όπου k B T c = 2,269J, παρατηρείται αλλαγή φάσης 1 ου είδους από σιδηριμαγνητισμό σε παραμαγνητισμό. Για H = H c (T) < 0 παρατηρείται κρίσιμη αλλαγή φάσης από σιδηριμαγνητισμό σε παραμαγνητισμό.

4 Πρότυπο Baxter- Wu Φυσική σημασία- εφαρμογές (1): Απλουστευμένο δισδιάστατο πρότυπο για την περιγραφή της κρίσιμης συμπεριφοράς, με κύριο πλεονέκτημα τη δυνατότητα ακριβούς επίλυσής του ως προς κάποια χαρακτηριστικά του μεγέθη απουσία εξωτερικού μαγνητικού πεδίου. Η συμπεριφορά του στην περίπτωση αυτή ανήκει στην κλάση παγκοσμιότητας των μοντέλων Potts δυο διαστάσεων και τεσσάρων καταστάσεων, χωρίς όμως λογαριθμικές διορθώσεις κατά τον υπολογισμό κρισίμων εκθετών. Απλουστευμένο πρότυπο σιδηριμαγνητισμού, το οποίο θα μπορούσε να περιγράψει μεταβάσεις φάσης σιδηριμαγνητών με ισχυρά ανισότροπη συμπεριφορά, πλην όμως δεν έχει εντοπιστεί ως τώρα κάποιο σχετικό φυσικό μαγνητικό υλικό ή κράμα μετάλλων. Με τριπλές αλληλεπιδράσεις συνενώνονται ως γνωστόν τα quarx για να σχηματίσουν αδρόνια,πλην όμως εδώ ο παράγοντας διάσταση παίζει καθοριστικό ρόλο, με συνέπεια ούτε αυτά τα συστήματα να ανήκουν στη σχετική κλάση παγκοσμιότητας. Με τριπλές αλληλεπιδράσεις συνενώνονται ως γνωστόν τα quarx για να σχηματίσουν αδρόνια, πλην όμως εδώ ο παράγοντας διάσταση παίζει καθοριστικό ρόλο, με συνέπεια ούτε αυτά τα συστήματα να ανήκουν στη σχετική κλάση παγκοσμιότητας.

5 Πρότυπο Baxter- Wu Φυσική σημασία- εφαρμογές (2): όπου (Chin and Landau, 1987) ε t η ενέργεια των τριπλών αλληλεπιδράσεων, ε b η ενέργεια σύνδεσης των ετεροατόμων στην προσρόφηση και μ το χημικό δυναμικό, ενώ Μέχρι στιγμής έχουν βρεθεί τουλάχιστον τρία δισδιάστατα φυσικά συστήματα των οποίων η κρίσιμη συμπεριφορά θα μπορούσε να περιγραφεί με τη βοήθεια του προτύπου αυτού. Πρόκειται για τη χημική προσρόφηση O (p- 2×2) από Ni (111) (Roelofs et al, 1981), O από Ru (0001) (Piercy and Pfnür, 1987) και H (2H- 2×2) από Ni (111) (Schwenger et al, 1994), πλην όμως η συστηματική πειραματική μελέτη τέτοιων συστημάτων παρουσιάζει σοβαρές δυσκολίες, με αποτέλεσμα λίγες σχετικές εργασίες να έχουν δημοσιευτεί. Σημειώνουμε μάλιστα ότι σχετικές πειραματικές μελέτες παρουσία «μαγνητικού πεδίου» (χημικού δυναμικού) δε φαίνεται να έχουν γίνει ως τώρα. Η συνάρτηση Hamilton του συστήματος στην τελευταία περίπτωση αντικαθίσταται από εκείνη για πλέγμα- αέριο (lattice- gas)

6 Αλγόριθμοι single- spin flip (Metropolis, Heat- Bath) Πλεονεκτήματα 1)Απλότητα- λίγος χρόνος για το κάθε βήμα 2)Ευκολία εφαρμογής σχεδόν σε οποιοδήποτε μοντέλο 3)Ικανοποιητικά αποτελέσματα σε μεγάλη ποικιλία συνθηκών 4)Σχετικά εύκολη παραλληλοποίηση. Μειονεκτήματα 1)Απαιτείται πολύ μεγάλος αριθμός βημάτων στην κρίσιμη περιοχή για μια ικανοποιητική προσομοίωση λόγω του φαινομένου της κρίσιμης επιβράδυνσης (critical slowing-down)

7 Αλγόριθμοι cluster- flip (Wolff, Swendsen- Wang, Niedermayer) Πλεονεκτήματα 1)Ικανοποιητική προσομοίωση στην κρίσιμη περιοχή για μικρό αριθμό βημάτων- σχεδόν εξαλείφεται το φαινόμενο της κρίσιμης επιβράδυνσης (critical slowing-down) Μειονεκτήματα 1)Αυξημένη πολυπλοκότητα- αρκετός υπολογιστικός χρόνος για κάθε βήμα 2)Δυσκολίες στην εφαρμογή τους σε σχετικά πολύπλοκα μοντέλα 3)Πρακτικά κατάλληλοι μόνο για την κρίσιμη περιοχή. 4)Παραλληλοποίηση όχι πάντοτε εύκολη ή εφικτή.

8 Αλγόριθμοι Entropic Sampling (Wang- Landau) Πλεονεκτήματα 1)Απλότητα- λίγος χρόνος για το κάθε βήμα 2)Ευκολία εφαρμογής σχεδόν σε οποιοδήποτε μοντέλο 3)Η κατανομή της εντροπίας S = S(M,E) που προκύπτει μπορεί να χρησιμοποιηθεί σε μεγάλη περιοχή θερμοκρασιών και μαγνητικών πεδίων. 4)Δεν απαιτούν μεγάλους υπολογιστικούς χρόνους και πόρους- επιτρέπουν την αξιοποίηση παλαιότερων υπολογιστικών συστημάτων. 5)Η παραλληλοποίησή τους είναι τετριμμένο πρόβλημα. Μειονεκτήματα 1)Στις περιοχές κρίσιμης αλλαγής φάσης η ακρίβεια των αποτελεσμάτων τους είναι μικρότερη σε σχέση με τους αλγορίθμους cluster. 2)Σε περίπτωση που επιλέξουμε να εργαστούμε σε διαφορετικούς υπόχωρους του φασικού χώρου η συνένωση των αποτελεσμάτων μπορεί να προκαλέσει προβλήματα.

9 Θεωρία Κλιμάκωσης Πεπερασμένου Μεγέθους (Finite- Size Scaling Theory) Βασίζεται στη Φαινομενολογική Θεωρία Επανακανικοποίησης (Phenomenological Renormalization Theory). Με τη βοήθεια αυτής της θεωρίας μπορούμε να προβλέψουμε τη συμπεριφορά του πραγματικού (άπειρου) συστήματος από τη συμπεριφορά πεπερασμένων συστημάτων Με τη βοήθεια αυτής της θεωρίας μπορούμε να προβλέψουμε τη συμπεριφορά του πραγματικού (άπειρου) συστήματος από τη συμπεριφορά πεπερασμένων συστημάτων.

10 Θεωρία Κλιμάκωσης Πεπερασμένου Μεγέθους (Finite- Size Scaling Theory) Για τη θερμοχωρητικότητα ανά πλεγματικό σημείο υπό σταθερό εξωτερικό μαγνητικό πεδίο c H προβλέπεται Για την ισόθερμη μαγνητική επιδεκτικότητα ανά πλεγματικό σημείο χ T προβλέπεται Εδώ α, β, γ είναι οι κρίσιμοι εκθέτες της θερμοχωρητικότητας, της παραμέτρου τάξης της ισόθερμης επιδεκτικότητας αντίστοιχα και H είναι το εξωτερικό μαγνητικό πεδίο. Σημειώνουμε ότι οι ανωτέρω σχέσεις ισχύουν μόνο αν οι αντίστοιχες φυσικές ποσότητες περιγράφονται στα κρίσιμα σημεία με ιδιομορφία απλού νόμου δύναμης και όχι με λογαριθμική ιδιομορφία. Για την κρίσιμη θερμοκρασία και το κρίσιμο μαγνητικό πεδίο T c και H c αντίστοιχα προβλέπεται

11 Διάγραμμα C Η = f(Τ), L = 48, H = −3,5000 Διάγραμμα C Η = f(H), L = 48, T = 2,329J k B -1 Διάγραμμα χ T = f(T), L = 48, H = −2,5000 Διάγραμμα χ T = f(T), L = 48, H = −3,5000

12 Διαγράμματα υπολογισμού κρίσιμων εκθετών Διάγραμμα logCmax = f ( logL ) για H = − 3,500 Διάγραμμα θερμοκρασίας μέγιστης θερμοχωρητικότητας T c * = f(L) για Η = −3,500

13 Κρίσιμα σημεία και κρίσιμοι εκθέτες α και ν για εξωτερικό μαγνητικό πεδίο Η ≤ 0. HTcTc δTcδTc νδναδα +0,02,2700,0010,670,040,640,030 −0,12,3240,0020,950,030,560,009 −0,22,3580,0010,990,020,520,070 −0,42,4100,0020,940,070,530,030 −0,52,4260,0010,980,010,530,007 −0,62,4400,0020,990,020,550,010 −0,82,4610,0010,980,010,520,008 −1,02,4710,0010,990,010,500,010 −1,52,4570,0010,950,020,490,005 −2,02,3890,0011,000,020,510,006 −2,52,2750,0031,010,080,510,040 −3,02,1110,0070,900,200,470,080 −3,51,8830,0071,000,200,480,080 −4,01,5910,0081,000,200,500,100 −4,51,2300,0081,000,300,520,100 −5,00,850,021,000,300,500,100

14 Κρίσιμα σημεία και κρίσιμοι εκθέτες γ και ν για εξωτερικό μαγνητικό πεδίο Η ≤ 0 (οι τιμές που λείπουν δεν ήταν εφικτό να υπολογιστούν για τα διαθέσιμα πλέγματα). HTcTc δTcδTc νδνγδγ +0,02,2700,0010,670,041,1500,060 −0,12,3220,0060,750,070,2500,009 −0,22,3400,0100,840,080,2630,009 −0,42,3830,0030,910,070,3000,500 −0,52,4480,0030,700,300,2200,090 −0,6*2,4550,0201,000,020,3160,005 −0,8*2,4890,0200,980,010,2670,001 −1,0*2,5000,0800,990,010,2700,001 −1,5*2,4700,0200,950,020,2060,002 −2,02,3800,0100,860,070,3000,020 −2,52,2790,0030,790,080,3100,020 −3,02,1120,0050,900,100,3700,030 −3,51,8830,0030,930,060,4220,006 −4,01,5880,0030,990,060,4000,070 −4,51,2300,0030,950,070,4600,010 −5,00,8400,0201,800,800,7000,200

15 Κρίσιμα σημεία και κρίσιμοι εκθέτες α και (β+γ) για εξωτερικό μαγνητικό πεδίο Η ≤ 0 TH cH c δ H cδ H c νδνβ+γδ(β+γ)αδα 2,2690,00000,00010,670,041,240,040,6800,030 2,324−0,1300,0100,950,030,600,100,4800,010 2,358−0,2500,0200,990,020,490,030,4700,020 2,410−0,4300,0300,940,070,550,060,5000,030 2,426−0,5100,0400,980,010,570,050,5090,003 2,440−0,6000,0500,990,020,730,050,5020,002 2,461−1,2000,1000,980,010,450,040,4500,040 2,471−1,2900,0900,990,010,400,040,4910,001 2,457−1,5100,0100,950,020,950,030,5260,003 2,389−2,0030,0091,000,021,040,060,5210,001 2,275−2,5130,0081,010,081,190,020,5100,040 2,111−3,0020,0040,900,201,200,200,4600,080 1,883−3,5050,0061,000,201,200,200,4700,090 1,591−4,0020,0031,000,201,200,300,4700,100 1,230−4,5040,0031,000,301,300,300,5000,100

16 Κρίσιμα σημεία και κρίσιμοι εκθέτες γ και β για εξωτερικό μαγνητικό πεδίο Η ≤ 0 TH cH c δ H cδ H c νδ(ν)γδγβδβ 2,269−0,00010,00030,670,041,1500,0500,090,010 2,389−1,9000,0200,860,070,1300,0100,72810,0005 2,275−2,5030,0070,790,080,3080,0080,7700,060 2,114−2,9880,0050,900,100,3000,0100,6600,090 1,883−3,5060,0050,930,060,3800,0500,7400,060 1,591−4,0020,0030,990,060,4300,0200,7500,010 1,230−4,5040,0030,950,070,4600,0300,7870,009 Διάγραμμα φάσεων του προτύπου Baxter- Wu

17 Σωρευτής 4 ης τάξης για την Ενέργεια V L0 Για αλλαγή φάσης 1 ου είδους αποδεικνύεται (Binder et al, 1985) ότι Για απουσία αλλαγής φάσης αποδεικνύεται ότι

18 Ο σωρευτής V L0 στο κρίσιμο σημείο Για κρίσιμη αλλαγή φάσης προτείνεται (Martinos et al, 2005) η ακόλουθη σχέση κλιμάκωσης, χωρίς όμως να έχει δοθεί επαρκής απόδειξη Η παραπάνω σχέση δηλώνει ότι δεν είναι δυνατή στο θερμοδυναμικό όριο η διάκριση κρίσιμων αλλαγών φάσης από την ανυπαρξία αλλαγής φάσης με τη βοήθεια του σωρευτή της ενέργειας.

19 Η συνάρτηση πυκνότητας πιθανότητας V L0 στο κρίσιμο σημείο Για την κρίσιμη αλλαγή φάσης, βασισμένοι στα αποτελέσματα προσομοιώσεων Monte- Carlo, προτείνουμε την ακόλουθη σχέση κλιμάκωσης για την πυκνότητα πιθανότητας ενέργειας (ανά spin),

20 Υπολογισμοί από τη σχέση κλιμάκωσης της πυκνότητας πιθανότητας της ενέργειας

21 Συνέπειες της σχέσης κλιμάκωσης της πυκνότητας πιθανότητας της ενέργειας

22 Σημαντική παρατήρηση: Συχνά συμβαίνει Ε av ≠ Ε 0 αλλά Ε av ≈ Ε 0. Τότε Η σχέση αυτή επιβεβαιώνεται με εκτενείς προσομοιώσεις Monte- Carlo, ωστόσο η αξιοποίηση του παρόντος σωρευτή στη διάκριση αλλαγών φάσης στο θερμοδυναμικό όριο παραμένει προβληματική.

23 Υπολογισμός κρισίμων εκθετών από τη σχέση κλιμάκωσης του σωρευτή V L0 HTcTc δTcδTc V L0(min) δV L0(min) 1/νδ(1/ν)α/νδ(α/ν) +0,02,2710,0010,6680,0011,70,40,9600,020 −0,12,332,330,010,6670,0010,80,80,70,6400,060 −0,22,3610,0070,66760,00070,90,70,6600,030 −0,42,4050,0080,66650,00020,80,80,30,5720,005 −0,52,4310,0030,66620,00021,11,10,20,20,5430,006 −0,62,440,010,66640,00011,01,00,60,5290,007 −0,82,4610,0060,66670,00010,90,30,5390,006 −1,02,4750,0050,66610,00011,00,30,4850,005 −1,52,450,010,66650,00010,80,80,50,4960,006 −2,02,3910,0070,66670,00011,11,10,40,4900,010 −2,52,270,020,66670,00010,80,70,4800,010 −3,02,100,030,6670,00101,00,80,6000,100 −3,51,8780,0090,66610,00011,21,20,60,3800,009 −4,01,5970,0090,66700,00101,21,20,30,6000,100 −4,51,240,020,66700,00101,90,90,6000,200

24 Προτεινόμενος ανηγμένος σωρευτής 4 ης τάξης για την Ενέργεια V L

25 Υπολογισμός του σωρευτή V L Απουσία αλλαγής φάσης Αλλαγή φάσης 1 ου είδους Κρίσιμη αλλαγή φάσης

26 Διαγράμματα Energy Binder Cumulants→ T, H = −3,5000

27 Μελέτη κλιμάκωσης των σωρευτών V L0, V L στα κρίσιμα σημεία του προτύπου Baxter- Wu HcHc TcTc VcVc δV c V 0c δV 0c expδ(exp)α/νδ(α/ν) +0,02,2708∙10 −6 / 7∙10 −6 6,0∙10 −7 / 1∙10 −6 0,67/ 0,665 0,3/ 0,011,3/ 1,200,3/ 0,071,0/ 1,010,8/ 0,09 −0,12,324−4∙10 −6 1∙10 −6 0,6670,0042,70,30,70,4 −0,22,358−4∙10 −6 1∙10 −7 0,6670,0022,60,10,60,3 −0,42,410−1,9∙10 −6 5,10 −7 0,6670,0022,70,10,70,2 −0,52,426−1,9∙10 −6 3∙10 −7 0,6680,0023,10,20,70,3 −0,62,440−1,9∙10 −6 210 −7 0,6710,0032,90,11,10,2 −0,82,461−2,0∙10 −6 4∙10 −7 0,6700,0012,50,11,040,08 −1,02,471−1,9∙10 −6 3∙10 −7 0,6680,0022,40,10,70,2 −1,52,457−1,3∙10 −6 4 ∙10 −7 0,6650,0022,40,10,50,2 −2,02,389−1,0∙10 −6 3 ∙10 −7 0,6680,0022,60,10,80,3 −2,52,275−1,4∙10 −6 3 ∙10 −7 0,6690,0032,50,10,90,4 −3,02,111−1,4∙10 −6 5 ∙10 −7 0,6670,0022,310,090,60,4 −3,51,883−1,4∙10 −6 4 ∙10 −7 0,6670,0022,370,090,60,3 −4,01,591−1,3∙10 −6 4 ∙10 −7 0,6680,0032,340,080,80,3 −4,51,230−1,7∙10 −6 4 ∙10 −7 0,6680,0032,350,080,70,4

28 Μελέτη θερμοκρασιακής κλιμάκωσης του σωρευτή V L στο πρότυπο Baxter- Wu HT min1 δ T min1 V (min1) δV (min1) expon T δexpon T exponV L(min 1) δexponV L(m in1) +0,02,2760,0074·10 −5 2·10 −5 1,70,51,90,3 −0,12,3270,0023,7·10 −6 7·10 −7 1,081,080,090,092,140,04 −0,22,3600,0052,9∙10 −6 6∙10 −7 1,10,12,220,04 −0,42,4120,0042,5∙10 −6 5∙10 −7 1,10,12,260,020,02 −0,52,450,021,2∙10 −6 3∙10 −7 0,60,42,430,03 −0,62,4410,0081,7∙10 −6 3∙10 −7 1,00,22,350,02 −0,82,4670,0041,7∙10 −6 2∙10 −7 0,980,092,410,02 −1,02,490,032,2∙10 −6 5∙10 −7 0,70,42,230,03 −1,52,4620,0051,5∙10 −6 3∙10 −7 1,00,12,340,02 −2,02,3970,0051,5∙10 −6 3∙10 −7 1,00,12,340,02 −2,52,2860,0081,0∙10 −6 2∙10 −7 0,90,12,480,01 −3,02,1220,0091,0∙10 −6 1∙10 −7 0,80,22,630,01 −3,51,8970,0091,0∙10 −6 1∙10 −7 0,80,22,700,04 −4,01,5800,0091,0∙10 −6 1∙10 −7 1,20,22,440,05 −4,51,2250,0091,1∙10 −6 4∙10 −7 1,00,22,620,03 −5,00,840,021,6∙10 −6 4∙10 −7 0,70,32,560,07

29 Συμπεράσματα (1) Τα αποτελέσματά μας για το πρότυπο Baxter- Wu επιβεβαιώνουν τη συμπεριφορά του στο κρίσιμο σημείο (0,T TCP ) απουσία εξωτερικού μαγνητικού πεδίου. Για αρνητικό εξωτερικό μαγνητικό πεδίο το πρότυπο Baxter- Wu παρουσιάζει αλλαγή φάσης ανώτερης τάξης κατά μήκος της κρίσιμης γραμμής H c = H c (T), η οποία όμως τερματίζεται στο ανωτέρω κρίσιμο σημείο (0,T TCP ). Το σημείο αυτό είναι ταυτόχρονα τερματικό κρίσιμο σημείο γραμμής αλλαγής φάσης 1 ου είδους και τερματικό γραμμής αλλαγής φάσης δεύτερου είδους (Tsai, Wang and Landau, 2006, 2007, 2008). Τα κρίσιμα σημεία της καμπύλης H c = H c (T) εκτός του (0,T TCP ) ανήκουν σε μια νέα κλάση παγκοσμιότητας, με κρίσιμους εκθέτες ίσους κατά προσέγγιση ν ≈ 1,00 ± 0,02, β ≈ 0,75 + 0,05, γ ≈ 0,40 ± 0,05, α ≈ 0,50 ± 0,01. Επιβάλλεται επανάληψη των υπολογισμών των κρίσιμων εκθετών για H<0, πιθανόν με τη χρήση κατάλληλων cluster αλγορίθμων και Monte- Carlo Renormalization, αφού οι τιμές που βρήκαμε δεν επιβεβαιώνουν τις γνωστές σχέσεις κλιμάκωσης.

30 Συμπεράσματα (2) Το κρίσιμο σημείο (0,T TCP ) εμφανίζεται να παρουσιάζει συμπεριφορά απωστικού κρίσιμου σημείου ενώ το σημείο (−6, 0) συμπεριφορά ελκτικού κρίσιμου σημείου, με τους εκθέτες του να κυριαρχούν κατά μήκος της φασικής γραμμής. Η πυκνότητα πιθανότητας ενέργειας ανά spin στο κρίσιμο σημείο υπακούει σε μια σχέση κλιμάκωσης, αν και η ακριβής συναρτησιακή σχέση για το οικουμενικό της τμήμα παραμένει άγνωστη. Ο ανηγμένος σωρευτής για την ενέργεια που προτείνουμε εμφανίζει καλύτερη συμπεριφορά σε ότι αφορά τη διάκριση των αλλαγών φάσης σε σχέση με εκείνον που αρχικά προτάθηκε από τους Challa, Landau, Binder. Πολύ ικανοποιητικά αποτελέσματα, προκύπτουν αν αντί για όλες τις ενέργειες περιοριστούμε στον υπόχωρο −2N ≤ E ≤ −(2/3)N, όπου N ο αριθμός των spin του συστήματος. Όμως ο υπόχωρος αυτός πρέπει να διευρυνθεί όταν H ≥ 0.

31 Περεταίρω στόχοι της παρούσας επιστημονικής έρευνας: Λεπτομερέστερη μελέτη της αλλαγής φάσης του μοντέλου Baxter- Wu για H < 0 και υπολογισμός κρίσιμων εκθετών (χρήση αλγορίθμων Cluster, Αλγορίθμων Multicanonical- Simulated Tempering και Monte- Carlo Renormalization). Μελέτη των σωρευτών του Binder για την κατανομή μαγνήτισης (Binder Cumulants) στο πρότυπο Baxter- Wu για Η < 0. Αναζήτηση μαγνητικής παραμέτρου τάξης για αυτήν την αλλαγή φάσης Συγκριτική μελέτη- αξιολόγηση αλγορίθμων για την προσομοίωση του μοντέλου Baxter- Wu σε διάφορες συνθήκες.

32 Βιβλιογραφία (1) Alcaraz, F. C., Xavier, J. C., J. Phys. A 30 (1997) L203 Alcaraz, F. C., Xavier, J. C., J. Phys. A 32 (1999) 2041 Barber, M. N., in: Domb, C., Lebowitz, J.L. (Eds.), Phase Transitions and Critical Phenomena, Academic Press, New York, 1983 Baxter, R. J., Enting, I. G., J. Phys. A 9 (1976) 149 Baxter, R. J., Exactly Solved Models in Statistical Mechanics, Academic Press, Tunbridge Wells, U.K. (1989), p. 314 Baxter, R. J., Sykes, M. F., Watts, M. G., J. Phys. A 8 (1975) 245 Baxter, R. J., Wu, F. Y., Phys. Rev. Lett. 31 (1973) 1294 Binder, K., Landau, D. P. A Guide to Monte Carlo Simulations In Statistical Physics, University Press, Cambridge, 2000 Binder, K., Landau, D. P., Phys. Rev. B 30 (1984) 1477 Blöte, H. W. J., Heringa, J. R., Luijten, E., Comp. Phys. Com. 147 (2002) 58 Challa, M. S., Landau, D. P., Binder, K., Phys. Rev. B 34 (1986) 1841 Chin, K. K., Landau, D. P., Phys. Rev. B 36 (1987) 275 Deng, Y., Guo, W., Heringa, J. R., Blöte, H.W. J. and Nienhuis, B., Nucl. Phys. B 827 (2010) [FS] 406 Dóczi- Réger, J., Hemmer, P.C., Physica A 108 (1981) Fisher, M. E., Berker, A. N., Phys. Rev. B 26 (1982) 2507 Fisher, M. E., in: M.S. Green (ed.), Critical Phenomena, Academic Press, New York, 1971 Froyen, S., Sudbo, A. A. S., Hemmer, P. C., Physica A 85 (1976) 399 Kinzel, W., Schick, M., Phys. Rev. B 23 (1981) 3435 Lee, J., Phys. Rev. Lett. 71(1993) Malakis, A., Fytas, N. G., Phys. Rev. E. 73 (2006) Malakis, A., Fytas, N. G., Phys. Rev. E. 73 (2006)

33 Βιβλιογραφία (2) Malakis, A., J. Stat. Phys. 27 (1982) 1 Malakis, A., Martinos, S. S., Hadjiagapiou, I., Fytas, N. G., Kalozoumis, P., Phys. Rev. E. 72 (2004) Malakis, A., Peratzakis, A., Fytas, N. G., Phys. Rev. E. 70 (2004) Martinos, S. S., Malakis, A, Hadjiagapiou, I., Physica A 331 (2004) Martinos, S. S., Malakis, A, Hadjiagapiou, I., Physica A 352 (2005) Martinos, S. S., Malakis, A, Hadjiagapiou, I., Physica A, 355 (2005) Newman, M. E. J., Barkema, G. T., Monte Carlo Methods in Statistical Physics, Clarendon Press, Oxford (2001) Novotny, M. A., Evertz, H. G. in: D.P. Landau, K.K. Mon, H.-B. Schüttler (Eds.), Computer Simulation Studies in Condensed-matter Physics, Vol. VI, Springer, Berlin, 1993, p Novotny, M. A., Landau, D. P., Phys. Rev B 24 (1981) 1468 Piercy, P., Pfnür, H., Phys. Rev. Lett. 59 (1987) Privman, V. (Ed.), Finite- Size Scaling and Numerical Simulations of Statistical Systems, World Scientific, Singapore, 1990 Roelofs, L. D., Kortan, A. R., Einstein, T. L., Park, R. L., Phys. Rev. Lett. 46 (1981) Santos, M., Figueiredo, W., Phys. Rev. E 63 (2001) Schwenger, L., Budde, K., Voges, C., Pfnür, H., Phys. Rev. Lett. 73 (1994) Stanley, H. E., Introduction to Phase Transitions and Critical Phenomena, Oxford University Press, 1967 Stanley, H. E., Luke, L. L., Phys. Rev. B 10 (1974) 2958 Tsai, S.-H., Wang, F., Landau, D. P., Braz. J. Phys. 36 (2006) 635 Tsai, S.-H., Wang, F., Landau, D. P., Braz. J. Phys. 38 (2008) 635 Tsai, S.-H., Wang, F., Landau, D. P., Phys. Rev. E 75 (2007) Velonakis, I. N., Martinos, S. S., Physica A 390 (2011) Velonakis, I. N., Martinos, S. S., Physica A 390 (2011) Wang, F., Landau, D. P., Phys. Rev. E 64 (2001) Wood, D. W., Griffiths, H. P., J. Phys. C 5 (1972) 253 Yeomans, J. M., Statistical Mechanics of Phase Transitions, Clarendon Press, Oxford (1992)

34 Ευχαριστίες προς το Ίδρυμα Κρατικών Υποτροφιών (Ι. Κ. Υ.) για την οικονομική του στήριξη κατά την εκπόνηση της παρούσας Διατριβής τους Αναπληρωτές Καθηγητές του τμήματος Φυσικής του Ε.Κ.Π.Α. κυρίους Μαρτίνο Σωτήριο, Μαλάκη Αναστάσιο και Χαζηαγαπίου Ιωάννη τον Καθηγητή Φυσικής κύριο Mark Novotny για το ενδιαφέρον και τις συμβουλές του τους Καθηγητές του τμήματος Φυσικής Ε.Κ.Π.Α. κυρίους Μανουσάκη Ευστράτιο και Στεφάνου Νικόλαο για την ευγενική παραχώρηση υπολογιστικών συστημάτων τον Επίκουρο Καθηγητή του Ε.Κ.Π.Α. κύριο Συσκάκη Εμμανουήλ τον υποψήφιο διδάκτορα του τμήματος Φυσικής του Ε.Κ.Π.Α. κύριο Γεωργαλά Κωνσταντίνο τον ερευνητή Δρα Φυσικής κύριο Γεώργιο Γκαντζούνη τον κύριο Γεωργιάδη Ιωάννη, διαχειριστή υπολογιστικών συστημάτων στο Υπολογιστικό κέντρο του Ε.Κ.Π.Α. Η εργασία αυτή υποστηρίχθηκε εν μέρει οικονομικά από τον Ειδικό Λογαριασμό Κονδυλίων και Έρευνας του Πανεπιστημίου Αθηνών υπό τον κωδικό 70/40/7677.


Κατέβασμα ppt "Μελέτη των αλλαγών φάσης στο πρότυπο Baxter- Wu Εφαρμογές προσομοιώσεων Monte- Carlo για τη μελέτη της κρίσιμης συμπεριφοράς I. Ν. Βελονάκης 1 *, Σ. Σ."

Παρόμοιες παρουσιάσεις


Διαφημίσεις Google