Η παρουσίαση φορτώνεται. Παρακαλείστε να περιμένετε

Η παρουσίαση φορτώνεται. Παρακαλείστε να περιμένετε

Καλογερόπουλος Αλέξης Φεβρουάριος 2008 – Στοιχειώδη Σωμάτια Μεταπτυχιακού.

Παρόμοιες παρουσιάσεις


Παρουσίαση με θέμα: "Καλογερόπουλος Αλέξης Φεβρουάριος 2008 – Στοιχειώδη Σωμάτια Μεταπτυχιακού."— Μεταγράφημα παρουσίασης:

1 Καλογερόπουλος Αλέξης Φεβρουάριος 2008 – Στοιχειώδη Σωμάτια Μεταπτυχιακού

2 TevatronLHC UpgradeILC Collider Physics Timeline 2 LHC

3 Το καθιερωμένο πρότυπο 3 Μια κβαντική θεωρία που περιγράφει τα ήδη γνωστά στοιχειώδη σωμάτια… Φορείς Δυνάμεων 12 θεμελιώδη gauge πεδία, 8 γλυόνια, 3W μ, Βμ 3 σταθερές ζεύξης, g 1,g 2,g 2 Τρεις οικογένειες ύλης 6 Quarks – 6 leptons ΠΟΛΥ ΔΙΑΦΟΡΕΤΙΚΕΣ ΜΑΖΕΣ! Οι μάζες των νετρίνων μικρότερες από 10 −9 GeV!

4 Η μαθηματική περιγραφή των δυνάμεων, σε αναλογία με την Η/Μ του Maxwell, βασίζεται σε βαθμωτά πεδία / συμμετρίες Το καθιερωμένο πρότυπο 4

5 Ακρίβεια του SM Το καθιερωμένο πρότυπο έχει ελεγθεί με πολύ μεγάλη ακρίβεια (10 -3 ) στα Σύγχρονα πειράματα CERN, Fermilab, SLAC 5

6 6

7 Θεώρημα Noether Εάν η Lagrangian είναι αναλλοίωτη κάτω από ένα συγκεκριμένο μετασχηματισμός μιας παραμέτρου, τότε υπάρχει μια διατηρούμενη ποσότητα με το γεννήτορα του μετασχηματισμού (αληθές για δυνάμεις που περιγράφονται με την εύρεση ενός δυναμικού) Παραδείγματα Οι νόμοι της φυσικής είναι χρονοανεξάρτητοι  διατήρηση της ενέργειας Οι νόμοι της φυσικής είναι χωροανεξάρτητοι  διατήρηση της ορμής Συμμετρία βαθμίδας – Η Lagrangian είναι αναλλοίωτη κάτω από μετασχηματισμούς βαθμίδος ΣυμμετρίεςΑναλλοιώτητα Νόμοι Διατήρησης Συνεπώς, διατηρείται το ηλεκτρικό φορτίο… 7

8 Αβελιανό Μοντέλο Higgs Γιατί η μάζα των W, Z,μποζονίων δεν είναι μηδέν? U(1) θεωρία βαθμίδος με φωτόνιο A , (spin-1) U(1) τοπική αναλλοιώτητα βαθμίδος: Ο όρος μάζας του A είναι κάπως έτσι: Ο όρος μάζας, παραβιάζει την τοπική αναλλοιώτητα της βαθμίδος… 8 Η αναλλοιώτητα της βαθμίδος πεδίου είναι συνεπώς ένας “οδηγός” Επομένως κατανοούμε γιατί πρέπει M A = 0

9 Αβελιανό Μοντέλο Higgs Η U(1) με την π ροσθήκη ενός βαθμωτού πεδίου, , με φορτίο –e: Όπου Η Lagrangian είναι αναλλοίωτη κάτω από τοπικούς μετασχηματισμούς βαθμίδος (U1) 9

10 1 η περίπτωση 1:  2 > 0 QED με M A =0 και m  =  Ύπαρξη ελαχίστου στο  =0 10 Σημείωση - > 0 Αβελιανό Μοντέλο Higgs

11 2 η περίπτωση:  2 < 0 Κατάσταση ελάχιστης ενέργειας όταν: 11 Το κενό σπάει την U(1) συμμετρία!!! Επιπλέον: Τι αλλάζει το πρόσημο του  2 ? Αβελιανό Μοντέλο Higgs Ελάχιστη Ενέργεια

12 12 Το δυναμικό στο SM Higgs particle Top quark W boson Z boson VEV of the Higgs field Τελικώς, έχουμε της εξής μάζες στο SM Αβελιανό Μοντέλο Higgs

13 Ξαναγράφοντας Η Lagrangian γίνεται: Η θεωρία αποκτά: Μάζα του φωτονίου = M A =ev Βαθμωτό πεδίο h με μάζα^2 >0 (  2 > 0 ) Άμαζο βαθωτό πεδίο field  (Goldstone Boson) 13  & h είναι οι 2 βαθμοί ελευθερίας του complex Higgs field Αβελιανό Μοντέλο Higgs

14 Τι γίνεται με το διαδότη  -A ? Λόγω μετασχηματισμού βαθμίδος Το  πεδίο εξαφανίζεται…. Όπως λέμε, εξαφανίζεται για να δώσει μάζα στο φωτόνιο Ο όρος  αναπαριστά το μποζόνιο Goldstone Αυτό συνιστά το Αβελιανό μοντέλο Higgs (Υπάρχει και το μη-Αβελιανό, αλλά δεν μας ενδιαφέρει προς το παρόν…) 14 Αβελιανό Μοντέλο Higgs

15 Μηχανισμός Higgs του SM Το SM περιλαμβάνει διπλέτες SU(2) (μιγαδικές) Με SU(2) x U(1) αναλλοίωτο βαθμωτό δυναμικό Εαν  2 < 0, τότε έχουμε το αυθόρμητο σπάσιμο συμμετρίας Σημείο ελαχίστου στο: Η επιλογή του ελαχίστου σπάει στην συμμετρία βαθμίδας Ωστόσο, γιατί  2 < 0? 15

16 Μηχανισμός Higgs του SM (2) Σύζευξη του  με το SU(2) x U(1) βαθμωτό μποζόνιο (W i , i=1,2,3; B  ) Ο όρος μάζας του gauge boson mass προέρχεται από: 16 Σημείωση: Y  =1

17 Μηχανισμός Higgs του SM (3) Δηλαδή, τελικά έχουμε: W   = (W  1 W  2) /  2 Z  0 = (g W  3 - g'B  )/  (g 2 +g' 2 ) Ο ορθοκανονικός συνδυασμός στο Ζ είναι δίνει φωτόνιο με μηδενική μάζα A  0 = (g' W  3 +gB  )/  (g 2 +g' 2 ) 17 M W =gv/2 M Z =  (g 2 +g' 2 )v/2

18 Μηχανισμός Higgs του SM (4) Η γωνία μείξης της ασθενούς είναι (Weak mixing angle) Z = - sin  W B + cos  W W 3 A = cos  W B + sin  W W 3 18 M W =M Z cos  W

19 Μηχανισμός Higgs του SM (5) Παραγωγή των W,Z μέσω του Higgs μηχανισμού Το ελάχιστο στο δυναμικό (VEV) πεδίο Higgs σπάει την SU(2) x U(1)  U(1) em Μονήρης Higgs διπλέτα είναι η “minimal” περίπτωση Ακριβώς όπως και στο Αβελιανό μοντέλο model Goldstone μποζόνιο Πριν από το Α.Σ.Σ Άμαζα W i, B, Complex  Μετά από το Α.Σ.Σ. 19 Τα W , Z αποκτούν μάζα Τα  δεν έχουν μάζα ύπαρξη μποζονίου Higgs boson h

20 Συνοπτικά (1)… Group: SU(3) x SU(2) x U(1) Διανυσματικά μποζόνια (Gauge bosons): SU(3): G  i, i=1…8 SU(2): W  i, i=1,2,3 U(1): B  Gauge couplings: g,g’ SU(2) Higgs doublet:  20 ElectroweakQCD

21 Συνοπτικά (2)… 21

22 Αυθόρμητο Σπάσιμο Συμμετρίας Συμβαίνει όταν ένα σύστημα είναι συμμετρικό σε σχέση με κάποια ομάδα συμμετρίας που βρίσκεται σε μια κατάσταση “κενού” που δεν είναι συμμετρική Παραδείγματα  Ο φερομαγνητισμός – Πάνω από την θ.Curie, ο μαγνητισμός=0 και έχουμε σφαιρική συμμετρία. Κάτω από την θ.Curie, ο μαγνητισμός απαιτεί μια σταθερά μη-μηδενική τιμή που να δείχνει προς μια ορισμένη κατεύθυνση – Υπάρχει συμμετρία ως προς τους άξονες  Οι νόμοι της φυσικής είναι συμμετρικοί ως προς το χώρο – παρόλα αυτά, στην επιφάνεια της γης, έχουμε ένα πεδίο βαρυτικό “υποβάθρου” που δείχνει προς τα κάτω, κάτι που σπάει την ολική στροφική συμμετρία. Διατηρείται η συμμετρία ως προς την οριζόντια κατεύθυνση  Η Γεν.Σχετ/τα, είναι αναλλοίωτη σε μετασχηματισμούς Lorentz, αλλά η κοσμική ακτινοβολία υποβάθρου, διαλέγει ένα α συγκεκριμένο σ.α., όπως ακριβώς και ο μ.ο. του 4-του πεδίου ταχύτητας όπως ορίζεται αν σαν μ.ο. ορίσουμε τον μ.ο. των ταχυτήτων όλων των γαλαξιών (αρχή Mach) 22

23 ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΑ ΤΟΥ ΚΑΘΙΕΡΩΜΕΝΟΥ ΠΡΟΤΥΠΟΥ  Γιατί συμβαίνει το αυθόρμητο σπάσιμο συμμετρίας?  Γιατί υπάρχει η CP παραβίαση?  Το σωμάτιο Higgs δεν έχει ακόμα βρεθεί..  Δεν εξηγεί γιατί τα γνωστά σωματίδια του SM είναι αυτά που είναι  Γιατί 3 γενιές σωματιδίων και 3 δυνάμεις?  Δεν μπορεί να εξηγήσει την βαρύτητα  Γιατί τα νετρίνα δεν έχουν μάζα?  Γιατί η ύλη υπερισχύει της αντιύλης? Ύπαρξη cold dark matter  Γιατί 3 διαστάσεις στο χώρο?  Ηierarchy problem –δλδ, γιατί το Higgs δεν είναι πραγματικά βαρύ?  Δεν μπορεί να δώσει μια ενοποιημένη θεωρία της ηλ/νούς και της ισχυρής δύναμης (grand unification) 23

24 Hierarchy problem: Είναι το πρόβλημα του να έχεις πολύ διαφορετικές μάζες (όπως στο SM). Δεν είναι ένα καθ’ αυτό πρόβλημα του SM, αλλά εμφανίζεται σε υψηλότερες ενέργειες Πχ. Η τεράστια διαφορά μεταξύ της ασθενούς (100 GeV) και της κλίμακας του Planck στα GeV Το πρόβλημα είναι ότι το μποζόνιο Higgs (ποιοτικά) είναι πολύ ευαίσθητο σε οτιδήποτε βρίσκεται σε μεγάλες ενέργειες Κατά συνέπεια, έχουμε πολύ μεγάλες κβαντικές διορθώσεις στην μάζα του Higgs και επομένως χρειάζεται να διορθωθεί (fine tuned ) σε “μη αποδεκτό” βαθμό κατά την επανακανονικοποίηση έτσι ώστε να έχουμε 100 ≤ m h ≤ 1000 GeV, Δηλαδή, για να είναι το SM έγκυρο, θα πρέπει οι όροι όπως μάζες, σταθ. σύζευξης να δίνονται συναρτήσει των παραμέτρων της θεωρίας, έτσι ώστε Q>Λ eff 24

25 Εάν απαιτούμε το SM να ισχύει για Λ~ GeV≤ m h ≤185GeV(251GeV D0) 25

26 Η μάζα του Higgs, έχει διορθώσεις από βρόγχους φερμιονίων, που ωστόσο μπορεί να αναιρεθεί αν οι όροι σύζευξης φερμιονίων και μποζονίων είναι οι ίδιοι… Ωστόσο, για να μην απειρίζεται η m h, απαιτείται μια αναίρεση (fine tuning) των διαφόρων βρόγχων με ακρίβεια ~ (m h /Λ) 2 ~ ( Λ~Μ PI ) Εαν η m h προκύπτει από το v.e.v., η ακύρωση του λογαριθμικού όρου γίνεται λόγω της παρουσίας ενός επιπλέον διαγράμματος που επιβάλλεται από ένα 3- γραμμικό όρο σύζευξης του Higgs – Τότε θα ισχύει m f =m s =h f v 26

27 Τη λύση δίνει η SUSY… Εισάγει την συμμετρία μεταξύ φερμιονίων και μποζονίων Πιθανή ενοποίηση των δυνάμεωνUnifications of forces Η SUSY αλλάζει την τρέχουσα σταθερά ζεύξης Πιθανά, να βρεθεί και λύση στην σκοτεινή ύλη: Υποψήφιος?Το ελαφρύτερο ουδέτερο gaugino Συνεπές με κοσμολογικά δεδομένα Καθόλου/λίγο “fine-tuning” Αναίρεση των βρόγχων φερμιονίων και βρόγχων sfermion H SUSY πρέπει να είναι της τάξης TeV για να δώσει λύση Συνεπές με M W, M top Ωστόσο, μπορεί να αλλάξει την σχέση μεταξύ M W, M top και M H 27 With SUSY HH f ~ H H f f

28 Στην SUSY, τα διαγράμματα βρόγχων που είναι αλληλοαναιρούνται, εισάγοντας τα υπερσυμμετρικά σωμάτια Η αναίρεση αυτή, είναι τέλεια, εάν το σωμάτιο και το υπερσυμμετρικό του έχουν την ίδια μάζα Σε αντίθετη περίπτωση, έχουν ολοκληρωτικά υπόλοιπα της τάξεως Εαν m h είναι ~100 GeV, τότε οι μάζες των αντίστοιχων υπερσυμμετρικών σωματιδίων πρέπει να είναι ελαφρώς μεγαλύτερες, και σίγουρα κάτω από 1000GeV Αυτός είναι και ο επόμενος στόχος, στο LHC 28

29 Εισάγει την συμμετρία μεταξύ φερμιονίων / μποζονίων Κάθε σωμάτιο στο SM έχει το υπερσυμμετρικό του (το spin διαφέρει κατά ½) 29

30 Μεγάλη Ενοποιημένη Θεωρία… 30 Η δράση τους εξαρτάται από την ενέργεια Οι δυνάμεις μπορεί να ενοποιηθούν σε πολύ μεγάλες ενέργειες (πολύ μικρές αποστάσεις) Χωρίς την SUSY Με την SUSY

31 Δομή των Υπερσυμμετρικών Θεωριών Το SM βασίζεται σε μια βαθμωτή θεωρία πεδίου Μια υπερσυμμετρική επέκταση του SM πρέπει να ακολουθεί τους κανόνες μιας Υπερσυμμετρικής Βαθμωτής Θεωρίας Αυτές οι θεωρίες βασίζονται σε δυο είδη πεδίων  Χειραλικά πεδία (chiral fields), τα οποία περιλαμβάνουν L-H στοιχεία των φερμιονικών πεδίων καθώς τα υπερσυμμετρικά τους σωμάτια  Διανυσματικά πεδία, που περιλαμβάνουν το ανυσματικό βαθμωτό μποζόνιο καθώς και τα υπερσυμμετρικά τους σωμάτια Δεξιόστροφα φερμιόνια περιλαμβάνονται στα χειραλικά πεδία, με την έννοια της συζυγούς αναπαράστασης του φορτίου τους Τα πεδία Higgs, περιγράφονται από χειραλικά πεδία, (τα υπερσυμμετρικά τους σωμάτια είναι φερμιόνια) 31

32 Γεννήτορες της Υπερσυμμετρίας Για κάθε φερμιόνια υπάρχει ένα μποζόνιο ίδιας μάζας και σταθεράς ζεύξης Οι Υπερσυμμετρικοί μετασχηματισμοί, συνδέουν μποζονικούς με φερμιονικούς βαθμούς ελευθερίας. Ο τελεστής Q που γεννά αυτούς τους μετασχηματισμούς, δρά ως Οι γεννήτορες της SUSY και Είναι δύο σπίνορες που δεν αντιμετατίθενται, αλλά ικανοποιούν τις σχέσεις Δύο σπίνορες, μπορούν με contraction είναι αναλλοίωτοι κατά Lorentz 32

33 Η Hamiltonian των Υπερσυμμετρικών θεωριών  Εφόσον υπάρχει μια σχέση μεταξύ του τελεστή ορμής και του γεννήτορα της SUSY, μπορούμε να γράψουμε για τον τελεστή ενέργειας  Εξάγουμε δύο συμπεράσματα –  1 ον, ο τελεστής της Hamiltonian είναι θετικός  2 ον, εάν η θεωρία της υπερσυμμετρίας είναι αληθής, τότε το κενό θα πρέπει να καταλαμβάνεται από υπερσυμμετρικά φορτία  Επομένως, η ενέργεια του κενού είναι μηδέν! Η ενέργεια του κενού, είναι η παράμετρος που δίνει την τάξη μεγέθους στη διάσπαση της Υπερσυμμετρίας 33

34 Μοντέλα SUSY 34 Μια συλλογή από μοντέλα. Ο αριθμός των ελεύθερων παραμέτρων του MSSM ~ 100!! Μοντέλα μικρής ενέργειας SUSY = SUSY προεκτάσεις του SM Μοντέλο διατήρησης R-ομοτιμίας Μη διατήρηση της R-ομοτιμίας MSSM NMSSM, Extra U(1), etc. SUSY “Breaking scenarios” (mSUGRA, AMSB, GMSB, etc.) SUSY GUT, ( String unification ) Δεν υπάρχει ιδιαίτερο ενδιαφέρον για μοντέλα πέραν του MSSM.

35 Σωματίδια στο SM: R=1, SParticles: R=-1 Ενοποίηση των gauge couplings Εισαγωγή της βαρύτητας! (SUperGRAvity) Υποψήφιος για την σκοτεινή ύλη Εάν η R –ομοτιμία διατηρείται, τότε τα sparticles πρέπει να παράγονται σε ζεύγη και όλες οι καταλήγουν στο (ουδέτερο) ελαφρύτερο υπερσυμμετρικό σωμάτιο Ένας νέος κβαντικός αριθμός 35

36 Επιπλέον…. Στο minimal models δεν υπάρχει αυθόρμητο σπάσιμο συμμετρίας Συνεπώς, εισάγεται ο “κρυφός τομέας”. Το σπάσιμο στο h.s. έχει σαν φορέα την βαρύτητα (mSugra, AMSB) ή τα SM gauge bosons (GMSB). Το m.m. Είναι ιδανικό για φαινομενολογία Η φαινομενολογία των μοντέλων (πχ mSugra) περιγράφονται από μια σειρά παραμέτρων : 36

37 minimal Super Gravity mediated SUSY-breaking mSUGRA 37

38 Minimal Gauge mediated SUSY-breaking mGMSB 38

39 Minimal Anomaly mediated SUSY-breaking mAMSB 39

40 MSSM 40 Τα σωματίδια του MSSM = 2 Higgs doublet SM + scalar SUSY partners καθώς και οι φερμιονική SUSY partners Οι 2 Higgs διπλέτες, είναι απαραίτητες για Yukawa σύζευξη των φερμιονίων. H 1: down-type-quark and lepton Yukawa couplings H 2: up-type-quark Yukawa couplings

41 Η Lagrangian του MSSM 41 Η αναλλοίωτη SUSY Lagrangian χαρακτηρίζεται από Σταθερές ζεύξης. Το “ελαφρύ” Higgs έχει περιορισμό Διατηρείται η R ομοτιμία Πιθανόν, να βρούμε υποψήφιο για την σκοτεινή ύλη

42 Φάσμα μαζών στην SUSY 42 Η μάζα εξαρτάται από ποιος μηχανισμός σπασίματος θα επικρατήσει Χρωματισμένα σωμάτια: Βαριά Μη χρωματισμένα: ελαφρά Η ολική κλίμακα, παραμένει μια ελεύθερη παράμετρος!

43 Φάσμα μαζών στην SUSY 43 LHC: Διάσπαση βαριού SUSY σωματιδίου LC: Παραγωγή ζευγαριού SUSY

44 44

45 LHC Στόχοι….  Προσδιορισμός μάζας, σπιν και κβαντικών αριθμών των SUSY σωματιδίων.Πολύ σημαντικό, είναι η πόλωση και η ενέργεια.  Καθορισμός των ιδιοτήτων της συμμετρίας  Σπάσιμο συμμετρίας της SUSY.  Προσδιορισμός των παραμέτρων μίξης των chargino & neutralino.  Σχέσεις ζεύξης στην SUSY.  Test για το gaugino που θα παίξει σημαντικό ρόλο στην GUT.  Πιθανόν, να βρεθεί ο υποψήφιος για την σκοτεινή ύλη.  Πιθανή παραβίαση γεύσης στο slepton. 45

46 Luminosity over years at LHC 46

47 LHC 47 Το LHC είναι ένα κομβικό σημείο… Το όριο για το squark και το gluino είναι ~ 2 TeV. Ένα ελαφρύ Higgs < 135 GeV ΠΡΕΠΕΙ να υπάρχει για το MSSM. SUSY ~ gluino 2 TeV mSUGRA m 1/2 (GeV) Higgs MSSM

48 LHC + LC 48 SUSY particle masses Energy scale G.A.Blair, W.Porod,and P.M.Zerwas LHC: Παραγωγή Squark και gluino LC: Παραγωγή Slepton, neutlarino, chargino pair

49 LHC + LC 49

50 Αναμενόμενες υπογραφές της SUSY Αναμενόμενες υπογραφές της SUSY 50 Εάν διατηρείται η R-ομοτιμία: Τα σωμάτια της SUSY παράγονται σε ζεύγη Το ελαφρύτερο SUSY σωμάτιο είναι σταθερό (LSP) stable Εάν επιπλέον είναι ουδέτερο ⇒ πιθανή λύση στην σκοτεινή ύλη Χρειαζόμαστε πολύ καλή μελέτη της Εάν δεν διατηρείται η R-ομοτιμία : Τα σωμάτια της SUSY παράγονται μονήρη ⇒ Περισσότερα σωμάτια LSP διασπάται σε SM particles, και επομένως δεν έχουμε λύση στη σκοτεινή ύλη Τελικές καταστάσεις : Όχι πάντα μεγάλη Περισσότερα jets/leptons

51 Ανάλογα με τις υπογραφές έχουμε… Ανάλογα με τις υπογραφές έχουμε… 51 Low mass SUSY (m gluino ~ 500GeV) πιθανόν να υπάρχει για Ο(100)pb -1 o Ωστόσο, είναι σημαντικό να κατανοήσουμε την απόδοση του ανιχνευτή (διακριτική ικανότητα, Etmiss, lepton id κλπ o Χρειάζονται control samples για W+jets, Z+jets, top …

52 Υπάρχει περίπτωση να δούμε νωρίς την SUSY? Υπάρχει περίπτωση να δούμε νωρίς την SUSY? 52 Παράδειγμα – Εάν η SUSY υπάρχει σε ενέργειες~ TeV, τότε θα την δούμε νωρίς, λόγω Μεγάλου cross-section ~ 10 events/day για luminocity για Εξαιτερικές ενδείξεις (πολλά jets, Met, leptons…) “Δουλειά ” για το ILC Μεγάλη δυσκολία !!! Κατανόηση της MET

53 Sparticles – Ανίχνευση & ανακατασκευή Sparticles – Ανίχνευση & ανακατασκευή 53 Ελαφρύτερο neutralino->Σκοτεινή ύλη? Με fit, μπορούμε να πάρουμε (LCC1)

54 Τελικά τι μπορούμε να περιμένουμε? (2010 ~10fb -1 ) Τελικά τι μπορούμε να περιμένουμε? (2010 ~10fb -1 ) 54

55 Sparticles (1) Sparticles (1) 55

56 Με χρήση E T miss + jets : s ~1 pb στο 1 TeV Μετά από 1χρ: ~10 fb -1 /year σε “low luminosity” Σε “High lumi” ~100 fb - 1 /year Με 300 fb -1, 56 squarks και gluinos εως και ~ 2.5 TeV CMS Discovery at 5 s.d. Στο LHC(1)

57 Με χρήση E T miss + leptons Μπορούμε να δούμε εκτεταμένη τοπολογία H E t miss μπορεί να είναι μια ισχυρή ένδειξη, αλλά δεν μπορεί μονοσήμαντα να αποδείξει την ύπαρξη της SUSY 57 CMS Στο LHC(2)

58 Υπογραφές απο διασπάσεις Υπογραφές απο διασπάσεις (m 0,m 1/2 ) Για να αποδείξουμε την SUSY: (mSUGRA μοντέλο) 58 More general than strict MSUGRA ΠΟΛΥ ΣΗΜΑΝΤΙΚΟ!!!

59 59 Διλεπτονικές διασπάσεις Διασπάσεις σε h 0, Z 0

60 Ανασκόπηση για το LHC Θεωρητικά, η ύπαρξη της SUSY θα πρέπει να βρεθεί αρκετά νωρίς στο LHC Με 10 fb -1 squarks/gluinos έως TeV Ανώτατο όριο(300 fb -1 ) έως to ~2.5 TeV LHC μπορεί επίσης να ανακατασκευάσει της μάζες των sparticles Για όλα τα κανάλια του  0 2, ακόμα και σε  decays Ακρίβεια: (ATLAS, Gjelsten et al., ATL-PHYS , SPS1A)  M ~ 5 GeV για neutralinos και sleptons (2.5-5%)  M ~ GeV για gluino και squark (jet E-resolution) (2-3%) Πολλές ιδέες μένουν να υλοποιηθούν (cross-sections, spin correlations, “flavour” identification, …) 60


Κατέβασμα ppt "Καλογερόπουλος Αλέξης Φεβρουάριος 2008 – Στοιχειώδη Σωμάτια Μεταπτυχιακού."

Παρόμοιες παρουσιάσεις


Διαφημίσεις Google